RoboPol: Connection between optical polarization plane rotations and gamma-ray flares in blazars
我们使用我们的3年偏振监测计划的结果，以调查先前建议的连接在耀变体和他们的伽玛射线耀斑在GeV波段的光发射的偏振面的旋转。分析了{ \em RoboPol}探测到的24个源的40个旋转事件的均匀集合以及{ \em Fermi}-LAT提供的伽马射线数据。我们确认偏振面旋转确实与耀变体中最近的伽马射线耀斑有关，并且这些事件之间的时间滞后与零一致。自转的振幅与γ射线耀斑的振幅成正比。这可能是由于耀变体中的相对论性增强（多普勒因子较高）导致的，耀变体表现出较小的偏振面旋转幅度。此外，自转和耀斑的时间尺度是边缘相关的。
2017-10-24 astro-ph.CO astro-ph.HE
Repeated pattern of $γ$-ray flares in the blazar PKS 1502+106 coincident with the IC190730A neutrino event
本研究检验了耀变体PKS 1502+106中重复$\gamma$-射线耀发模式与IC190730A中微子事件的重合，通过蒙特卡洛模拟得出随机重合概率为$1.56\times 10^{-3}$（$3.2\sigma$），支持耀发模式与中微子事件的潜在关联。
2025-02-26 astro-ph.CO astro-ph.HE
The hadronic origin of hard gamma-ray spectrum from blazar 1ES 1101-232
来自遥远耀变体的非常硬的$γ$ -射线光谱挑战了传统的同步辐射自康普顿（SSC）模型，这可能表明除了SSC发射之外还有额外的高能成分的贡献。本文研究了遥远耀变体硬$γ$射线谱的可能来源。我们发展了一个模型来解释blazar 1 ES 1101-232的硬$γ$射线谱。在该模型中，光学和X射线辐射来自初级电子和次级电子对的同步辐射，GeV辐射将由SSC过程产生，而硬$γ$射线谱将来自质子-光子相互作用产生的中性π介子衰变与喷流中的同步辐射光子。我们的模型能很好地解释1 ES 1101-232的SED，特别是很硬的$γ$射线谱。然而，我们的模型需要非常大的质子功率来通过质子-光子相互作用有效地产生$γ$ -射线。
2014-02-23 astro-ph.HE
A new ordering parameter of spectral energy distributions from synchrotron-self-Compton emitting blazars
耀变体的宽谱SED具有两个宽谱分量，在轻子辐射模型中，这两个宽谱分量分别来自相对论电子的同步辐射和同步自康普顿辐射（SSC）。在高态阶段，高频SSC分量通常主导低频同步加速器分量，这意味着电子的逆康普顿SSC损失至少等于或大于电子的同步加速器损失。我们从相对论电子的动力学方程的解析解计算，受到组合的线性同步和非线性同步自康普顿冷却，单能注入的时间积分的总同步和SSC辐射通量和光谱能量分布（SED）。依赖于初始冷却项的比率，由注入参数$α$显示，我们发现对于$α\ll 1$，意味着完全线性冷却，同步峰占主导地位的逆康普顿峰和通常的光谱结果被恢复。对于$α\gg 1$的SSC峰占主导地位的同步峰值，证明了我们的假设，在这种情况下，冷却成为最初的非线性。光谱还显示出一些独特的特征，这可以直接归因于非线性冷却。为了展示该模型的潜力，我们将其应用于3C 279和3C 454.3的爆发，成功地再现了SED。我们的分析结果是有希望的，我们认为，这种非平衡模型应考虑在未来的建模尝试耀变体耀斑。
2011-10-13 astro-ph.HE
Luminous and high-frequency peaked blazars: the origin of the $γ$-ray emission from PKS 1424+240
目前这一代切伦科夫望远镜，加上费米-LAT，极大地增加了我们对$γ$射线耀变体的了解。其中，高频率峰值的BL Lacertae天体（HBL）PKS 1424 +240（z $\simeq$ 0.6）是最远的甚高能量（VHE; E $\geq$ 100 GeV）$γ$射线光子的持久发射体。现有的辐射模型可以满意地再现典型的blazar辐射，假设主要的辐射过程是同步自康普顿（SSC）在HBL和外部逆康普顿（EIC）在LBLs和FSRQs。强子模型也能够正确地再现的$γ$ -射线发射的耀变体，虽然他们在一般情况下不赞成明亮的类星体和快速flares.The耀变体PKS 1424 +240是一个罕见的例子，一个发光的HBL，我们的目标是确定这是最有可能负责其$γ$ -射线发射的发射过程。这将更普遍地影响我们对耀变体发射模型的理解，以及它们与源的光度和峰值频率的关系。我们研究了不同的blazar辐射模型适用于SED的PKS 1424 +240。在轻子模型中，我们研究了单带SSC模型、双带SSC模型和EIC模型。然后，我们研究了一个耀变体强子模型，最后的情况下，$γ$射线的排放与级联的视线产生的宇宙射线从源。通过对单区SSC模型参数空间的系统研究，我们得出结论：这种情况与PKS 1424 +240的$γ$射线观测结果不一致。两区SSC方案以及EIC解决方案可以缓解此问题。对于后者，外部光子场被…
2017-07-25 astro-ph.HE
On leptonic models for blazars in the Fermi era
一些问题提出的费米-LAT数据blazars的总结，以及在轻子模型的背景下解决方案的尝试。这些问题包括光谱和统计问题，包括起源的GeV突破低同步峰值耀变体，伽马射线发射网站的位置，在光谱能量分布与光度的相关性，以及同步/SSC模型的困难，以适应一些TeV耀变体的光谱。
2011-10-17 astro-ph.CO astro-ph.HE
Detection of the cosmic γ-ray horizon from multiwavelength observations of blazars
首次在统计学上发现了与河外背景光（EBL）模型无关的宇宙γ射线视界（CGRH）。CGRH是宇宙学中的一个基本量。它给出了由于EBL产生光子-光子对而导致的宇宙对甚高能量（VHE）γ射线光子的不透明度的估计。迄今为止，CGRH的唯一估计是来自EBL模型的预测和宇宙学耀变体和γ射线爆发的γ射线观测的下限。在这里，我们提出了均匀的同步/同步自康普顿（SSC）模型的光谱能量分布的15个耀变体的基础上（几乎）同时观测无线电最高能量的γ射线与费米卫星。这些同步加速器/SSC模型预测未衰减的VHE通量，这是比较成像大气切伦科夫望远镜的观测。该比较提供了EBL的光学深度的估计，其允许通过独立于EBL模型的极大似然分析来推导CGRH。我们发现，所观察到的CGRH是兼容的EBL与目前的知识。
2013-05-09 astro-ph.CO astro-ph.HE
Repeated pattern of gamma-ray flares in the lightcurve of the blazar 3C 279
一些耀变体的光学偏振面偶尔会出现平滑的数百度长旋转。已经提出了多种理论模型来解释这些事件的性质。然而，这些旋转的确定性起源仍然不确定。我们的目标是找到重复模式的耀斑的伽玛射线光变曲线的耀变体，这伴随着光学偏振面旋转。解释这种现象的模型之一预测会出现这种模式。对于blazar 3C 279，其中多个偏振面旋转已在文献中报道，我们得到的费米-LAT伽马射线光变曲线，并分析其相邻的偏振面旋转的间隔。我们发现一个复杂的特征图案的耀斑在伽马射线光变曲线，重复期间相邻的三个大振幅EVPA旋转事件在3C 279。我们发现了一个“隐藏的EVPA旋转”，它只能在相对斯托克斯参数平面上看到，并与图案的第四次重复同时发生。这一发现强烈支持的假设，发射功能在射流中传播的光学偏振面旋转的原因。此外，它是兼容的假设鞘中的射流组成的更缓慢传播的发射功能。
2021-05-20 astro-ph.CO astro-ph.HE
On the Detection Potential of Blazar Flares for Current Neutrino Telescopes
Blazar喷流是极端的环境，在这种环境中，相对论质子与紫外光子场的相互作用可能会导致质子的产生。通过空间和时间上的一致探测，可以实现单个高能中微子与耀变体耀斑的高置信度关联。2017年，轨道状的极高能量中微子事件IC 170922 A被发现与耀变体TXS 0506+056增加的$γ$射线发射相吻合，从而确定了迄今为止最有希望的中微子点源候选者。我们计算的中微子事件，可以检测到冰立方的预期数量，基于宽带参数化的明亮的短期耀变体耀斑，观察到的前6.5年的\textit{Fermi} /LAT观测。我们发现，集成keV到GeV的能量密度的大多数个人耀变体耀斑是太小，产生一个或多个中微子与冰立方检测的实质性泊松概率。我们表明，样本的潜在可检测的高能量中微子从个别耀变体耀斑是相当小的。我们进一步表明，耀变体3C 279和PKS 1510 $-$ 089主导了明亮和短期耀变体耀斑的全天中微子预测。最后，我们讨论了策略，以寻找更显着的关联，在未来的数据揭盲IceCube和KM 3 NeT。
2020-08-31 astro-ph.HE
Inverse Compton light curves of blazars under non-linear, time-dependent synchrotron-self Compton cooling
耀变体的耀斑爆发时间是原来的两倍，大约是分钟。这种快速的耀斑在理论上是具有挑战性的，已经提出了几个{模型}来解释快速的变化。在本文中，我们继续讨论有关的非线性，时间相关的同步自康普顿（SSC）冷却的影响。在以前的论文中，我们能够表明，非线性{，引入随时间变化的电子注入，}有严重的后果，光谱能量分布（SED）和单色同步光曲线。非线性冷却在SED中引入了新的中断，这通常由复杂的底层电子分布来解释，而SSC过程的更快冷却{导致同步加速器光曲线的显著差异}。在本文中，我们计算的逆康普顿光变曲线，同时考虑到SSC和外部康普顿过程。通过引入由于发射区域的有限尺寸和源的几何形状而引起的延迟，从单色强度计算光变曲线。尽管SSC冷却的一些明显效果被延迟所抵消，但仍然有几个观测限制可以帮助区分非线性和通常的线性模型，例如不同的通量状态，时间形状或不同能量下光变曲线的更快变化。
2014-07-07 astro-ph.HE
A unified model for orphan and multi-wavelength blazar flares
耀变体是一类活跃的星系核，其拥有接近观测者视线的相对论喷流。耀变体具有非常复杂的变化特性。耀斑，即围绕平均值的具有明确定义的形状和持续时间的通量变化，是blazar现象的识别属性之一。Blazar已知会出现多波长耀斑，但也会出现“孤儿”耀斑，即只在特定能量范围内出现的通量变化。各种各样的模型，有时相互矛盾，已经被提出来解释特定的耀斑，即使是一个单一的来源，不能综合成一个连贯的图片。在本文中，我们提出了一个统一的模型来解释孤儿和多波长耀斑从耀变体在一个共同的框架。我们假设耀斑期间的耀变体辐射由两部分组成：（i）一个准稳定分量，由沿喷流的众多但相对较弱的耗散区叠加而成，形成背景（低状态）发射的blazar，和（ii）瞬态分量，这是负责blazar通量突然增强，通过强能量耗散事件沿射流在随机距离处形成。多波长耀斑或孤立耀斑是否被发射取决于与发生耗散的喷流底部的距离。一般来说，如果耗散发生在离超大质量黑洞很近或很远的地方，逆康普顿辐射/同步辐射占主导地位，容易出现孤儿γ射线/光学耀斑。另一方面，如果耗散发生在中间距离，我们可以预期多波长耀斑。我们表明，该模型可以成功地描述不同耀斑的光谱能量分布的平谱射电类星体3C 279和BL Lac对象PKS 2155-304。
2021-12-03 astro-ph.HE
A combined radio and GeV gamma-ray view of the 2012 and 2013 flares of Mrk 421
在2012年，马卡良421在射频下经历了有史以来在这个耀变体中观测到的最大的耀斑。在本研究中，我们开始探索这一独特的事件，并将其与2013年的一次不太极端的事件进行比较。我们使用欧文斯谷射电天文台40米望远镜获得的15 GHz无线电数据，毫米波天文学研究组合阵列的95 GHz毫米数据，以及费米伽马射线太空望远镜的GeV伽马射线数据。在2012年和2013年的耀斑期间，射电光变曲线在形状和峰值通量密度方面都有非常不同的外观。假设无线电和伽马射线耀斑是物理连接的，我们试图通过使用最简单的理论框架来模拟2012年和2013年活动期间最突出的子耀斑。我们首先拟合一个单区同步自康普顿（SSC）模型，以不太极端的2013年耀斑和估计参数描述的发射区域。然后，我们使用相同的框架对2012年的主要伽马射线和射电耀斑进行建模。2012年的伽马射线耀斑显示了两个不同的尖峰，具有相似的振幅，因此我们依次研究了将射电耀斑与每个尖峰相关联的场景。在第一种情况下，我们不能用一个简单的SSC模型来解释尖锐的射电耀斑，但我们可以通过向多普勒波束因子添加合理的时间变化来适应这一点。在第二种情况下，不需要变化的多普勒因子，但SSC模型参数需要微调。这两种可能性都表明，如果剧烈的射电耀斑与先前的伽马射线耀斑有物理联系，那么只有在非常特定的参数选择下才能再现。
2015-01-30 astro-ph.CO astro-ph.HE
Coordinated Fermi/Optical Monitoring of Blazars and the Great 2009 September Gamma-ray Flare of 3C 454.3
本文介绍了斯图尔特天文台围绕伽玛射线耀变体的光学偏振光谱监测计划和计划用于费米周期2-4的LAT源表。费米飞行任务第一周期期间进行的大量测量可供研究界使用，并对数据产品进行了总结（见http：//james.as.arizona.edu/martpsmith/Fermi）。光学数据包括分辨率为~20 A的分光偏振测量、宽带偏振和通量测量以及跨越4000-7600 A的通量校准光谱。这些数据提供了一个全面的看法，光学可变性的一个重要样本的对象在费米时代。除了宽带通量和线性偏振监测，光谱允许跟踪同步辐射连续光谱指数的变化，非同步辐射特征的重要性，以及偏振如何以及何时随波长变化，这是发射区域结构或识别多个非热成分的重要线索。作为一个例子，我们目前的观测3C 454.3在2009年9月期间获得一个非常明亮的伽马射线耀斑。耀变体在耀斑期间是光学明亮的，但除了几个短时期外，它显示出令人惊讶的低偏振（P < 5%）。机会存在于费米研究界，以协调我们的长期光学监测计划，以实现最大的科学价值的目标，既费米和相关的射电VLBI监测耀变体。
2009-12-18 astro-ph.CO astro-ph.HE
"Orphan" $γ$-ray Flares and Stationary Sheaths of Blazar Jets
耀变体在整个电磁波谱中都有耀斑。许多$γ$射线耀斑与在较长波长下探测到的耀斑高度相关;然而，一小部分耀斑似乎是孤立发生的，在较长波长下几乎没有或没有相关的变化。这些“孤儿”$γ$射线耀斑挑战了目前的耀变体模型，其中大多数无法重现这种类型的行为。Macdonald等人发展了火环模型来解释耀变体喷流中孤立$γ$射线耀斑的起源。在这个模型中，包含在等离子体团中的电子沿着射流的脊柱相对论地运动，逆康普顿散射从包围射流脊柱的冲击鞘等离子体环发出的同步加速器光子。当斑点在环中传播时，斑点电子对环光子的散射会产生孤立的$γ$射线耀斑。该模型成功地应用于建模一个突出的孤儿$γ$射线耀斑中观察到的耀变体PKS 1510 $-$ 089。为了进一步支持这一模型的可解释性，Macdonald等人展示了PKS 1510 $-$ 089的叠加射电图，其中包含围绕喷流脊的等离子鞘的偏振特征。在本文中，我们将我们的建模和叠加技术扩展到更大的样本耀变体：3C 273，4C 71 $.$ 01，3C 279，1055 $+$ 018，CTA 102和3C 345，其中大多数都表现出孤儿$γ$ -射线耀斑。我们发现，该模型可以成功地再现这些耀斑，而我们的叠加地图揭示了这些耀变体内喷流鞘的存在。
2017-11-14 astro-ph.HE
Blazar flares powered by plasmoids in relativistic reconnection
来自耀变体的强耀斑具有短的（$\sim$ min）变化时间尺度，对目前的耀变体发射模型具有挑战性。在这里，我们提出了一个物理动机的blazar耀斑的从头算模型的基础上，最近的粒子在细胞（PIC）模拟的相对论磁重联的结果。PIC模拟表明，充满高能粒子和磁场的准球形等离子体团是重联过程的自洽副产品。通过耦合我们基于PIC的结果（即，等离子体团生长、加速剖面、粒子和磁含量）与电子分布函数演化的动力学方程，我们证明了blazar喷流中的相对论重联可以产生强大的耀斑，其时间和光谱特性与观测结果一致。特别是，我们的模型预测相关的同步加速器和同步加速器自康普顿耀斑的持续时间为几个小时-天的最大和最慢的移动等离子体团，形成在重连层供电。较小和较快的等离子体团产生的耀斑持续时间低于小时，峰值亮度高于由最大的等离子体团提供动力的耀斑。然而，在两种类型的耀斑中观察到的通量是相似的。在较长的耀斑活动周期（数天或更长时间）内观察到的具有一定范围的通量加倍时间尺度（几分钟到几个小时）的多个耀斑可以用作重连层取向和喷流磁化的探针。我们的模型表明，耀变体耀斑是自然预期的结果磁重联在一个磁主导喷流。
2016-06-23 astro-ph.HE
Optical/$γ$-ray blazar flare correlations: understanding the high-energy emission process using ASAS-SN and Fermi light curves
利用光学全天超新星自动巡天（ASAS-SN）和$γ$射线\textit{Fermi} -LAT望远镜的耀变体光变曲线，我们使用1,180颗耀变体样本，对两个波段进行了最广泛的统计相关性研究。这几乎比最近的其他研究大一个数量级。耀变体占\textit{Fermi} -LAT探测到的活动星系核的98%以上，是河外天空中最亮的$γ$射线源。它们对于研究来自中心黑洞的天体物理喷流的物理性质是必不可少的。然而，它们的$γ$射线耀斑机制还没有完全弄清楚。多波长的相关性有助于限制耀变体的主导机制。我们寻找光学和$γ$ -射线波段之间的时间关系。利用贝叶斯块分解方法，我们探测到了1414个光学耀斑和510个$γ$射线耀斑，发现两个波段之间有很强的相关性。在所有的耀斑，我们发现321个相关的耀斑从133耀变体，并得出一个平均静止帧的时间延迟只有1.1 $_{-8.5}^{+7.1}$天，没有区别的平谱射电类星体，BL类蝎虎天体或低，中，高同步峰值耀变体类。我们的时间延迟限制排除了强子质子同步加速器模型作为非孤儿耀斑的驱动程序，并建议轻子单区模型。限制我们的搜索，以明确的光变曲线和删除976个潜在的，但不清楚的"“耀斑，我们发现191（13\%）和115（22\%）明确的”光学和$γ$ -射线耀斑。在两个波段都存在“X”耀斑，这对标准的单区耀变体轻子模型提出了挑战，并建议对某些耀变体采用多区同步加速器…
2023-01-06 astro-ph.HE
Multi-waveband Emission Maps of Blazars
我们正在领导一项对34颗伽马射线明亮耀变体的全面多波段监测计划，旨在定位从无线电到伽马射线频率的耀变体发射区域。这些“地图”由VLBA以~ 0.1毫角秒的角分辨率获得的总强度和偏振强度的图像序列锚定。时变线性偏振在无线电光学波长和无线电伽马射线光变曲线，使我们能够指定的位置耀斑相对于明亮的固定功能中看到的图像和推断的几何形状的磁场在不同地区的喷流。我们的数据表明，一些耀斑同时发生在不同的波段和其他人只看到在某些频率。在VLBA影像上，耀斑通常是由一个超光速结穿过静止的“核心”而触发的。其他耀斑发生在核心的上游甚至秒差距下游。
2010-12-30 astro-ph.CO astro-ph.HE
Repeated patterns of gamma-ray flares suggest structured jets of blazars as likely neutrino sources
本文用Bayesian Blocks与模糊搜索分析100个最亮耀变体的Fermi-LAT光变曲线，发现10个源的27次重复耀发，并将其归因于spine-sheath结构化喷流，IceCube径迹事件在2.8σ水平支持其高能中微子起源。
2023-09-24 astro-ph.CO astro-ph.HE
Flare Duty Cycle of Gamma-Ray Blazars and Implications for High-Energy Neutrino Emission
本研究利用Fermi-LAT数据统计分析了145个伽马射线明亮耀变体的耀发占空比和能量比例，发现不同子类间存在显著差异；结合中微子与伽马射线光度标度关系评估单次耀发的中微子通量，表明当权重指数较大时中微子辐射可能由耀发主导，并给出了耀变体耀发对弥散中微子通量的上限贡献。
2023-07-09 astro-ph.HE
Probing the jet base of the blazar PKS1830-211 from the chromatic variability of its lensed images. Serendipitous ALMA observations of a strong gamma-ray flare
活动星系核喷流的发射机制在观测上受到很大的限制，因为这些物体距离很远，而且涉及的尺度很小（亚秒差距）。为了更好地约束理论模型，从靠近射流物理基础的区域获得信息尤其重要，在该区域发生等离子体加速。利用ALMA对z=2.5的blazar PKS 1830 -211进行了多历元、多频率连续观测，结果与Fermi-LAT报道的一次强$γ$射线耀斑相吻合。耀变体被一个z=0.89的前景星系所透镜化，两个明亮的致密核心图像相隔1”。我们的ALMA观测分别解决这两个图像（虽然不是他们的任何子结构），我们研究的变化，其相对通量比随时间（四个历元传播的时间延迟近三倍的两个透镜图像之间）和频率（350和1050 GHz之间，blazar的休息帧），在$γ$射线耀斑。特别是，我们检测到一个显着的频率依赖行为的通量比，这意味着存在的一个色结构的耀变体（即，核心移位效应）。我们排除了微透镜和毫透镜效应的可能性，并提出了一个简单的模型，而不是等离子体激元喷射在耀变体的喷流来解释的时间和频率的变化的流量比。我们认为，PKS 1830 -211可能是最好的来源之一，以探测在亚毫米波长的耀变体喷流的基础上的活动，由于该系统的特殊几何形状。在前景z=0.89星系的吸收研究中核心位移的含义（例如，基本常数的宇宙学变化的约束）进行了讨论。
2013-09-13 astro-ph.CO astro-ph.HE
The Feasibility of Magnetic Reconnection Powered Blazar Flares from Synchrotron Self-Compton Emission
在活动星系核的耀变体子类中，在分钟时间尺度上观察到了数量级的变化。这些高能耀斑往往是难以解释的冲击加速模型，由于小尺寸的推断发射区，与最近的粒子在细胞（PIC）模拟显示，磁重联是一个有前途的替代机制。在这里，我们提出了一个宏观的发射模型的物理动机的PIC模拟，粒子加速的能量来自于重联磁场。我们跟踪的径向增长和相对速度的重新连接等离子体团，建模粒子加速和辐射损失同步加速器和同步自康普顿（SSC）的排放。为了测试磁重联作为快速blazar耀斑背后机制的可行性，我们同时将我们的模型拟合到从BL Lacertae的2016 TeV耀斑观察到的光变曲线和SED。我们发现，一般情况下，不考虑外部光子，重新连接等离子体团是无法产生康普顿占主导地位的TeV耀斑，因此不能重现的意见，由于生产过剩的同步辐射。此外，有问题的大等离子体团，相当于整个喷流半径的大小，需要发射足够的SSC伽马射线被观察到。然而，我们的等离子体团模型可以重现快速TeV的耀斑光曲线，表明重连能够产生快速，强大的TeV耀斑在观察到的时间尺度。我们的结论是，虽然重联可以产生正确的时间尺度上的SSC耀斑，TeV排放的主要来源不能SSC和所需的等离子体团的大小可能是令人难以置信的大。
2019-06-11 astro-ph.HE
Prominent Polarized Flares of the Blazars AO 0235+164 and PKS 1510-089
我们报告了耀变体AO 0235+164和PKS 1510-089的多波段光度和偏振观测。这两颗耀变体分别活跃于2008年和2009年。在这些活跃状态下，两个天体都观测到了显著的短耀斑，在10天内的振幅都大于1等。当这些耀斑中的物体更亮时，$V-J$的颜色变得更蓝。另一方面，PKS 1510-089的颜色表现出一种趋势，即当它更亮时，它变得更红，除了它的显著耀斑。这种越亮越红的趋势可以用来自吸积盘的热辐射的强烈贡献来解释。耀斑期间偏振度增大，最大值达到25%以上.我们比较了这些耀斑在AO 0235+164和PKS 1510-089与其他短耀斑，这是我们发现的41个耀变体的监测。这两个耀斑在流量和偏振度上都有最大的变化幅度。此外，我们还发现在短耀斑中，流量振幅与偏振度之间存在显著的正相关关系。这表明短耀斑起源于磁场对准的区域。
2011-02-09 astro-ph.HE
Blazar Flares as an Origin of High-Energy Cosmic Neutrinos?
我们考虑了耀变体耀斑的高能中微子发射的影响，包括最近的IceCube-170922 A事件和2014-2015年可能起源于TXS 0506+056的中微子耀斑。首先，我们讨论了它们的贡献，考虑到各种观测约束的扩散中微子强度。在亚PeV能量下，Blazar可能在扩散中微子强度方面处于次优势地位，我们表明像TXS 0506+056这样的Blazar耀斑可能占总中微子强度的1%-10%。我们还认为，耀变体的中微子输出可以占主导地位的耀斑在标准的轻子方案的γ射线发射，和高能耀斑仍然可以检测到的速度<1每年。其次，我们考虑多信使约束的源建模。我们表明，发光中微子耀斑应伴随着发光宽带级联发射，也出现在X射线和伽马射线。这意味着，不仅像费米这样的伽马射线望远镜，而且像斯威夫特和MAXI这样的X射线天空监测器对于测试基于单区模型的规范图像至关重要。我们还提出了一个两区模型，可以自然地满足X射线的约束，同时解释通过光介子或强子核过程的耀斑中微子。
2018-10-09 astro-ph.CO astro-ph.GA astro-ph.HE
On the Origin of Gamma-ray Flares from Bright Fermi Blazars
从耀变体观测到的伽马射线耀斑的起源是喷流物理学中的主要谜团之一。我们试图解决这个问题，一种新的光谱能量分布（SED）拟合技术，探讨了耀斑模式中确定的宽带SED的两个伽玛射线明亮的耀变体3C 279（z=0.54）和3C 454.3（z=0.86），使用近同时的无线电到伽玛射线观测。对于这两个源，伽玛射线通量强烈相关的SED峰和康普顿优势的分离。我们建议，辐射电子人口的频谱硬化和/或多普勒因子的增强可以自然地解释这些观察。在这两种情况下，磁重联都可能在为明亮的伽马射线耀斑提供动力方面发挥关键作用。
2021-11-08 astro-ph.HE
A change in the optical polarization associated with a gamma-ray flare in the blazar 3C 279
人们普遍认为，在许多活动星系中，在所有可到达的能带上检测到的强而可变的辐射来自于指向我们视线附近的相对论性多普勒增强喷流。然而，发射区的大小以及该区域相对于中心超大质量黑洞的位置知之甚少，估计范围从光小时到一光年或更长。在这里，我们报告的一个伽玛射线耀斑的光学偏振角的戏剧性变化的巧合。这为光学和伽马射线发射区域的共空间性提供了证据，并表明高度有序的射流磁场。这些结果还要求发射区具有非轴对称结构，这意味着喷流中的发射物质具有弯曲的轨迹，耗散区位于距离黑洞相当远的地方，大约在10^5的引力半径处。
2010-04-22 astro-ph.CO astro-ph.HE
On the origin of X-ray spectra in luminous blazars
一些类星体相关的耀变体的伽马射线光度意味着即使假设非常强的多普勒增强和非常高的伽马射线产生效率，喷流功率也达到了与吸积功率相当的值。由于质子的辐射效率比电子低得多，而且最近的粒子模拟（PIC）表明电子与冲击加热的质子有很强的耦合，轻子模型似乎比强子模型更受欢迎。然而，电子-质子耦合结合轻子模型中伽马射线产生的ERC（外部辐射-康普顿）模型预测了极硬的X射线谱，能量指数约为0。这与观测到的耀变体的2-10 keV斜率不一致，耀变体聚集在指数值0.6附近。这个问题可以通过假设电子可以被辐射冷却到非相对论能量来解决，或者blazar光谱完全由SSC（同步加速器自康普顿）分量主导，直到至少10 keV。在这里，我们表明，所需的冷却可以是足够有效的，只有在距离r < 0.03pc。另一方面，SSC光谱可以与观测到的同步加速器和ERC分量大致共空间地产生，它们最有可能大致位于秒差距尺度。我们表明，占主导地位的SSC组件也可以产生远比占主导地位的同步加速器和ERC组件，在距离大于10秒差距。因此，取决于沿喷流的能量耗散的空间分布，可以期望看到具有相关或不相关X射线的伽马射线/光学事件。在所有情况下，每个质子的电子-正电子对的数量预计是非常低的。直接核查拟议的SSC方案需要在硬X射线波段进行敏感的观测，而NuSTAR卫星现在可以做到这一点。
2013-11-04 astro-ph.HE
The connection between the parsec-scale radio jet and gamma-ray flares in the blazar 1156+295
耀变体1156+295在伽马射线能量下非常活跃，在2010年出现了三次显著的耀斑。在这里，我们提出的结果使用宽带（X射线通过毫米单碟）监测数据和无线电波段成像数据在43 GHz的伽马射线事件的连接到喷射的超光速组件和其他变化的射流1156+295的组合。使用43 GHz甚长基线阵列观测的2007.0-2012.5期间喷流的运动学，揭示了耀变体喷流内部区域存在四个移动和一个固定组件。喷流中第三和第四分量的传播在时间上与伽马射线源的活动阶段密切对应。我们简要地讨论了明亮的耀斑期间的伽玛射线生产的机制，在射流的结构变化的影响。为了定位耀变体中的伽马射线发射站点，我们进行了43 GHz无线电核心和伽马射线光变曲线之间的相关性分析。从相关性得到的时间滞后约束的伽玛射线发射区的秒差距尺度喷流。
2014-09-10 astro-ph.CO astro-ph.HE
High-Energy Neutrinos from Blazar Flares and Implications of TXS 0506+056
受IceCube对$>290$ TeV μ子中微子的观测的启发，与耀变体TXS 0506+056的$\sim$ 6个月长的$γ$射线耀斑相一致，以及2014-2015年在源方向进一步揭示$13 \pm 5$的档案搜索，我们讨论了耀变体对扩散高能中微子强度的可能贡献，基于对源的多波长观测，TXS 0506+056的中微子发射的影响，以及允许足够的中微子发射的多区模型，以便使多波长级联约束与IceCube在TXS 0506+056方向上看到的中微子发射相协调。
2019-03-05 astro-ph.HE
Neutrino detection rates from lepto-hadronic model simulations of bright blazar flares
针对耀变体与甚高能中微子的关联问题，利用OneHaLe代码对明亮γ射线耀变体耀发建模，发现质子同步辐射主导γ射线时，量热法会将中微子产生增量高估约10倍。
2024-10-29 astro-ph.HE
Distortions in Periodicity Analysis of Blazars: The Impact of Flares
本文研究随机耀发如何扭曲耀变体的本征周期性辐射模式，发现其可导致显著性和周期偏差超过100%甚至完全掩盖周期性，并提出奇异谱分析方法和sigma裁剪技术以减轻耀发影响。
2025-04-07 astro-ph.HE
The ablation of gas clouds by blazar jets and the long-lasting flare in CTA 102
耀变体喷流的长时间、非常明亮的多波长耀斑是一种奇怪的现象。一个大的气体云与耀变体喷流的相互作用可以作为喷流携带的粒子的储存器。云的大小和密度结构决定了粒子注入喷流的持续时间和强度，以及随后耀变体的辐射爆发。在本演示文稿中，提供了一个全面的参数研究，显示了该模型提供的丰富的可能性。此外，我们使用这个模型来解释2016年底平谱射电类星体CTA 102长达4个月的对称耀斑。在这次耀斑期间，CTA 102成为天空中最明亮的耀变体之一，尽管它的红移很大，为$z=1.032$。
2021-07-23 astro-ph.GA astro-ph.HE
Turbulent spectra of the brightest gamma-ray flares of blazars
我们研究了费米大天区望远镜探测到的耀变体最亮的伽玛射线耀斑的光谱特性。我们搜索的存在下的光谱中断和测量的光谱曲率典型的时间尺度上的几天。我们发现显着的光谱断裂在不到一半的分析耀斑，但他们的参数没有显示任何可辨别的闪烁，特别是没有任何迹象表明在任何固定的源帧光子能量的伽马射线吸收。更有趣的是，我们发现所研究的耀变体的特点是显着的光谱变化。短持续时间的伽马射线耀斑通常具有强烈的光谱曲率，光谱峰值位于100 MeV以上。由于这些光谱的变化，尽管观察到良好的光子统计，它们必须反映在发射粒子的能量分布的时间波动。我们认为，在长时间尺度上整合的耀变体的高度规则的伽马射线光谱出现从许多短寿命的不规则组件与相对窄的光谱的叠加。这意味着发射粒子在强湍流环境中被加速。
2015-02-23 astro-ph.HE
Property Studies of "Loner" Flares of Gamma-Ray Blazars
我们搜索通过$γ$射线数据获得的大面积望远镜（LAT）的费米伽马射线太空望远镜，并找到24耀变体（或候选人），有一个明确的耀斑事件在其9.5年的长期光变曲线。我们将这些事件定义为孤独的耀斑，因为每个耀斑都明显高于相对稳定的低通量光变曲线。我们详细分析了这24个来源的LAT数据。其中10个耀斑主要是由于一个单一的尖锐的峰值，我们研究了与两个不同的解析函数拟合。由此确定的尖峰持续时间在4-25天的范围内。24个耀变体源的$γ$射线谱可用幂律或对数抛物线函数描述。我们得到了它们在耀斑和静止状态下的光谱特性，发现在耀斑中有16个源有较硬的发射，3个源有较软的发射，其余5个源的发射保持不变。我们讨论了一个可能的相关性之间的差异，光子指数在静止和闪耀状态和光子指数在静止。此外，尖峰耀斑似乎有持续时间长和硬发射的趋势，这可能与它们在耀变体喷流中的物理起源有关。对更多类似耀斑的研究将有助于确定这些可能的特征。
2019-10-30 astro-ph.HE
Neutrino flares of radio blazars observed from TeV to PeV
本研究通过IceCube数据发现，高能中微子事件伴随低能耀发的概率与射电耀变体核心流量相关，偶然概率仅3.6e-4，独立证实了中微子-耀变体关联。
2023-09-20 astro-ph.HE
A model-independent analysis of neutrino flares detected in IceCube from X-ray selected blazars
耀变体是宇宙中最强大的稳定源之一。对耀变体的多信使搜索传统上集中在它们的伽马射线发射上，伽马射线可以在光强子相互作用中与中微子同时产生。然而，X射线数据对于限制这些源的SED同样重要，因为强子共同产生的伽马射线可以被周围的光子场吸收，并在逃逸之前级联为X射线能量。在这项工作中，我们提出了一个未触发的，时间依赖的中微子耀斑的分析从X射线选择耀变体的方向使用10年的冰立方数据的大纲。将对总体进行二项检验，以显示源的一个亚类是否具有统计上显著的排放量。从RomaBZCat中选择源，并使用未分组似然最大化方法获得每个源的p值和最佳拟合耀斑参数。
2021-07-17 astro-ph.HE
Flare-like variability of the Mg IIλ2800Å emission line in the gamma-ray blazar 3C 454.3
我们报告了在2010年秋季爆发期间，在Mg IIλ 2800 3C 454.3发射线上检测到统计上显著的耀斑样事件。在监测期间（2008 - 2011年）记录到的最高水平的发射线通量与穿越射电核心的超光速喷流分量相吻合。这一发现至关重要的链接宽发射线波动的非热连续发射所产生的相对论运动的物质在喷流，因此存在的宽线区域云周围的无线电核心。如果射电核心位于距离中心黑洞几个秒差距的地方，那么我们的结果将表明，在正则宽线区设想所在的内秒差距之外，存在宽线区材料。我们简要讨论了宽发射线材料的非热连续电离的维里黑洞质量估计和伽玛射线产生机制的背景下的影响。
2013-01-14 astro-ph.CO astro-ph.HE
Extremely rapid x-ray flares of tev blazars in the rxte era
耀变体在极高能（VHE）$γ$射线中的快速耀斑挑战了对活动星系核（AGN）喷流的普遍理解。通常认为，相同的超相对论电子数是造成X射线和VHE发射的原因。因此，我们在整个罗西X射线定时探测器档案数据库中系统地搜索了TeV耀变体亚小时时间尺度的X射线耀斑。我们发现了PKS 2005-489和S5 0716+714的快速耀斑，以及1 ES 1101-232的候选快速耀斑。特别是，PKS 2005-489的特征上升时间尺度不到半分钟，据我们所知，这是已知活动星系核耀斑中最短的波长。这些快速耀斑的时间尺度表明，中心超大质量黑洞的大小并不是耀斑发射区物理大小的硬性下限。PKS 2005-489在耀斑中表现出可能的硬滞后，这可能归因于粒子加速（注入），其耀斑分量在首次出现时具有最硬的光谱。对于所有耀斑，耀斑成分都显示出与$Γ=1.7-1.9$相似的硬谱，我们在假设同步辐射冷却的情况下估计磁场强度为$B\sim$ 0.1- 1.0 G。这些耀斑可能是由喷流的不均匀性引起的。那些只能产生快速$γ$射线耀斑但几乎没有同步加速器活动的模型就不那么有利了。
2017-12-01 astro-ph.HE
Blazar Flares from Compton Dragged Shells
我们计算的动力学和排放的耗散壳，受到强烈的康普顿阻力，简化假设的耗散机制。我们表明，在耀变体的普遍条件下，预计大幅减速分秒差距和秒差距尺度的情况下，迅速消散。这些事件可能是偶尔在伽马射线耀变体中观察到的一些耀斑活动的起源。由此产生的光变曲线的形状在减速非常快的情况下反映出发射表面的几何形状，或者在减速被延迟的情况下反映出壳体的动力学，或者由于例如不断注入能量和动力。
2015-06-29 astro-ph.HE
A fully-kinetic model for orphan gamma-ray flares in blazars
耀变体发出高度可变的非热光谱。通常认为，相同的非热电子负责红外-光学-紫外发射（通过同步加速器）和伽马射线发射（通过逆康普顿）。因此，这两个波段的光变曲线应该是相关的。孤儿伽马射线耀斑（即，缺乏发光的低频对应物）挑战了我们对耀变体的理论理解。通过大尺度二维辐射粒子模拟，我们发现孤立γ射线耀斑可能是湍流磁主导对等离子体中粒子扰动的自洽副产物。被激发的粒子通过逆康普顿散射外部辐射场产生伽马射线耀斑，而同步加速器的亮度被严重抑制，因为粒子几乎沿着局部磁场的方向被加速。逆康普顿光度与同步辐射光度的比值对湍流涨落的初始强度很敏感（较大程度的湍流涨落会削弱赋能粒子的各向异性，从而增加同步辐射光度）。我们的研究结果表明，各向异性的非热粒子的人口是关键的blazar发射建模。
2021-02-23 astro-ph.HE
Constraining the Location of Gamma-Ray Flares in Luminous Blazars
在blazar喷流中确定伽马射线发射点是一个长期存在且极具争议的问题。我们联合调查的距离尺度r和洛伦兹因子伽玛的发光耀变体（主要是平谱射电类星体，FSRQs）的伽玛射线发射区的几个限制。在单区域外辐射康普顿化（ERC）模型的框架下，我们进行了参数空间研究的几个代表性的情况下，实际的伽玛射线耀斑在其多波长的上下文中。我们发现一个特别有用的组合的三个约束：从上限的准直参数伽玛 * θ <~ 1，从上限的同步自康普顿（SSC）光度L_SSC <~ L_X，和从上限的有效冷却光子能量E_cool，obs <~ 100 MeV。这三个约束对于低吸积盘光度L_d的源特别强。通常使用的内在对生产伽玛不透明度约束通常比SSC约束弱得多。SSC和冷却约束提供了准直参数γ * θ>~ 0.1 - 0.7的鲁棒下限。对应于中等值的伽玛~ 20的r的典型值是在0.1 - 1 pc的范围内，并主要由所观察到的变化时间尺度t_var，obs。替代方案的动机所观察到的伽玛射线/mm连接，其中伽玛射线耀斑的t_var，obs ~几天位于r ~ 10 pc，是在冲突与SSC和冷却约束。此外，我们使用一个简单的光旅行时间参数指出，伽马射线/毫米连接不提供一个显着的约束的伽马射线耀斑的位置。我们认为，脊柱鞘模型的射流结构不提供一个合理的替代外部辐射场在大的距离，然而，一个扩展的宽线区域是一个值得探索的想法。
2014-05-29 astro-ph.GA astro-ph.HE
Suborbital Fermi/LAT Analysis of the Brightest Gamma-Ray Flare of Blazar 3C 454.3
最近费米大天区望远镜（LAT）对平谱射电类星体（FSRQ）3C 279的亚轨道γ射线变率的探测与已建立的耀变体发射模型存在严重冲突。本文介绍了2010年11月FSRQ blazar 3C 454.3（MJD 55516-22）最亮γ射线耀斑的Fermi/LAT数据的亚轨道分析结果。针对短至3分钟的特征时间箱长度计算了伽马射线光变曲线。针对稳定轨道内通量的假设测试了0.1-10 GeV光子通量的测量变化。此外，结构函数计算的绝对光子通量的差异和它们的意义。只有在超过5小时的时间尺度上才能测量到显著的伽马射线通量变化，这与标准的blazar模型是一致的。
2017-12-13 astro-ph.HE
Light Travel Time Effects in Blazar Flares
本文提出了一个关于Blazar喷流中等离子体团块辐射光传播时间效应的模型，并成功将其应用于VERITAS、MAGIC和Fermi LAT观测到的具体耀斑事件。
2024-06-04 astro-ph.HE
Fermi-LAT Detection of a Hard Spectrum Flare from the Gravitationally Lensed Blazar B0218+357
Fermi-LAT在2014年7月期间观测到来自blazar B 0218 +357的新伽马射线耀斑。虽然先前在2012年下半年的耀斑阶段没有观察到伽马射线光谱的重大变化，但在最近的高活动期间，该源显示出异常坚硬的光谱。后者导致MAGIC望远镜探测到来自B 0218 +357的非常高能量（VHE，E > 100 GeV）的伽马射线，确定该源是迄今为止已知的最远TeV辐射源。除了VHE发射的检测，这个耀变体特别令人感兴趣，因为它是一个双像引力透镜系统，在伽马射线中测量的透镜延迟为11.46 +/- 0.16天。我们提出了2014年7月耀斑的费米-LAT研究，并在以前的测量的背景下讨论它们。
2015-02-10 astro-ph.HE
Reconnection-driven plasmoids in blazars: fast flares on a slow envelope
在几个耀变体中观测到了分钟时间尺度的TeV耀斑。快速燃烧需要喷流中的紧凑区域，这些区域在delta>50的极端多普勒因子下将它们的发射推向观察者。TeV光子要避免在PKS 1222+216的宽线区域湮灭，耀斑必须来自大尺度（pc），这对大多数解释它们的模型提出了挑战。在这里，我们阐述了磁重联小喷流模型的耀变体耀斑，专注于固有的时间依赖方面的过程中的磁重联。我认为，在耀变体喷流中占主导地位的物理条件下，重连层碎片导致大量等离子体团的形成。有时候，等离子体团会成长为一个巨大的“怪物”等离子体团。我表明，从重连事件发出的辐射可以解释观测到的“信封”的~一天的耀变体活动，而从怪物等离子体团的辐射可以电源最快的TeV耀斑。该模型被应用到几个blazar观测到的快速耀斑。由此推断耗散区到黑洞的距离为R_diss~ 0. 3 -1 pc，重联区的典型尺寸为l' \simless 10^{16} cm.在这个距离处所需的射流磁化是适度的：σ ~几个。如果喷流包含黑洞视界量级的场结构，那么这种耗散距离R_diss和重联尺寸l'是可以预期的。
2013-03-13 astro-ph.HE
Hadronic X-ray Flares from Blazars
从闪耀的耀变体TXS 0506+056中探测到一个高能中微子，随后又从同一方向发现了一个中微子过剩，这加强了耀变体是宇宙中微子源的假设。然而，缺乏$γ$ -射线耀斑活动在后一个时期的挑战，相关的$γ$ -射线和高能中微子排放耀变体的标准方案。我们提出TeV-PeV中微子是与质子同步辐射驱动的X射线耀斑同时产生的。在这种情况下，中微子是由质子与它们自己的同步辐射的光子相互作用产生的，而MeV到GeV的$γ$射线是同步辐射主导的电磁级联在源中发展的结果。使用时间依赖的方法，我们发现，这种“纯强子耀斑”的假设有几个有趣的后果。X射线通量是全味中微子通量的一个很好的替代物，而某些富含中微子的X射线耀斑在GeV-TeV的$γ$射线中可能是暗的。最后，强子X射线耀斑伴随着一个同样明亮的MeV分量，可以被拟议的任务，如e-ASTROGAM和AMEGO探测到。然后，我们将这种情况应用于极端blazar 3 HSP J095507.9+355101，它与IceCube-200107 A相关，同时经历了X射线耀斑。我们发现，在强子耀斑期间，100 TeV以上的μ子和反μ子中微子的数量可以高达$\sim3-10$倍，比标准的细强子模型中预期的数量高。然而，频繁的强子耀斑活动对于解释探测到的中微子事件IceCube-200107 A是必要的。
2020-11-14 astro-ph.HE
Searches for very high energy gamma rays from blazars with CANGAROO-III telescope in 2005-2009
我们已经搜索了非常高的能量（VHE）的伽马射线从四个耀变体使用CANGAROO-III成像大气切伦科夫望远镜。我们报告的H 2356 - 309，PKS 2155 - 304，PKS 0537 - 441，和3C 279，从2005年至2009年进行的观测结果，应用一种新的分析，以抑制切伦科夫图像的位置依赖性在视场中的影响。在这四颗耀变体中都没有探测到明显的VHE伽马射线辐射。通过分析费米/LAT存档数据获得了这些物体的GeV伽马射线谱。非同时宽范围（无线电VHE伽马射线波段）的光谱能量分布（SED），包括CANGAROO-III上限，GeV的伽马射线光谱，和档案数据进行了讨论，使用一个区域同步自康普顿（SSC）模型结合外部康普顿（EC）辐射。H2356 - 309和PKS 2155 - 304可以用一个简单的SSC模型来解释，而PKS 0537 - 441和3C 279可以用SSC和EC模型的组合来解释。我们发现，在磁场的强度和组件的大小与耀变体序列的一致性。
2012-02-20 astro-ph.HE
Parameter Estimation Limits in Blazars
National Centre for Radio Astrophysics - Tata Institute of Fundamental Research（国家射电天文中心 - 塔塔基础研究所）
本文通过Fisher信息方法研究BLazar谱能分布中参数估计的限制，发现δ参数受约束最严，且单区模型在解释耀斑SEDs时效果有限。
2026-02-22 astro-ph.CO astro-ph.HE physics.data-an
High-energy neutrino flare from cloud-jet interaction in the blazar PKS 0502+049
在探测到一个可能与闪耀的耀变体TXS 0506+056有关的$\sim$ 300 TeV中微子后，IceCube揭示了2014-2015年在其位置周围有过量的中微子。然而，其在$γ$射线中的同时静止是具有挑战性的，难以一致地解释。与此同时，位于中微子定域不确定区域内的耀变体PKS 0502+049被观测到在$γ$射线中闪耀。我们发现，与其喷流相互作用并诱导宇宙射线加速和强子核相互作用的密集的线状发射气体云可以合理地解释2014-2015年的中微子耀斑。
2018-08-14 astro-ph.HE hep-ph
High-energy neutrinos from X-rays flares of blazars frequently observed by the Swift X-Ray Telescope
Blazar耀斑被认为是增强中微子产生的理想候选者。虽然$γ$射线耀斑的中微子信号已被广泛讨论，但X射线耀斑的中微子产额却很少受到关注。在这里，我们计算预测的中微子信号从X射线耀斑检测到66耀变体观测超过50倍的X射线望远镜（XRT）上的尼尔Gehrels斯威夫特天文台。我们考虑的情况下，X射线耀斑是由相对论质子的同步辐射，中微子是通过质子与它们自己的同步X射线光子之间的光子相互作用产生的。利用1 keV的X射线光变曲线进行耀斑鉴别，用0.5-10 keV的耀斑能量密度作为全味中微子能量密度的代用品，以及不同探测器配置下IceCube点源的有效面积，计算了IceCube在每个耀斑源上产生的100 TeV以上的μ子和反μ子中微子的数量。样品中的大部分中微子事件来自持续时间为$\sim 1-10$ d的耀斑。考虑到样本中源的X射线耀斑占空比（范围在$\sim2$和24%之间），我们计算出每个源的平均年中微子率。分布中位数（对数）为$\sim0.03$ yr $^{-1}$，Mkn 421的$1.2\pm 0.3$ yr $^{-1}$预测率最高，其次是3C 273 $(0.33\pm0.03$ yr $^{-1})$和PG 1553+113（$0.25\pm0.02$ yr $^{-1}$）。下一代中微子探测器与对耀变体的定期X射线监测一起可以限制强子X射线耀斑的占空比。
2021-11-17 astro-ph.HE
The connection between the gamma-ray emission and millimeter flares in Fermi/LAT blazars
我们比较了费米/LAT第一源目录中北部耀变体的伽马射线光子通量变化与Metsahovi类星体监测计划中的37 GHz无线电通量密度曲线。我们发现，同步毫米（mm）流量密度和伽玛射线光子流量之间的关系是不同的不同类型的耀变体。类星体的两个波段之间的通量关系是正相关的，并不存在BLLacs。此外，我们发现，在高状态下的伽马射线发射的水平取决于高频射电耀斑的相位，与最明亮的伽马射线事件与毫米耀斑的初始阶段相一致。从毫米级耀斑开始到伽马射线发射峰值的平均观测延迟约为70天，这将伽马射线产生的平均位置置于射电核心或下游。我们讨论了沿喷流长度以秒差距距离产生伽马射线的替代方案
2011-10-24 astro-ph.HE
Discovery of a wandering radio jet base after a large X-ray flare in the blazar Markarian 421
我们调查的位置的射电喷流基地（“无线电核心”）的耀变体的无线电图像，和他们的平稳性，通过密集的甚长基线干涉（VLBI）观测。2011年9月中旬，在一次大的X射线耀斑爆发后，利用VLBI射电天体测量探测仪在22 GHz对耀变体Markarian 421进行了12历元的天体测量。这是第一次，我们发现，无线电核心是不固定的，而是改变其位置向下游0.5质量。该角度标度对应于在Markarian~421的距离处的$10^5$史瓦西半径（Rs）的标度的去投影长度。这种射电核漂移可能是与大X射线耀斑现象有关的一种新的表现形式。
2015-07-15 astro-ph.HE
High Energy Neutrinos from Recent Blazar Flares
冰立方测量到的宇宙中微子的能量密度与费米在主要来自耀变体的河外光子中观察到的能量密度相匹配。这激发了将费米源与冰立方中微子相匹配的尝试。空间上的关联加上时间上与耀斑源的重合可能代表了冰立方通量起源的确凿证据。2015年6月，费米大面积望远镜观测到耀变体3C 279的强烈耀斑，其持续一天的时间超过源的稳定通量40倍。我们表明，冰立方很可能会观察到中微子，如果确实是强子的起源，在数据中，仍然是盲目的，在这个时候。我们还讨论了其他的机会，包括最近的耀斑从blazar 1ES 1959+650，以前产生了一个有趣的巧合与AMANDA的意见。
2016-05-19 astro-ph.HE hep-ph
Evidence for Shocks as the Origin of Gamma-Ray Flares in Blazars
我们提出厘米波段的总通量密度和线性偏振光曲线，说明在与费米LAT检测到的伽马射线耀斑的时间在无线电波段爆发的冲击签名。新的辐射转移模拟，将传播斜激波，并假设一个初始湍流磁场，很好地解释了这些事件的光谱演化的一般特征。这一发现支持了这样一种观点，即喷流中的斜激波是至少在某些伽马射线耀斑中从射电到伽马射线波段活动的可行解释。
2011-10-28 astro-ph.HE
Gaia Sees Blazars Move: Locating Optical Flares Using Astrometry
Black Hole Initiative, Harvard University（哈佛大学黑洞倡议）；Max-Planck-Institut für Radioastronomie（马克斯·普朗克射电天文研究所）
通过结合Gaia DR3的自行数据与BLLARs的光变数据，发现光学位置变化与光变趋势一致，提出基于恒定扩展发射和耀斑区域的简单双组分模型，将光学耀斑定位至VLBI位置附近，为更高能耀斑定位提供独立空间参考。
2026-03-27 astro-ph.GA astro-ph.HE
