Microstructure and Fe-vacancy ordering in the KFexSe2 superconducting system
用透射电子显微镜(TEM)研究了1.5 \leq x \leq 1.8的KFe_(1.5)Se_2晶体的结构,发现了丰富的微观结构现象,KFe_(1.5)Se_2晶体沿[310]带轴方向经常出现超结构调制,这种超结构可以用铁空位在a-b面内的有序排列来解释。在KFexSe_2材料中增加Fe ~(2+)浓度不仅可以导致超导电性的出现,而且可以产生明显的微观结构变化。利用高分辨透射电镜研究了KFe_(1.8)Se_2超导样品中的结构不均匀性、复杂的超结构和缺陷结构。
2011-03-08 cond-mat.supr-con
Two-dimensional Cs-vacancy superstructure in iron-based superconductor $Cs_{0.8}Fe_{1.6}Se_2$
单晶中子衍射与同步X射线散射相结合,以确定不同的超晶格相存在于$Cs_{0.8}Fe_{1.6}Se_2$。单晶细化和第一原理建模的组合用于提供$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$和$\sqrt{2}\times\sqrt{2}$超晶格相的结构解决方案。$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$超晶格结构主要由有序的Fe空位和Fe畸变组成,而$\sqrt{2}\times\sqrt{2}$超晶格结构主要由有序的Cs空位组成。Cs空位只在平面内有序排列,在倒易空间中形成布拉格棒。通过在样品表面上以窄空间分辨率映射X射线衍射测量,确定了结构域图案,这与多数反铁磁$\sqrt{5}\times\sqrt{5}$相和超导$\sqrt{2}\times\sqrt{2}$相的概念一致。
2015-05-11 cond-mat.supr-con
Soft phonons and structural phase transition in superconducting Ba0.59K0.41BiO3
用弹性和非弹性中子散射测量方法,在超导Ba_(0.59)K_(0.41)Bi O_3(Tc = 31 K)单晶中观察到声子软化和结构相变。软声子出现在[111]横声波模的区边界处。在这附近的声子能量被发现连续降低,从室温以上的温度降低到200 K,在那里的结构相变从立方对称到tetraxylene对称发生。整体结果与以前的数据报告声子软化和(0.5,0.5,0.5)型超结构在几个Ba 1-xKxBiO 3系统是一致的。然而,我们也发现弱(0.5,0.5,0)型超结构峰,揭示了一个额外的组件的调制。没有观察到与超导电性相关的软声子能量或线宽的显著变化。
2010-08-06 cond-mat.supr-con
Structural phase transition and electronic structure evolution in Ir1-xPtxTe2 studied by scanning tunneling microscopy
IrTe 2过渡金属二硫属化物在掺杂Pt后发生了一系列结构和电子相变。对各相的性质和相变的机理的研究引起了人们的广泛关注。在本文中,我们报告的扫描隧道显微镜和光谱研究Pt掺杂IrTe 2与不同的Pt含量。在纯IrTe 2中,发现其基态具有1/6超结构,电子结构与费米面嵌套诱导电荷密度波序不一致。在Pt掺杂时,晶体结构变为1/5超结构,然后变为准周期六方相。第一性原理计算表明,超结构和电子结构是由全局化学应变和局部杂质态决定的,Pt掺杂可以系统地调节这些应变和杂质态。
2015-04-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Comment on arXiv:1012.1484v1 Structural origin of apparent Fermi surface pockets in angle-resolved photoemission of Bi_2Sr_{2-x}La_xCuO_{6+δ} by King et al
在我们的Nature论文中,我们报道了用角分辨光电子能谱(ARPES)测量在Bi_2(Sr_{2-x} La_x)CuO_{6+δ}(La-Bi 2201)中观察到费米口袋。King等人试图将我们观察到的费米口袋归因于额外的q2超结构。在这一过程中,它造成了一些严重的不一致和解释上的缺陷。这些矛盾中的任何一个都强烈反对King等人。的建议,使他们提出的结构起源极不可能作为观察到的费米口袋的原因。在我们的《自然》论文中,我们已经指出,这种结构起源是不可能的,因为主带MB没有额外的q2诱导的一阶超结构带。这一结论仍然有效,并通过考虑King等人的数据获得更有力的支持。
2010-12-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Interplay between Superconductivity and Magnetism in Rb0.8Fe1.6Se2 under Pressure
对Tc = 32.4K的Rb_(0.8)Fe_(1.6)Se_(2.0)超导体进行了高压磁化、结构和~(57)Fe穆斯堡尔谱研究。超导转变温度随着压力的增加而逐渐降低,直到5.0 GPa,然后在6 GPa附近出现明显的阶跃式超导抑制。在同步辐射XRD研究中,在高达15.6 GPa的压力下,没有观察到Fe空位有序超结构的结构相变,而在5 GPa以上的穆斯堡尔谱揭示了一个新的顺磁相的出现和占主导地位的反铁磁相的磁性和电子性质的显着变化,与超导性的消失相一致。这些发现强调了反铁磁有序和相分离的AxFe_(2-x)/2Se_(2-x)(A = K,Rb,Cs)超导体的超导电性之间的强相关性。
2011-12-16 cond-mat.supr-con
Near doping-independent pocket area from an antinodal Fermi surface instability in underdoped high temperature superconductors
费米表面模型应用于欠掺杂的铜酸盐预测的小口袋面积强烈依赖于掺杂,而量子振荡YBa2Cu3O6+x发现恰恰相反是真实的,似乎在与Luttinger体积不一致。我们发现,这种行为可以解释的一个不相称的反结费米表面嵌套型不稳定性,进一步解释掺杂依赖的超结构中看到的铜酸盐使用扫描隧道显微镜。我们开发了一个费米面重建计划,涉及在二维正交密度波,并表明其无公度行为需要动量依赖耦合。因此,建议电荷和键强度的合作调制。
2011-08-06 cond-mat.supr-con
Structural phase transitions and superconductivity in the Heusler intermetallics $X$Pd$_2$Sn ($X$ = Ti, Zr, Hf)
我们报告了通过电输运、磁化率、比热和X射线衍射测量在全Heusler化合物$X$ Pd $_2$ Sn($X$ = Ti、Zr、Hf)中发现的结构相变和超导电性。TiPd $_2$ Sn、ZrPd $_2$ Sn和HfPd $_2$ Sn分别在160 K、110 K和90 K附近经历从室温立方MnCu $_2$ Al型结构(空间群$Fm\bar{3}m$)到低温四元结构的结构相变,这可能与电荷密度波(CDW)不稳定性有关。ZrPd $_2$ Sn的低温单晶X-射线衍射测量表明,出现了一个超结构,具有多个相称的调制低于$T_s$。ZrPd $_2$ Sn和HfPd $_2$ Sn具有体超导性(SC),其转变温度$T_c$ $\sim$分别为1.2 K和1.3 K。密度泛函理论(DFT)计算揭示了结构和电子不稳定性的证据,这些不稳定性可以引起CDW的形成,这表明这些$X$ Pd $_2$ Sn系统是检查CDW和SC之间的相互作用的良好候选者。
2023-03-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Structural phase transition induced by van Hove singularity in 5d transition metal compound IrTe2
结合角分辨光电子能谱和共振非弹性X射线散射对Ir 5d和Te 5 p的电子态进行了全面的研究,以阐明IrTe 2结构相变的起源。虽然没有观察到相当大的变化,在整个过渡的Ir 5d电子状态的配置,表明Ir 5d轨道不参与过渡,我们揭示了范霍夫奇点在费米能级(EF)有关的Te px+py轨道,这是从EF在低温下。连接相邻鞍点的波矢与超结构调制波矢的面内投影一致。这些结果可以用Rice-Scott“鞍点”机制定性地理解,而晶格畸变的影响需要另外涉及。
2013-11-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Competing charge density waves and temperature-dependent nesting in 2H-TaSe2
用高分辨同步辐射X射线衍射研究了2 H-TaSe_2中的多电荷密度波(CDW)相。在一个狭窄的温度范围内直接以上的公度CDW过渡,我们观察到一个多q超结构共存的公度和无公度序参量,明显不同于完全无公度状态在较高的温度。这种多q有序相,其特征在于温度滞后,发现在升温和降温,在以前的报告。在正常状态下,无公度的超结构反射让位于几乎持续到室温的宽漫射峰。它的位置提供了一个直接和准确的估计费米面嵌套矢量,它的演变非单调,并接近相称的位置,随着温度的增加。这种行为与我们最近在同一化合物中观察到的温度依赖性费米表面一致[Phys.Rev.B79,125112(2009)]。
2011-01-18 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Structural Phase Transitions and Sodium Ordering in Na0.5CoO2: a Combined Electron Diffraction and Raman Spectroscopy Study
非化学计量NaxCoO 2系统具有非凡的物理性能,与温度和钠浓度在其层状晶格没有明显的长程结构修改时,应用常规的晶体学技术。Na0.7CoO2是一种热稳定相,具有很高的热电势; Na0.33CoO2.1.3H2O是一种新发现的超导体,其Tc约为4K; Na0.5CoO2在Tc约为55 K时出现了一个意想不到的电荷有序跃迁。最近的研究表明,在NaxCoO 2系统的输运和磁性强烈依赖于载流子密度和局部结构特性。在这里,我们报告了一个相结合的变温透射电子显微镜和拉曼散射调查的结构转变Na0.5CoO2单晶。在80 ~ 1000 K的温度范围内,一系列的结构相变被直接识别,所观察到的超结构和调制相可以用Na有序化来解释。拉曼散射测量揭示了相分离和系统的演变,随着相变的活动模式。我们的工作表明,高迁移率和有序的钠离子之间的CoO 2层是一个关键因素,在NaxCoO 2材料的复杂的结构特性的存在,也表明,结合电子衍射和拉曼光谱测量是一种有效的方法来研究阳离子有序和相变在相关系统。
2004-12-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Structural evolution of the kagome superconductors $A$V$_3$Sb$_5$ ($A$ = K, Rb, and Cs) through charge density wave order
已知可果美超导体KV $_3$ Sb $_5$、RbV $_3$ Sb $_5$和CsV $_3$ Sb $_5$显示影响其电子结构的拓扑特性的电荷密度波(CDW)序。它们的结构基态的细节,以及它们如何随温度的变化而变化,揭示了这里使用单晶X射线晶体学细化作为温度的函数,进行了同步辐射。化合物KV $_3$ Sb $_5$和RbV $_3$ Sb $_5$在$Fmmm$空间群中呈现2 $\times$ 2 $\times$ 2超结构,具有钒层的交错三六边形变形。CsV $_3$ Sb $_5$显示出更复杂的结构演化,其细节已经通过将机器学习方法应用于散射数据来解开。在通过CDW转变冷却时,CsV $_3$ Sb $_5$显示从2 $\times$ 2 $\times$的分级排序进展ABMO 1超级晶胞和2 $\times$ 2 $\times$ 2超级晶胞转化为最终的2 $\times$ 2 $\times$ 4超级单元,持续到$T$ = 1 1 K,并表现出平均结构,其中钒层显示三六边形和大卫之星图案的变形。从CsV $_3$ Sb $_5$脉冲磁场下的衍射高达$μ_0H$ = 28 T建议的CDW状态的实分量是不敏感的外部磁场。
2023-02-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in the metastable 1T' and 1T''' phases of MoS$_2$ crystals
过渡金属二硫属化物为探索令人兴奋的新物理和器件提供了新的机会。2 H-MoS $_2$作为一个典型的体系,由于其独特的能带结构,具有大的带隙、简并谷和非零的Berry曲率,受到了广泛的研究。然而,亚稳态1 T多型体的实验研究长期以来一直是一个挑战,并且由于1 T“、1 T”和1 T“"晶格结构的共存,其电子性质难以获得单相,这阻碍了MoS $_2$在未来纳米器件和光电子器件中的广泛应用。使用${K_x(H_2O)_yMoS_2}$作为前体,我们已经成功地获得了具有$\sqrt{3}a\times\sqrt{3}a$超结构的亚稳1 T“"-MoS $_2$和具有$\times$ 2 a超结构的亚稳1 T”-MoS $_2$的高质量层状晶体,如通过扫描隧道显微镜、拉曼光谱和X射线衍射的结构表征所证明的。结果表明,亚稳的1 T“-MoS $_2$是超导体,起始转变温度(${T_c}$)为4.2 K,而亚稳的1 T”"-MoS $_2$既具有超导性(Tc为5.3 K),又具有绝缘性,这与合成过程密切相关.两种亚稳多型的MoS $_2$晶体在He气氛中于约70 $^{\circ}$ C的温度下经温和退火后均能转变为稳定的2 H相。这些发现提供了关键信息的原子配置和物理性质的1 T多型的MoS $_2$。
2018-09-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
The high-pressure phase diagram of BaNi$_2$As$_2$: unconventional charge-density-waves and structural phase transitions
本研究通过同步辐射X射线衍射和第一性原理计算,揭示了BaNi$_2$As$_2$在高压下的结构相变和电子不稳定性,发现高压相由平面Ni之字形链组成,强调了Ni-Ni和Ni-As键长对电子基态的控制作用。
2024-01-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Universal magnetic and structural behaviors in the iron arsenides
探讨了砷化铁高温超导体母体化合物中普遍存在的反铁磁性序参量之间的共性。此外,比较之间建立良好的二维海森堡-伊辛磁体,K $_2$ NiF $_4$和砷化铁系统驻留在一个临界点,其结构和磁性相变相一致。特别是,分析了关于两个不同的类的相变行为反映在反铁磁和结构秩序的三个主要类别的砷化铁超导体的发展。两个不同的普适性类反映在它们的磁性相变,这是由这些材料中的耦合结构和磁性相变的接近度根据经验确定的。
2009-10-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Influence of structural disorder on low-temperature behavior of penetration depth in electron-doped high-T_C thin films
为了探讨结构无序对电子掺杂高T_C超导体磁穿透深度低温行为的影响,对高质量的Pr_{1.85} Ce_{0.15} CuO_4(PCCO)和Sm_{1.85} Ce_{0.15} CuO_4(SCCO)薄膜进行了比较研究。所获得的结果证实了d-波配对机制,在这两个样品中,在最低温度下的杂质散射(这是更明显的不均匀SCCO膜),大大修改。提取的杂质散射率的值与我们的样品的质量有关,并且发现在具有较低T_C的不均匀膜中要高得多。
2007-01-18 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Charge density waves and soft phonon evolution in the superconductor BaNi$_2$(As$_{1-x}$P$_x$)$_2$
该研究通过X射线散射实验结合第一性原理计算,探究了磷掺杂BaNi$_2$(As$_{1-x}$P$_x$)$_2$中两类电荷密度波与结构相变的关联,发现掺杂对I-CDW涨落影响弱,且C-CDW及三斜相变非软声子驱动。
2025-07-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Dependence of the structural and physical properties of Tl1-yFe2-z(Se1-xSx)2 with isovalent substitution of Se by S: decrease of TNeel with S content
用X射线衍射、电子衍射、磁化强度和输运测量等方法研究了Tl 1-yFe 2-zSe 2反铁磁体中硫或碲取代硒的效应。采用封管法合成了Tl0.8Fe1.5(Se_(1-x)X_x)_2(名义成分)固溶体。在硫的情况下,尽管在系列中达到了由Rietveld精化确定的最佳晶体学参数(即Fe-(Se,S)面间高度和(Se,S)-Fe-(Se,S)角,在这两个参数下,临界超导转变TPDMATHABMM通常在磷属元素化物中最大),但在低至4.2K的情况下没有发现超导性。准完整的Tl位点(y=0.05)与类似的A1-yFe 2-zSe 2(A = K,Rb,Cs)中的显著的碱性缺乏(y=0.2-0.3)相比,以及由此产生的铁价态、态密度和掺杂的差异,被认为可以解释这种超导性的缺乏。用碲取代的化合物,至少达到x=0.25,表现出超导转变,但可能是由于tetraphthalic Fe(Se,Te)杂质相。透射电子显微镜证实了来自$_{0.8}$ Fe $_{1.5}$(SePDMATHABMP S $_{x}$)$_{2}$系列的样品中有序铁空位网络的存在,其形式为四元$\sqrt{5}$ a $\times \sqrt{5}$ a $\times$ c超结构(\textit{I4/m})(如果铁空位水平增加,则与正交$\sqrt{2}$ a $\times 2\sqrt{2}$ a $\times…
2012-07-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con