Pentaquark baryon production from photon-neuteron reactions
本文将我们最近引入的研究介子-质子、质子-质子和光子-质子反应在阈附近产生五夸克$Θ^+$重子的强子拉格朗日量推广到包括$γ$和$K^*K$之间的反常相互作用，计算了光子-中子反应产生$Θ^+$的截面，其中$Θ^+$首先在日本的SPring-8实验和托马斯杰斐逊国家实验室的CLAS实验中被检测到。根据经验耦合常数和形状因子，并假设$Θ^+$的衰变宽度为20 MeV，预测的截面的峰值约为280 nb，远大于由光子-质子反应产生$Θ^+$的截面。
2003-09-10 nucl-th
Pentaquark baryon production in nuclear reactions
利用具有经验耦合常数和形状因子的强子模型，计算了光子、核子、π介子和K介子与核子靶反应中奇异五夸克态$Θ^+$和/或$Ξ_5^+$和$Ξ_5^{--}$的产生截面.我们还预测了相对论重离子碰撞中的$Θ^+$产率，该模型考虑了夸克-胶子等离子体中夸克和反夸克聚结产生的$Θ^+$以及随后的强子吸收和再生效应。
2004-10-15 nucl-th
Possibility to study pentaquark states $P_{c}(4312), P_{c}(4440)$, and $P_{c}(4457)$ in $γp\rightarrow J/ψp$ reaction
受在LHCb上观测到的五夸克态$P_{c}(4312),P_{c}(4440)$和$P_{c}(4457)$的启发，采用有效拉格朗日方法研究了这三个$P_{c}$态通过相互作用$γp\rightarrow J/ψp$的光生. $t$通道Pomeron交换衍射过程被认为是$J/ψ$光生的主要背景.数值计算结果表明，通过假设分支比$Br[P_{c}\rightarrow J/ψp]\simeq 3\%$计算得到的理论截面与已有的$ γp\rightarrow J/ψp$过程的实验数据是一致的。在这样的分支比下，如果实验精度在100 MeV光子能量的仓内达到0.1 nb，则预期在$J/ψ$光产生中明显观察到两个峰。为了观察$P_{c}(4440)$和$ P_{c}(4457)$的双峰结构，需要更高的精度（约0.1nb/10 MeV）来区分两个接近的五夸克态。物理分支比越大，对实验精度的要求就越低。给出了反应$γp\rightarrow J/ψp$的微分截面。发现$t$通道Pomeron交换在极端前向角处提供急剧增加，并且在大多数能量点处提供相当大的贡献，而来自$s$通道$P_{c}$交换的贡献在阈值能量处起重要作用。建议在$E_{γ}\simeq 9.4-10.5$ GeV附近的近阈值能量区进行$γp\rightarrow J/ψp$过程的实验测量，并可在CEBAF@JLab和COMPA…
2019-05-31 hep-ph nucl-ex nucl-th
Neutral hidden charm pentaquark states $P_c^0(4380)$ and $P_c^0(4450)$ in $π^-p \to J/ψn$ reaction
利用有效拉格朗日方法研究了$π^-p \to J/ψn$反应中的中性隐魅五夸克态$P_c^0(4380)$和$P_c^0(4450)$.本底贡献主要来自$t$ -通道$π$和$ρ$介子交换. $P_c^0(4380)$和$P_c^0(4450)$态的贡献在总截面中给出了在质心能量为4.38 GeV和4.45 GeV处的1 $μ$ b量级的清晰的峰结构。因此，该反应可能为寻找中性$P_c$态提供一个新的良好平台。预计我们估计的总截面和角分布可以通过J-PARC未来的实验进行测试。
2015-12-26 hep-ex hep-ph nucl-th
Room for an S = +1 pentaquark in K^+ - nucleus phenomenology
通过研究p（lab）= 500 - 700 MeV/c时K^+核总截面、反应截面和弹性微分截面数据的光学势拟合，给出了奇异S=+1五夸克自由度激发的证据。对潜在的双核子吸收K^+ n N --> Theta^+ N反应截面进行了估计，并用于讨论奇异交换反应K^+ N --> pi Theta^+的预期截面。
2006-02-02 nucl-th
Photoproduction of pentaquark cascades from nucleons
在一个强子模型中计算了由反应$γp\to K^0K^0Ξ^+_5$和反应$γn\to K^+K^+Ξ^{--}_5$产生五夸克态$Ξ^+_5$和$Ξ^{--}_5$的反应截面，该模型包括它们与$Σ\bar K$和$Σ\bar K^*$的耦合.通过假设$Ξ^+_5$、$Ξ^{--}_5$和N（1710）属于自旋1/2和正宇称的相同反十重态，并使用与光核子反应中五夸克$Θ^+$产生类似的强相互作用顶点处的形状因子，从经验$πNN(1710)$和$ρNN(1710)$耦合常数确定这些耦合常数，在光子能量为$E_γ=4.5$ GeV时，我们得到反应$γp\to K^0K^0Ξ^+_5$的截面约为0.03-0.6 nb，反应$γn\to K^+K^+Ξ^{--}_5$的截面约为0.1-0.6 nb，这取决于耦合常数$g_{K^*ΣΞ_5}$的值。
2003-12-29 nucl-th
Searching for strange hidden-charm pentaquark state $P_{cs}(4459)$ in $γp\to{}K^{+}P_{cs}(4459)$ reaction
研究了利用有效拉格朗日方法研究质子靶上的光子诱导反应研究奇异隐魅五夸克态$P_{cs}(4459)$的可能性。产生过程由$t$ -通道$K^{-}$交换、$u$ -通道$Λ$交换、契约项和$s$ -通道核子极描述。我们的理论方法是基于这样的假设，即$P_{cs}(4459)$与$J^{P}=1/2^{-}$或$J^{P}=3/2^{-}$可以被解释为一个分子组成的$\bar{D}^{*}Ξ_c$。利用从$P^{J^{P}}_{cs}(4459)$分子图像得到的$P^{J^P}_{cs}$与$γΛ$和$K^{-}p$通道的耦合常数，计算了过程$γp\to{}P^{J^P}_{cs}K^{+}$的总截面。我们的计算表明，$γp\to{}P^{1/2^{-}}_{cs}K^{+}$和$γp\to{}P^{3/2^{-}}_{cs}K^{+}$的截面分别为10.0 pb和5.0 pb的数量级。另外，我们还将$P_{cs}(4459)$假设为一个紧凑的五夸克态，计算了它的截面，发现它与$\bar{D}^{*}Ξ_c$分子的结果有很大的不同。这些结果可以在未来的实验中测量，例如中国和美国的电子离子对撞机。并可以用来测试$P_{cs}$的性质。
2021-11-15 hep-ph nucl-th
Feasibility study of the $K^{+} d \to K^{0} p p$ reaction for the "$Θ^{+}$" pentaquark
我们从理论上研究了$K^{+} d \to K^{0} p p$反应的$K^{0} p$不变质量谱，并仔细研究了“$Θ^{+}$“五夸克态的信号，如果它存在的话，是如何出现在$K^{0} p$谱中的。该反应最突出的优点是，与其他反应如光产生和$π$诱导的产物相比，我们可以清楚地判断“$Θ^{+}$“是否作为无显著背景的直接形成产物存在。结果表明，在实验室坐标系下，脉冲散射或单步散射过程可以覆盖具有初始K介子动量$k_{\mathrm{lab}} \approx 0.40\, \mathrm{GeV} / c$的“$Θ^{+}$“能区，而双步散射过程的贡献则有可能到达具有较高K介子动量$k_{\mathrm{lab}} \sim 1 \, \mathrm{GeV} / c$的“$Θ^{+}$“能区.假设“$Θ^{+}$“的全衰变宽度在$0.5\, \mathrm{MeV}$附近，我们预测“$Θ^+$“对应的峰的幅度在与K介子束的动量$k_{\mathrm{lab}} \approx 0.40\, \mathrm{GeV} / c$对应的$μ\mathrm{b}$到$1\, \mathrm{mb}$的几百倍左右，而与$k_{\mathrm{lab}} \approx 0.85\, \mathrm{GeV} / c$对应的峰的幅度在$\lesssim 1\, μ\mathrm{b}$附近…
2020-04-04 hep-ex hep-ph nucl-ex
Production of the pentaquark exotic baryon Xi_5 in bar{K} N scattering : bar{K} N -> K Xi_5 and bar{K} N -> K* Xi_5
本文在树水平上研究了bar{K} N -> KXi_5和bar{K} N -> K* Xi_5反应中新发现的五夸克奇异重子Xi_5的产生。我们考虑Xi_5的正宇称和负宇称。反应主要是由s-和u-通道过程，和产生的截面非常依赖于Xi_5的奇偶校验和形状因子的类型。我们已经看到，正宇称Xi_5的截面一般比负宇称Xi_5的大100倍左右。这种截面上的巨大差异将有助于对五夸克态重子的进一步研究。
2008-01-22 hep-ph nucl-th
A possibility to determine the P-parity of the $Θ^+$ pentaquark in the ${p}{n}\to Λ^0Θ^+$ reaction
在假设$Θ^+$为等单线态的条件下，以模型无关的方式分析了反应${\vec p}{\vec n}\to {\vec Λ^0} {\vec Θ}$在阈值处的自旋结构。我们发现在双自旋实验中测量的自旋-自旋关联参数$C_{x,x}$的符号明确地决定了$Θ^+$的P宇称。进一步证明了描述从偏振光束或目标到最终$Λ^0$和$Θ^+$的偏振转移的偏振系数$K_x^x,K_y^y$和$K_z^z$对于$Θ^+$的正宇称不为零，对于负宇称等于零.它允许人们在单自旋测量中确定$Θ^+$的P宇称，因为$Λ^0$的极化可以通过其衰变$Λ^0\to π^-+ p$来测量。
2004-01-27 hep-ph nucl-th
Hidden charm pentaquark and $Λ(1405)$ in the $Λ^0_b \to η_c K^- p (πΣ)$ reaction
我们已经进行了研究的$Λ^0_b \to η_c K^- p$和$Λ^0_b \to η_c πΣ$反应的基础上占主导地位的Cabibbo有利于弱衰变机制。我们表明，$K^- p$产生的只耦合到$Λ^*$状态，而不是$Σ^*$和$πΣ$状态只产生从最终状态的相互作用的$\bar{K}N$和$ηΛ$通道，这是在初级阶段产生的。这就保证了$πΣ$态是在同位旋$I=0$中产生的，我们看到不变质量在$1420$ MeV处为更高质量的$Λ(1405)$产生了清晰的信号。我们还研究了$η_c p$的末态相互作用，这是由一个隐藏的魅力共振激发之前预测。我们将不同不变质量分布的强度联系起来，并发现在正在进行的LHCb实验中应该清楚可见的类似强度。特别是，我们预测，一个干净的峰应该看到一个隐藏的魅力共振耦合到$η_c p$通道中不变的$η_c p$质量分布。
2018-01-12 hep-ex hep-ph nucl-ex
Antikaon angular distributions in the reaction $γd \to K^-Θ^+p \to K^-K^+np$ near the threshold and the parity of the $Θ^+$ pentaquark
在旁观者模型中，我们研究了阈能区的反应$γd \to K^-Θ^+p \to K^-K^+np$。我们提出了在实验室系统中的排他性和包容性的反K介子角分布的预测计算的两种可能的宇称态的$Θ^+$共振在1.5和1.75 GeV的光束能量与不施加相关的运动学削减的采样相空间的那些部分，其中的贡献与$ϕ(1020)$的主要背景源，预计$Λ(1520)$生产以及$K^-p$--在最终状态下的再散射将占主导地位。我们发现，根据选定的运动学这些分布是敏感的$Θ^+$奇偶校验，因此，可以用作过滤器，用于确定其奇偶校验。
2006-02-06 nucl-th
Pentaquark $Θ^+$ production from the reaction $γp\toπ^+K^-Θ^+$
从反应$γp\toπ^+K^-Θ^+$，这是在CLAS实验中观察到的杰斐逊国家实验室，$Θ^+$生产的横截面进行评估的强子模型，包括耦合$Θ^+$ $KN$和$K^*N$。利用SU（3）对称性，由经验的$πNN(1710)$和$ρNN(1710)$耦合常数确定了它们的耦合常数，通过取$Θ^+$自旋为1/2，同位旋为0，但宇称为正或负，计算了该反应的截面.当$Θ^+$具有手征孤子模型所预言的正宇称时，我们发现截面为10-15 nb.如果$Θ^+$具有格点QCD研究所给出的负宇称，则截面减小了10倍以上。对于这两种宇称，微分分布峰值出现在小的负四动量转移处，正如从主要的$t$通道K介子交换图所预期的那样，该图仅涉及$Θ^+$与$KN$的耦合。
2003-10-30 nucl-th
Pentaquarks $P_c$ in a dynamical coupled-channel approach of $γp \to J/ψp$ reaction
构建光致$J/ψ$产生的动力学耦合道方法，通过求解积分方程动力学生成五夸克态$P_c$，发现$σ$交换对近阈截面起关键作用，且开粲态重散射增强了$P_c$产生区的总截面。
2024-10-14 hep-ex hep-ph nucl-th
Critical view of the claimed $Θ^+$ pentaquark
我们使用的$γ~d \to ~K^+ K^- ~n ~p $反应的理论模型，适用于在LEPS进行的实验，在那里观察到一个峰，并与$Θ^{+}(1540)$五夸克。该研究表明，在实验中使用的方法，关联动量的未检测到的质子和中子，连同所选择的削减，必然会创建一个人工宽峰在该地区的要求$Θ^{+}(1540)$在假定的$K^+ n$不变质量。它表明，LEPS适合的数据，用于使索赔的$Θ^{+}(1540)$，严重扭曲的背景。另一种拟合，假设背景加波动，返回的背景实际上等于理论值，波动与2 $σ$显著性的实验$K^- p$光谱中观察到的波动相同。
2010-12-16 hep-ph nucl-th
High-resolution search for the $Θ^{+}$ pentaquark via a pion-induced reaction at J-PARC
J-PARC已通过束动量为1.92和2.01 GeV/ $c$的$π^-p \to K^-X$反应寻找五夸克$Θ^+$。实现了2 MeV（FWHM）的缺失质量分辨率，但没有观察到尖锐的峰结构。在实验室坐标系中，在2 $^{\circ}$ ~ 15 $^{\circ}$的散射角范围内，对1.92-和2.01-GeV/ $c$数据，在90%置信水平下，平均产生截面的上限小于0.28 $μ$ b/sr。上限的系统不确定度控制在10%以内。对$Θ^+$衰减宽度的约束也进行了评估与理论计算，使用有效的拉格朗日。结果表明，$1/2^+$和$1/2^-$的自旋宇称宽度应分别小于0.36和1.9 MeV.
2014-10-09 hep-ex nucl-ex nucl-th
A novel interpretation of the "$Θ^{+}(1540)$ pentaquark" peak
我们使用的$γ~d \to ~K^+ K^- ~n ~p $反应的理论模型，适用于在LEPS进行的实验，在那里观察到一个峰，并与$Θ^{+}(1540)$五夸克。该研究表明，在实验中使用的方法，关联动量的未检测到的质子和中子，连同所选择的削减，必然会创建一个人工宽峰在假定的$K^+ n$不变质量在该地区的索赔$Θ^{+}(1540)$，这样的剩余强度看到的实验峰是兼容的波动2 $σ$的意义。
2010-08-30 hep-ex hep-ph hep-th
Revisiting $KN$ elastic and charge exchange reactions in search of the pentaquark $Θ^+$ baryon
Korea Aerospace University（韩国航空大学）；Yonsei University（延世大学）
通过重新分析 $KN$ 反应数据，研究 $Θ^+$ 壳子的可能存在，利用极化度可观测量区分不同自旋和宇称状态。
2024-10-27 hep-ph nucl-th
The role of hidden-charm pentaquark resonance $P^+_c(4450)$ in $J/ψ$ photoproduction on nuclei near threshold
本文用核谱函数方法研究了入射光子能量为5- 11 GeV的近阈值核的$J/ψ$光生过程，考虑了非相干直接（$γN \to {J/ψ}N$）和两步（$γp \to P^+_c(4450)$，$P^+_c(4450) \to {J/ψ}p$）光子-核子粲偶素产生过程.我们计算了直接光生$J/ψ$介子在介质中的不同变化情况下的绝对和相对激发函数。我们的研究表明，只有当分支比$Br[P^+_c(4450) \to {J/ψ}p]$ $\sim$小于1%时，$γA$反应中的整个阈下$J/ψ$产生才对$J/ψ$介子的介质中修改方案具有一定的敏感性。我们的研究还表明，$J/ψ$光生中$P^+_c(4450)$共振的存在会在核上的总$J/ψ$产生截面的行为中产生高于阈值的额外增强。这也可以在未来升级到12 GeV的CEBAF设施的JLab实验中进行研究，以提供进一步的证据。
2018-10-03 nucl-ex nucl-th
Explanation of the observed violation of isospin symmetry in relativistic nucleus-nucleus reactions
本研究将$e^+e^-$色弦碎裂结果引入核反应，用基本色场中上、下夸克的不对称产生解释了NA61/SHINE观测到的核-核反应同位旋破缺。
2025-03-13 hep-ph nucl-ex nucl-th
Study of a possibility of observation of hidden-bottom pentaquark resonances in bottomonium photoproduction on protons and nuclei near threshold
本文研究了质心能量低于11.4 GeV（或相应的光子实验室能量低于68.8 GeV）的质子和原子核上的$Υ(1S)$介子光生.我们计算了在入射光子实验室能量为63- 68 GeV的质子下$Υ(1S)$介子的非共振和共振光生的绝对激发函数，计算了基元反应$γp \to {Υ(1S)}p$的非共振总截面和衰变$P^+_b(11080,11125,11130) \to {Υ(1S)}p$的分支比的不同情况下的直接（$γp \to {Υ(1S)}p$）和两步（$γp \to P^+_b(11080,11125,11130) \to {Υ(1S)}p$）$Υ(1S)$产生通道。在9.0- 11.4GeV的近阈值质心能量范围内，我们还计算了$Υ(1S)$介子在$^{12}$ C和$^{208}$ Pb靶核上的光生类似函数，分别考虑了非相干直接（$γN \to {Υ(1S)}N$）和两步（$γp \to P^+_b(11080,11125,11130) \to {Υ(1S)}p$，$γn \to P^0_b(11080,11125,11130) \to {Υ(1S)}n$）$Υ(1S)$产生过程.我们表明，在未来美国和中国拟建的高亮度电子离子对撞机EIC和EicC上进行的高精度实验中，对近阈值能量区质子和核靶的$Υ(1S)$总光生截面的详细扫描应该会给出明确的结果支持或反对非奇异隐底五夸克态$P…
2020-07-01 hep-ph nucl-ex nucl-th
Investigating $Ξ$ resonances from pentaquark perspective
在夸克离域色筛选模型框架下研究 $qss\ar{q}q$ 系统的束缚态与散射过程，为 $Ξ(1950)$ 和 $Ξ(2250)$ 共振态提供五夸克解释，并预测了一个新的 $Ξ$ 共振态。
2024-04-23 hep-ph nucl-th
Pentaquark, cusp and rescattering in single kaon photoproduction off deuterium
在相空间的非常好定义的部分中，$K N$和$ΛN$再散射依赖于壳层上的基本矩阵元和氘波函数的低动量分量。这为我们提供了一个独特的机会，研究细节的散射振幅，可能已经逃脱了分析的反应引起的核子靶上的K介子和超子束在低能量。当以典型的实验质量分辨率折叠时，宽度为1 MeV的窄态对$KN$质谱的贡献不超过10%。相反，在$ΛN$质谱中，在$Σ$产生阈值附近容易检测到尖点。
2006-06-02 nucl-th
The $P_{cs}(4459)$ pentaquark from a combined effective field theory and phenomenological perspective
LHCb合作对$P_{cs}(4459)$的观测为已知的隐藏魅力五夸克组增加了一个新成员，其中包括$P_c(4312)$，$P_c(4440)$和$P_c(4457)$。预计$P_{cs}(4459)$具有$Λ$重子（$I=0$，$S=-1$）的轻夸克含量，但其自旋未知。它与$\bar{D}^* Ξ_c$阈值（$4478\,{\rm MeV}$处于同位旋对称极限）的接近性表明分子假说是$P_{cs}(4459)$的合理解释。虽然在没有耦合通道动力学的情况下，重夸克自旋对称性预测$\bar{D}^* Ξ_c$的两个自旋态是简并的，但功率计数参数表明与附近的$\bar{D} Ξ_c'$和$\bar{D} Ξ_c^*$通道的耦合可能是一个领先的顺序效应。这产生了一个超精细分裂，其中$J=\tfrac{3}{2}$ $\bar{D}^* Ξ_c$五夸克态将比$J=\tfrac{1}{2}$组态轻，我们估计其量级为$5-15\,{\rm MeV}$。我们还指出了一个偶然的对称性之间的$P_{cs}(4459)$和$P_c(4440/4457)$潜力。最后，我们认为，光谱和$J/ψΛ$衰变的$P_{cs}(4459)$可能表明一个边际偏好$J = \tfrac{3}{2}$超过$J = \tfrac{1}{2}$。
2021-08-04 hep-ex hep-lat hep-ph
Exploring interference between $P_{c \bar c}$ resonances and background in the pion-induced reaction
Hunan Normal University（湖南师范大学）；Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所）；University of Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学）；Institute of High Energy Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院高能物理研究所）；The George Washington University（乔治华盛顿大学）；Lanzhou University of Technology（兰州理工大学）
本文通过有效拉格朗日方法研究π介子诱导反应中五夸克共振与背景的干涉效应，发现干涉可产生复杂线形，并强调J-PARC实验测量的必要性。
2026-09-25 hep-ex hep-ph nucl-th
Electromagnetic form factors of $Λ$ hyperon in the vector meson dominance model and a possible explanation of the near-threshold enhancement of the $e^+e^- \to Λ\barΛ$ reaction
研究了近阈值$e^+e^- \to Λ\barΛ$反应，假定其产生机制是由于近阈值束缚态。利用矢量介子占优模型得到的$e^+e^- \to Λ\barΛ$超子的电磁形状因子参数化反应截面。结果表明，从一个新的窄态与量子数$J^{PC}=1^{--}$的$e^+e^- \to Λ\barΛ$反应的贡献是占主导地位的能量非常接近阈值。这个新态的质量约为2231 MeV，非常接近PDMATHAMN的质量阈值，而它的宽度只有几MeV。这为以前的计算严重低估了$e^+e^- \to Λ\barΛ$反应的近阈值总截面的问题提供了一个可能的解决方案。我们还注意到，通过包括这些良好建立的矢量共振$ω(1420)$、$ω(1650)$、$ϕ(1680)$或$ϕ(2170)$，其总衰减宽度具有Flatt ${\rm\acute{e}}$形式，并且与$Λ\barΛ$通道强耦合，也可以再现近阈值增强。
2022-01-11 hep-ph nucl-th
An explanation of the ABC enhancement in the dd -> alpha X reaction at intermediate energies
在一个模型中研究了dd -> α X反应，其中射弹和靶氘核中的每对核子通过NN -> d π反应产生π。两个氘核融合形成一个α粒子的条件会导致在小的缺失质量处出现峰值，这是众所周知的ABC增强，但在最大缺失质量周围也会出现一个广泛的结构。与一个简化的输入振幅的模型给出了一个定量描述的α粒子的动量和角分布的氘束能量为1250兆电子伏。
1997-09-22 nucl-th
An alternative explanation of the dibaryon suggested by experiments at the WASA facility at the FZ Julich Cooler synchrotron
WASA合作的一系列出版物在Pricking，Bashkanov和Clement最近的一篇论文中达到高潮[1]，声称在2370 MeV处存在双重子共振。然而，正如这里所解释的，这一结果存在逻辑缺陷。一个自然的替代方案来自反应pd -> N N*（1440）p_s，其中p_s是旁观者质子。Mielke等人最近对dp -> 3 He-piplus-piminus的实验提供了支持证据
2014-07-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Exclusive Hadronic Reactions at High $Q^2$
用短程QCD夸克交换过程成功地解释了大角度排斥强子反应的标度律。我们专注于三个强子反应，这表明从预期的标度行为轻微的振荡偏差的证据。对这些振荡的可能解释以及与自旋观测值的联系将被提及。来自现有设施（或未来可能的KEK质子加速器，JHP）的更好的数据可以澄清理论情况。
1999-10-04 hep-ph nucl-th
Double $ϕ$ Production in $\bar{p}p$ Reactions Near Threshold
本文采用有效拉格朗日量方法研究近阈值 $\bar{p}p$ 反应中的双 $\phi$ 产生，通过引入核子共振态和介子解释了对 OZI 规则的破坏，并定性重现了 JETSET 实验数据中的截面特征。
2025-05-01 hep-ex hep-ph nucl-ex
Examination of the Nature of the ABC Effect
最近，它已被独家和运动学上完整的实验表明，在双介子聚变反应中的窄共振结构的外观是严格相关的所谓的ABC效应的外观，这表明一个显着的低质量增强$ππ$不变的质谱。虽然共振结构得到了$d^*(2380)$的双重共振的解释，一个令人满意的解释ABC效应仍然悬而未决。本文讨论了ABC效应的可能解释及其对$d^*$重子内部结构的影响。
2016-12-05 nucl-ex nucl-th
Reply to "Comment on Sequential Single-pion Production Explaining the dibaryon $d^*(2380)$ peak''
在对我们关于“用顺序单π介子产生解释二重子$d^*(2380)$峰”的论文的评论[arXiv：2106.00494]中，作者提供了明显使我们的主张无效的论据，并提出了他们所谓的$np\to π^0π^0d$聚变反应的二重子解释的“证据”。在这个答复中，我们驳斥了评论的论点，并表明，没有现有的实验证明了聚变反应的峰值的双重子性质。
2022-10-26 nucl-ex nucl-th
Glauber isovector spin responses for (p,n) reactions at 494 MeV
从最近的（p，n）准自由实验在494 MeV的分离的等矢量自旋纵向和自旋横向响应进行了分析，在一个Glauber理论框架下，两步的贡献。核关联在连续随机相位近似下处理，考虑了粒子-空穴态的扩展宽度。自旋纵向响应的一个很好的描述实现，暗示在准弹性区域的一些证据的介子效应。自旋横向响应被低估，我们表明，多步的贡献，而相当大的，是不足以提供一个解释的差异。
1995-02-13 nucl-th
