Measurement of the top quark pair production cross-section with ATLAS in the single lepton channel
利用大型强子对撞机ATLAS探测器记录的数据，测量了sqrt{s} = 7 TeV pp碰撞中顶夸克对的产生截面.在单轻子拓扑中，事件的选择需要一个电子或μ子，大的缺失横动量和至少三个喷流。在35/pb的数据样本下，两种不同的多变量方法，其中一种使用b夸克喷注识别，而另一种不使用，使用运动学变量获得sigma（t tbar）= 187 +/- 11（stat.）+18-17（系统）+/- 6（流明）pb和sigma（t tbar）= 173 +/- 17（stat.）+18-16（系统）+/- 6（流明）pb}分别。这两个测量结果是一致的，并与QCD计算。第一个测量具有更好的先验灵敏度，构成了这封信的主要结果。
2012-04-26 hep-ex
Search for the associated production of the Higgs boson with a top-quark pair
利用质心能量分别为7 TeV和8 TeV的pp碰撞中收集到的积分亮度分别高达5.1和19.7的数据样本，对与顶夸克对（t tbar H）相关的标准模型希格斯玻色子玻色子进行了研究.搜索是基于以下希格斯玻色子玻色子衰变的特征：H衰变为强子，H衰变为光子，H衰变为轻子。结果的特征在于观察到的t tbar H信号强度相对于标准模型的横截面，μ = sigma/sigma[SM]，假设希格斯玻色子衰变的预期在标准模型。对于质量为125.6 GeV的希格斯玻色子玻色子，最佳拟合值为mu = 2.8 +/- 1.0。
2014-09-18 hep-ex
A Polarized View of the Top Asymmetry
CDF合作研究顶部前后不对称性的最新实验结果加强了新物理在t-tbar生产中发挥作用的情况。在这里，我们提出了一套测量，建立在半轻子和完全轻子t-tbar事件的带电轻子运动学，旨在进一步探讨这种不对称性的根本原因在Tevatron和LHC。使用一组保守的参考模型，我们发现，带电轻子的不对称性，顶部极化，和t-tbar自旋相关的测量可以建立新的物理的存在，并区分在Tevatron和LHC的竞争模型。在Tevatron，模型之间的歧视是可能的，在三西格玛水平。在大型强子对撞机上，我们证明了在前五个逆飞靶数据中，可以在大约3 σ处建立一个顶部的前后不对称性，并展示了如何进一步解开相互竞争的解释。
2011-11-11 hep-ex hep-ph
Top-quark production in proton-nucleus and nucleus-nucleus collisions at LHC energies and beyond
用包含核部分子分布函数的次领先阶微扰QCD方法研究了在CERN大型强子对撞机（LHC）和未来的圆形对撞机（FCC）能量下质子-铅（p-Pb）和铅-铅（Pb-Pb）碰撞中单个和成对顶夸克的产生.在大型强子对撞机上，在sqrt（s）= 5.5 TeV时，Pb-Pb的成对产生截面为σ（t-tbar）= 3.4 μ b，在sqrt（s）= 8.8 TeV时，p-Pb的成对产生截面为σ（t-tbar）= 60 nb。在sqrt（s）= 39和63 TeV的FCC能量下，相同的截面分别大90和55倍。在轻子末态t-tbar --> W+b W-bbar --> b bbar l+l- nu+nu-中，在典型的接受和效率削减之后，人们预计在Pb-Pb和p-Pb碰撞中，每个名义LHC年大约有90和300个顶夸克，每个FCC年分别有4.7 × 10^4和10^5个顶夸克。由于总的净胶子反阴影效应，在核碰撞中，由胶子熔合过程主导的总t-tbar截面比p-p碰撞增加了3- 8%，尽管由于阴影效应或EMC效应修正，它们的微分分布的不同区域被耗尽。衰变轻子在t-tbar过程中的快度分布可以用来减少铅胶子密度在高虚拟度的不确定性高达30%，在LHC（全重离子计划），并通过70%每FCC-年。还计算了电弱过程中单顶产生的截面，得到了每个系统和每年减少约30倍的可测顶夸克数。
2015-04-21 hep-ex hep-ph nucl-ex
A Measurement of the t-tbar Cross Section in p-pbar Collisions at sqrt(s) = 1.96 TeV using Dilepton Events with a Lepton plus Track Selection
本文报道了在费米实验室Tevatron装置上测量的sqrt（s）= 1.96TeV的ppbar碰撞中顶夸克对产生的截面。数据是从CDF II探测器在一组运行中收集的，总积分亮度为1.1 fb^{-1}。截面是在双轻子通道中测量的，双轻子通道是ttbar事件的子集，其中两个顶夸克都通过t -> Wb -> l nu b衰变，其中l = e，mu或tau。轻子对被重建为一个已识别的电子或μ子和一个孤立的径迹。使用孤立径迹来识别第二轻子增加了ttbar的接受度，特别是对于一个W衰变为W -> τ nu的情况。通过需要识别的b-jet，可以以减少信号事件的数量为代价进一步提高样品的纯度。我们提出的测量结果进行了确定的b-喷气机的要求和没有。前者是第一个发表的CDF结果，其中b-jet要求被添加到双轻子选择。在CDF数据中，有129个前标记轻子+径迹候选事件，其中69个被标记。利用标记信息，样本被划分为标记的子样本和未标记的子样本，并且通过最大化似然来计算组合的截面。结果为sigma_{ttbar} = 9.6 +/- 1.2（统计）-0.5 +0.6（系统）+/- 0.6（lum.）pb，假设BR的分支比（W -> ell nu）= 10.8%，顶质量m_t = 175 GeV/c^2。
2009-05-19 hep-ex
Search for anomalous top-gluon couplings at LHC revisited
通过LHC上的顶夸克对产生，我们研究了SU（3）xSU（2）xU（1）不变维6有效算符产生的非标准顶胶子耦合的可能效应。我们计算了总截面以及作为两个耦合参数的函数的p p -> t tbar X的一些分布，即，顶部的色电和色磁矩，其受在Tevatron测量的总截面σ（p pbar -> t tbar X）的约束。我们发现LHC可能会给我们一些机会来观察这些新的耦合引起的相当大的影响。
2009-10-29 hep-ex hep-ph
Extraction of R=sigma_L/sigma_T from CCFR Neutrino and Antinetrino Differential Cross Sections
本文报道了从CCFR中微子和反中微子-铁微分截面中提取R=sigam_L/sigma_T的方法。在中微子散射中测量的R与在μ子和电子散射中测量的$R$一致。对于Q2 > 1 GeV ~ 2的R，所有数据都与使用NNLO PDF并包括靶质量效应的NNLO QCD计算一致。我们报告的第一次测量的R在低x和Q2 < 1 GeV 2的区域（其中一个异常的大幅度上升的核目标已被观察到的HERMES合作）。
2001-05-22 hep-ex
Extraction of R = sigma_L/sigma_T from CCFR nu_mu-Fe and nubar_mu-Fe differential cross sections
本文报道了从CCFR nu_mu-Fe和nubar_mu-Fe微分截面中提取R=sigma_L/sigma_T的方法。CCFR微分截面并没有显示出与CDHSW数据中在很低和很高x下看到的QCD预期的偏差。在nu_mu散射中测量的R与在μ子和电子散射中测量的R一致。当Q^2 > 1 GeV^2时，所有关于R的数据都与包含靶质量效应的NNLO QCD计算结果一致。我们报告了在低x和Q^2 < 1 GeV^2区域的R的首次测量结果（在该区域，HERMES合作观测到核靶的R异常大幅上升）。
2001-06-29 hep-ex
Searching for Top Flavor Violating Resonances
我们研究了新的顶级味道违反共振，单独产生的顶部在大型强子对撞机。这种违反顶层味道的状态可能是Tevatron顶层前后不对称的原因。由于顶部味道违反状态可以直接衰减到顶部（或反顶部）和喷流，并且与另一个（带相反电荷的）顶部结合产生，因此这种状态的直接签名是t tbar j事件中的t j（或tbar j）共振。一般来说，这些状态可以非常轻，并且与顶部扇区的耦合为O（1），因此它们会大量产生。我们提出了一个搜索策略，并估计在早期的LHC的发现潜力，通过实施模拟数据的策略。例如，在7 TeV的1 fb^-1条件下，我们估计，当g_R = 1且m_W' = 200 GeV时，W'与d_R tbar_R的耦合可以被限制在3 sigma水平，当m_W' = 600 GeV时，W'与d_R tbar_R的耦合减弱到g_R = 1.75。通过我们在这里提倡的搜索，可以获得类似水平的顶级味道违反Z的约束，以及三重和六重双夸克。
2011-01-31 hep-ex hep-ph
Observation of Top Quark Production in Pbar-P Collisions
我们使用费米实验室对撞机探测器（CDF）收集的67 pb^-1的Pbar-P碰撞数据样本，确定了顶夸克的存在，这些数据样本是在Sqrt（s）= 1.8 TeV的能量下进行的。采用与我们以前发表的技术类似的技术，我们观察到一个信号与t-tbar衰减到WW b-bbar一致，但与背景预测不一致。重建的质量分布中的一个峰值提供了顶夸克存在的额外证据。我们测量到顶夸克的质量为176 +/-8（stat）+/-10（sys）。T-条产生截面为6.8 + 3.6 - 2.4 pb。
1995-03-03 hep-ex hep-ph
Extraction of the Width of the W Boson from Measurements of sigma(ppbar->W+X)B(W->e nu) and sigma(ppbar->Z+X)B(Z->e e) and their Ratio
本文报道了用费米实验室Tevatron D_0探测器在1994- 1995年记录的积分亮度为84.5逆pb，在sqrts= 1.8TeV的ppbar碰撞中产生的W和Z玻色子的包含截面乘以电子分支分数的测量结果。我们确定σ（ppbar->W+X）B（W-> eNu）= 2310 +-10（stat）+-50（syst）+-100（lum）pb和σ（ppbar->Z+X）B（Z-> ee）= 221 +-3（stat）+-4（syst）+-10（lum）pb。由此我们得出它们的比值R = 10.43 +- 0.15（统计）+- 0.20（系统）+- 0.10（非线性光学），B（W->e nu）= 0.1066 +- 0.0015（统计）+- 0.0021（系统）+-0.0011（理论）+- 0.0011（非线性光学），γ_W = 2.130 ± 0.030（统计）± 0.041（系统）± 0.022（理论）± 0.021（非线性光学）GeV。我们使用后者来设置一个95%的置信水平上限的部分衰变宽度的W玻色子到非标准模型的最终状态，伽玛_W^{inv}，为0.168 GeV。将这些结果与1992- 1993年的数据相结合，得到R = 10.54 ± 0.24，γ_W = 2.107 ± 0.054GeV，C.L.伽马_W^{inv}的上限为0.132 GeV。使用在sqrts=630 G…
1999-06-16 hep-ex
Measurement of the ttbar Production Cross Section in ppbar collisions at sqrt s = 1.96 TeV in the All Hadronic Decay Mode
我们报告的测量ttbar生产截面使用的CDF-II探测器在费米实验室Tevatron。在sqrt（s）=1.96 TeV下使用311 pb-1 ppbar碰撞进行分析。数据包括事件选择与六个或更多的强子喷流与额外的运动学要求。这些喷注中至少有一个必须通过重建次顶点来确定为b夸克喷注。测得的截面为sigma（tbart）=7.5+-2.1（stat.）+ 3.3-2.2（系统）+ 0.5-0.4（流明）pb，这与标准模型预测一致。
2006-10-17 hep-ex
Observability of the Lightest CMSSM Higgs Boson at Hadron Colliders
本文讨论了在Tevatron和LHC等强子对撞机上，在具有普适软超临界破缺参数的约束MSSM（CMSSM）中，最轻中性希格斯玻色子的可观测性。我们考虑了LEP提供的参数空间的约束、测量到的b到s的伽马衰变速率、宇宙学遗迹密度Ω h ^2以及最近的g_mu - 2测量结果。我们规范化产品的预期CMSSM希格斯生产截面和衰变分支比（西格玛B）_CMSSM相对于那些预期的标准模型希格斯玻色子相同的质量。在h到gamma伽马通道中，我们发现（sigma B）_CMSSM > 0.85（sigma B）_SM。在W/tbar + h，h到bbar通道中，我们发现（sigma B）_CMSSM ~ 1.05（sigma B）_SM.我们的结论是，最轻的CMSSM希格斯玻色子应该和标准模型希格斯玻色子一样容易看到：特别是，它应该在Tevatron的光度为15/fb或在LHC的光度为10/fb的情况下是可以看到的。
2001-06-26 hep-ex hep-ph
Measurement of the cross section for top-quark pair production in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV with the ATLAS detector using final states with two high-pt leptons
本文报道了在LHC上用ATLAS探测器记录的质心能量为7 TeV的质子-质子碰撞中顶夸克对产生的截面。候选事件具有与包含两个孤立轻子、大的缺失横向动量和至少两个喷流一致的签名。使用与0.70 fb^-1的积分亮度相对应的数据样本，可以得到t-tbar产生截面sigmartbar =176 +/-5（stat）+14 -11（syst）+/-8（lum）。pb是在顶夸克质量为m_t = 172.5 GeV的假设下测量的。
2012-05-23 hep-ex
Measuring the Bottom-Quark Forward-Central Asymmetry at the LHC
在Tevatron上进行的顶夸克前后不对称性的测量表明，新物理学可能在t-tbar的产生中发挥作用。为了更好地理解不对称性的来源，最近的提议要求在Tevatron上测量底部和魅力的前后不对称性，使用嵌入μ子的射流。在这里，我们提出了一个相应的测量底夸克的前向中心不对称性，旨在寻找类似的影响，在b部门在ATLAS和CMS。我们构建了一套旨在提高这种不对称性的敏感性的削减，并测试我们的分析玩具轴胶子模型代表那些用来解释顶部不对称。我们发现，如果相关的新物理耦合到底夸克是类似的顶部，那么效果应该是可见的，在两个西格玛水平在小于10 fb-1的7 TeV的LHC数据。这样的测量将具有普遍的重要性，并将提供有价值的建模输入，用于限制为解释Tevatron t-tbar异常而提出的一套模型。然而，在硬喷流内部的非孤立μ子上必须保持相对较低的触发阈值，以允许这种测量。
2011-08-16 hep-ex hep-ph
The measurement of the pp->K+ n Sigma+ reaction near threshold
它表明，最近提取的总截面为pp-> K + n Sigma+从包容性K+生产数据是在冲突与实验数据上的排他性pp-> K + p λ反应。该结果可以被解释为一个上限，这与文献中已经存在的低得多的值并不矛盾。
2010-08-20 hep-ex nucl-ex nucl-th
Measurement of the hadronic activity in events with a Z and two jets and extraction of the cross section for the electroweak production of a Z with two jets in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV
基于LHC CMS实验所记录的积分亮度为5个反飞秒的数据样本，首次测量了sqrt（s）= 7 TeV pp碰撞中Z玻色子与两个喷注（Zjj）的电弱产生截面.在m[ll] >50 GeV，m[jj] > 120 GeV，横动量pt[j] > 25 GeV和赝快度abs（eta[j]）< 4.0的运动学区域内，测量了lljj（l = e，mu）终态的截面。测量，结合μ子和电子通道，产生σ = 154 +/- 24（统计）。+/- 46（预期系统）+/- 27（th.系统）+/- 3（lum.）fb，与理论截面一致。强子活动，在喷注之间的快度间隔，也被测量。这些结果建立了一个重要的基础，更一般的矢量玻色子融合过程的研究，相关的希格斯玻色子搜索和测量的电弱规范耦合和矢量玻色子散射。
2013-11-08 hep-ex
HFAG-charm averages
魅力混合和CP破坏参数的提取需要许多测量的组合。最新的平均值进行了审查，并讨论了个人测量的贡献。虽然CP偶本征态是较短寿命的，但粲介子的振荡频率至今仍不能精确地知道。所有的CP不对称性被发现是兼容的零内小于3西格玛。
2014-11-17 hep-ex
Measurement of Dijet Cross-Sections at Low Q^2 and the Extraction of an Effective Parton Density for the Virtual Photon
用HERA的H1探测器测量了三重微分双喷流截面d^3 sigma_{ep} /dQ 2 dE_t2 dxgjets，它是光子虚度Q^2、进入硬散射的部分子携带的光子动量的分数xgjets和两个最高E_t喷流的平均横向能量E_t2的平方的函数。喷流是在质量质心坐标系中使用纵向助推不变k_T聚类算法发现的。测量范围为1.6 < Q^2 < 80 GeV$^2（虚拟）和0.1 < y < 0.7（非弹性y）。这些结果用包含分辨分量对虚光子影响的首阶QCD模型进行了很好的描述。将光子视为点状的模型无法描述数据。一个有效的领导阶的虚拟光子的部分子密度提取作为光子的虚拟性，探测尺度和部分子动量分数的函数。部分子密度的x_gamma和探测尺度依赖性显示了光子结构的特征，并且随着Q^2的增加，这种结构受到抑制。
1998-12-18 hep-ex
Improving the robustness of the $δ_{CP}$ determination with $ν$SCOPE
Shanghai Jiao Tong University（上海交通大学）
本文研究了DUNE和T2HK实验中δ_CP确定性的稳健性，通过数据驱动方法评估系统误差，发现采用无偏方法会显著降低CP破坏敏感性，而νSCOPE实验能提供高精度交叉截面测量，恢复灵敏度，强调外部精确交叉截面测量对确定δ_CP的重要性。
2026-10-16 hep-ex hep-ph
sigma and f_0(980) substructures from gamma-gamma to pi-pi, J/psi, phi radiative and D_s semi-leptonic decays
本文采用一种改进的K-矩阵模型，重新考虑了从Crystal Ball和Belle的γ-γ到π-π散射数据中提取σ/f_0（600）和f_0（980）γ-γ宽度的问题。我们的主要结果总结在表3和表4中。对γ-γ的平均σ“直接宽度”为0.16（3）keV，这证实了[1]的先前结果，并且既不支持大的四夸克（双夸克-反双夸克），也不支持分子，也不支持纯的\bar qq分量。f_0（980）的“直接宽度”为0.28（2）keV，远大于四夸克的预期，但可以与\bar ss或胶子成分相容。我们还发现，振幅的再散射部分是相对较大的，表明介子环在确定γ-γ总宽度中的重要贡献。这主要是由于sigma和f_0（980）与pi-pi和/或\bar KK的大耦合，这也可能是由于具有大OZI破坏耦合的轻标量胶子，但不一定是四夸克或分子态。我们对总（直接+再散射）伽马-伽马宽度的平均结果：伽马_sigma^{tot}= 3.08（82）keV，Gamma_{f_0} ^{tot}= 0.16（1）keV}与色散关系和PDG值的结果相当。利用QCD谱求和规则中的参数，我们完成了我们的分析，证明了纯标量胶子sigma_B（1）和G（1.5-1.6）的产生率与J/π，φ辐射和D_s半轻子衰变的数据一致。
2010-12-26 hep-ex hep-lat hep-ph
First Lattice QCD Study of the Sigma -> n Axial and Vector Form Factors with SU(3) Breaking Corrections
本文首次对超子半轻子衰变Sigma -> nl nu的形状因子进行了猝灭格点量子色动力学研究。研究了轴向和矢量形状因子的动量依赖性，给出了零动量转移时所有形状因子的值。按照已经应用于衰变K 0-> pi-1 nu的相同策略，在零动量转移时，在模拟的夸克质量范围内（对应于~ 0.7 GeV以上的π介子质量），以很高的统计精度确定了对矢量形状因子的SU（3）破缺修正。除了f1（0）之外，还以相当高的精度确定与CKM矩阵元素Vus的提取相关的轴向矢量比g1（0）/ f1（0）。由于涉及到的质量很大，因此进行了一个不包括介子环效应的多项式外推，直到物理夸克质量，得到f1（0）= -0.948 +/- 0.029和g1（0）/ f1（0）= -0.287 +/- 0.052，其中不确定性不包括猝灭效应。再加上最近在重重子手征微扰理论中在忽略十重态贡献的近似下计算的手征环的次主导级确定，我们得到f1（0）= -0.988 +/- 0.029（格点）+/- 0.040（HBChPT）。我们的研究结果表明，f1（0）和g1（0）上的SU（3）破坏修正都是适度的。他们还支持这样的实验方案，其中弱电形状因子g2（0）是大的和正的，并且相应地，|g1（0）/ f1（0）|相对于基于精确SU（3）对称性的传统假设g2（q**2）= 0所得到的一个减少。
2006-10-24 hep-ex hep-lat hep-ph
