Synchrotron Lightcurves of blazars in a time-dependent synchrotron-self Compton cooling scenario
耀变体发射从无线电到γ射线的所有频带的非热辐射。此外，它们经常在所有频率上表现出快速的耀斑事件，其时间尺度为TeV和X射线通量的两倍，数量级为分钟，并且这种快速的耀斑事件很难在理论上解释。我们探讨了同步自康普顿冷却的效果，这是固有的时间依赖性，导致电子的快速冷却。在以前的论文中，集中讨论了这种冷却方案对耀变体光谱能量分布的影响，这里研究了时间相关方法对同步光变曲线的影响。考虑到由于有限大小的源和源的几何形状的延迟，我们表明，随时间变化的同步自康普顿（SSC）冷却仍然有深远的影响的光变曲线相比，通常的线性（同步和外部康普顿）冷却条款。如果SSC冷却花费的时间长于光交叉时间尺度，则这是最明显的。然后，在大多数频带中，变化时间尺度比线性冷却条件下短一个数量级。这是另一个强有力的迹象表明，时间依赖的方法应该考虑到从紧凑的发射区的blazar耀斑建模。
2013-09-19 astro-ph.HE
Effects of non-continuous inverse Compton cooling in blazars
上下文Blazar耀斑提供了一个窗口，了解相对论外流中发生的极端物理过程。大多数用于模拟耀变体在耀斑期间的排放的数值代码利用由于逆康普顿（IC）过程的粒子冷却的简化的连续损失描述，忽略了在克莱因-西名（KN）制度中出现的非连续（离散）效应。这些影响的重要性尚未详细探讨。目标。在这项研究中，我们调查的重要性，非连续康普顿冷却损失及其对电子光谱和光谱能量分布（SED）的耀变体在高通量状态（耀斑），以及在低状态的影响。方法.通过扩展我们现有的blazar耀斑模拟代码EMBLEM，我们数值求解了占能量大的相对跳跃的完整输运方程。我们对2015年6月探测到的原型平谱射电类星体（FSRQ）3C 279的最亮伽马射线耀斑进行了详细的物理建模。然后，我们比较使用完整的冷却项和使用连续损耗近似得到的结果。结果我们表明，在耀斑状态的FSRQs特征在于高康普顿优势，非连续冷却可以导致显着修改的电子光谱，引入一系列不同的功能，如低能量的尾巴，硬化/软化，狭窄和扩展的粒子过剩，并在冷却中断位置的移动。这种失真转化为相关SED中高达50%的差异。这突出了非连续效应的重要性，以及在耀变体发射模型中考虑它们的必要性，特别是适用于极端伽马射线耀斑。
2024-03-21 astro-ph.HE
Signature of Inverse Compton emission from blazars
Blazar根据其同步辐射峰的位置分为高能、中能和低能峰源。这是在红外/光学紫外波段低和中等峰值耀变体。从同步辐射到逆康普顿辐射的转变落在这种源的X射线波段。本文给出了XMMNewton观测到的14个中低能量峰值耀变体的光谱和时间分析。X射线光谱的参数拟合有助于约束从同步加速器的高能端到逆康普顿发射的低能端的跃迁的可能位置。在我们的样品中的七个来源，我们推断这样的过渡和约束的范围内的突破能量0.6 - 10千电子伏。Lomb-Scargle周期图用于估计功率谱密度（PSD）形状。在大多数的光变曲线中，它被幂律很好地描述，与活动星系核的一般预期相比，指数更平坦，范围在0.01和1.12之间，可能是由于观测持续时间短导致缺乏长期趋势。一个玩具模型，包括同步辐射自康普顿（SSC）和外部康普顿（EC;磁盘，宽线区，环面）机制被用来估计磁场强度6 0.03 - 0.88 G的源显示的能量突破，并推断一个突出的EC贡献。变率的时间尺度比同步加速器冷却短意味着在这些来源中推断的PSD斜率更陡。
2017-09-27 astro-ph.HE
Inverse Compton light curves of blazars under non-linear, time-dependent synchrotron-self Compton cooling
耀变体的耀斑爆发时间是原来的两倍，大约是分钟。这种快速的耀斑在理论上是具有挑战性的，已经提出了几个{模型}来解释快速的变化。在本文中，我们继续讨论有关的非线性，时间相关的同步自康普顿（SSC）冷却的影响。在以前的论文中，我们能够表明，非线性{，引入随时间变化的电子注入，}有严重的后果，光谱能量分布（SED）和单色同步光曲线。非线性冷却在SED中引入了新的中断，这通常由复杂的底层电子分布来解释，而SSC过程的更快冷却{导致同步加速器光曲线的显著差异}。在本文中，我们计算的逆康普顿光变曲线，同时考虑到SSC和外部康普顿过程。通过引入由于发射区域的有限尺寸和源的几何形状而引起的延迟，从单色强度计算光变曲线。尽管SSC冷却的一些明显效果被延迟所抵消，但仍然有几个观测限制可以帮助区分非线性和通常的线性模型，例如不同的通量状态，时间形状或不同能量下光变曲线的更快变化。
2014-07-07 astro-ph.HE
External Compton emission in blazars of non-linear SSC cooled electrons
耀变体光谱能量分布（SED）中高能成分的来源仍然是一个谜。虽然BL Lac天体可以在单区同步自康普顿（SSC）场景中相当成功地建模，但低峰平谱射电类星体（FSRQ）的SED更难再现。它们的高能部分需要大量的强外部光子源，通过逆康普顿通道产生更强的冷却，从而在SED中产生强大的成分。最近，我们能够证明，这样一个强大的逆康普顿组件也可以实现SSC框架内。然而，这只有在电子通过SSC冷却时才是可能的，这导致非线性过程，因为冷却取决于电子上的能量积分。在本文中，我们的目的是比较非线性SSC框架与外部康普顿（EC）输出通过分析计算的外部康普顿组件与底层的电子分布是线性或非线性冷却。由于电子与外部光子的额外线性冷却，需要更高的电子数密度来实现非线性冷却，从而产生更强大的逆康普顿分量。如果电子最初非线性地冷却，则所得的SED可以表现出相对于EC组分的主导SSC。然而，这种优势强烈依赖于输入参数。我们的结论是，与正确的时间依赖性治疗的SSC组件应考虑到模型耀变体耀斑。
2012-10-25 astro-ph.HE
Reconciling inverse-Compton Doppler factors with variability Doppler factors in blazar jets
Blazar星群模型表明，对于平谱射电类星体（FSRQ），逆康普顿和变率多普勒因子估计在星群水平上产生一致的结果。然而，在逐源比较时，这两种方法并不一致。在这项工作中，我们试图通过跟踪逆康普顿多普勒因子的系统和统计误差的潜在来源来了解差异的来源。通过消除这些来源的错误，我们提供了更强的约束blazar喷流的多普勒因子的值。我们重新估计的逆康普顿多普勒因子为11个源，满足一定的标准，其同步峰值频率和多普勒因子估计在文献中的可用性。我们将这些估计值与使用各种数据集和方法获得的变异性多普勒因子的两种不同估计值的平均值进行比较，以确定任何差异，并在每种情况下，在所采用的方法或假设中追踪其来源。我们确定了三个显着的误差来源的逆康普顿多普勒因子：a）污染的X射线通量的非同步自康普顿发射; b）无线电观测频率以外的同步加速器周转频率; c）无线电和X射线观测之间的非同步性。我们讨论的关键方面，在正确应用的逆康普顿方法，根据这些潜在的错误。我们能够有效地约束3C 273、3C 345、3C454.3、PKS 1510 -089和PKS 1633 +382的多普勒因子，因为对于这五个源，来自两种方法的所有可用估计都收敛到相同的值。
2017-06-25 astro-ph.HE
A new ordering parameter of spectral energy distributions from synchrotron-self-Compton emitting blazars
耀变体的宽谱SED具有两个宽谱分量，在轻子辐射模型中，这两个宽谱分量分别来自相对论电子的同步辐射和同步自康普顿辐射（SSC）。在高态阶段，高频SSC分量通常主导低频同步加速器分量，这意味着电子的逆康普顿SSC损失至少等于或大于电子的同步加速器损失。我们从相对论电子的动力学方程的解析解计算，受到组合的线性同步和非线性同步自康普顿冷却，单能注入的时间积分的总同步和SSC辐射通量和光谱能量分布（SED）。依赖于初始冷却项的比率，由注入参数$α$显示，我们发现对于$α\ll 1$，意味着完全线性冷却，同步峰占主导地位的逆康普顿峰和通常的光谱结果被恢复。对于$α\gg 1$的SSC峰占主导地位的同步峰值，证明了我们的假设，在这种情况下，冷却成为最初的非线性。光谱还显示出一些独特的特征，这可以直接归因于非线性冷却。为了展示该模型的潜力，我们将其应用于3C 279和3C 454.3的爆发，成功地再现了SED。我们的分析结果是有希望的，我们认为，这种非平衡模型应考虑在未来的建模尝试耀变体耀斑。
2011-10-13 astro-ph.HE
Modeling blazar broadband emission with convolutional neural networks -- I. Synchrotron self-Compton model
本研究提出用卷积神经网络高效建模耀变体多波段光谱能量分布的方法，可大幅降低计算量实现实时拟合，已成功拟合两个耀变体并将拓展模型并公开工具。
2023-11-06 astro-ph.HE
The $γ$-ray emitting region in low synchrotron peak blazars. Testing self-synchrotron Compton and external Compton scenarios
从伽马射线天文学的早期开始，在活动星系核（AGN）的核心中定位GeV辐射的起源一直是一个悬而未决的问题;问题是要根据与超大质量中心引擎的距离来区分近地点和远地点的情况。我们调查了这个问题下的一个完整的样品的低同步辐射峰值（LSP）耀变体的充分特点，沿着几十年的电磁波谱，从无线电高达几十个GeV。在定位$γ$射线辐射场的框架下，考虑了明亮射电耀变体的高能辐射，并对同步辐射自康普顿（SSC）和外康普顿（EC）方案进行了检验.鉴于EC制度下的逆康普顿（IC）过程是由丰富的外部种子光子驱动的，这些光子可能主要是来自吸积盘区域和宽线区域（BLR）的紫外线（UV）到X射线，因此靠近喷气发射基地;或来自尘埃环和分子云脊鞘的红外线（IR）种子光子，因此远离喷气发射基地。我们使用增强的SED信息从最近的作品（包括新的$γ$-射线探测），以完善的研究Syn IC峰的相关性，这指向一个特定的$γ$-射线发射网站。我们表明，SSC本身是不足以解释所观察到的SED。我们的分析有利于汤姆逊散射制度下的EC方案，与占主导地位的红外外部光子场。因此，远地点（即，在用纯轻子分量模拟的情况下，（远离喷气式飞机发射）可能是解释明亮LSP耀变体的人口特性的最合理的方案。我们计算了在喷流同动系处与外场有关的光子能量密度为$\rm U'_{ext}=1.69 \times 10^{-2}$ erg/cm $^3$，与其他相关…
2018-04-27 astro-ph.HE
Flaring of Blazars from an Analytical, Time-dependent Model for Combined Synchrotron and Synchrotron Self-Compton Radiative Losses of Multiple Ultrarelativistic Electron Populations
我们提出了一个完全解析的，依赖于时间的轻子一区模型，它描述了一个简化的辐射过程的多个相互作用的超相对论性电子种群，占闪耀的GeV耀变体。在这个模型中，几个单能的，超相对论性的电子布居连续地和瞬时地注入到发射区，即，磁化等离子体团沿耀变体喷流传播，并受到线性的，与时间无关的同步辐射损失，这是由恒定的磁场，和非线性的，与时间相关的同步自康普顿辐射损失在汤姆逊极限。从物理的角度来看，考虑一个一般的多注入场景比常见的blazar模型中调用的通常的单注入场景更现实，因为blazar喷流可能会延伸数十千秒差距，因此，最有可能从中间云中拾取几个粒子群。我们解析计算的电子数密度求解动力学方程，采用拉普拉斯变换和匹配的渐近展开的方法。此外，我们明确地计算了光学薄的同步辐射强度，同步辐射自康普顿强度在汤姆逊极限，以及相关的总注量。为了模拟注入的有限持续时间和辐射传输，我们模拟耀斑的序列，这些瞬时注射，适当地分布在整个发射区域。最后，我们提出了一个参数研究的总同步加速器和同步加速器自康普顿注量谱能量分布为一个通用的三注入的情况下，不同的磁场强度，多普勒因子，并在现实的参数域的第一次注入的初始电子能量，表明我们的模型可以重现观测数据中看到的典型的宽带行为。
2017-09-20 astro-ph.HE
A one-parameter two-zone leptonic model for the blazar sequence
INAF – Osservatorio Astronomico di Brera（意大利国家天体物理研究所 - 布里拉天文台）；Department of Physics, National and Kapodistrian University of Athens（雅典国立卡波季斯特里安大学物理系）；NASA Goddard Space Flight Center（美国国家航空航天局戈达德太空飞行中心）
该研究提出一个双区电子模型，通过调节吸积率解释耀变人序列的光谱特征和观测现象。
2025-12-16 astro-ph.HE
Particle acceleration and synchrotron self-Compton emission in blazar jets I : an application to the quiescent emission
关于静止时期粒子加速和逃逸的细节，还有一些重要的问题没有得到解答。因此，在blazar静止光谱模型中采用的粒子分布具有许多不受约束的形状。为了解决这个问题，我们引入了一个解析的粒子输运模型来再现blazar的静态宽带光谱能量分布。在这个模型中，精确的电子分布是从一个广义的输运方程，其中包含的条款描述一阶和二阶\emph{Fermi}加速，逃逸粒子由于平流和空间扩散，能量损失由于同步辐射和逆康普顿散射的假设软光子场。我们认为平流是耀变体喷流中一种重要的逃逸机制。我们发现，在我们的模型中，平流过程往往硬化粒子分布，这增强了所产生的同步辐射和同步辐射自康普顿谱的高能成分从喷流。我们的模型能够粗略地再现观测到的光谱的极端BL Lac对象1ES 0414+009与合理的假设的物理参数。
2019-02-21 astro-ph.HE
Synchrotron and inverse-Compton emission from blazar jets - III. Compton-dominant blazars
本文发展了Potter & Cotter的扩展喷流模型，模拟了六个康普顿占优的耀变体的同时多波长光谱。我们包括一个加速抛物线基地过渡到一个缓慢减速的锥形射流与几何设置的观测M87和模拟和理论相一致。我们研究了几种喷流模型，发现射电频谱中的光学厚到薄的同步辐射突变要求喷流首先在沿喷流的大距离处（10^5史瓦西半径）达到均分，这与在M87喷流中观察到的从抛物线到圆锥的转变相一致。我们证实了这一结果分析和计算所考虑的模型的预期频率核心移位关系。我们发现，抛物线射流过渡到弹道锥形射流，开始在均分，并成为更多的粒子占主导地位，在更大的距离，适合的多波长数据的六个耀变体，而绝热均分锥形部分需要非常大的体积洛伦兹因子再现康普顿优势的耀变体。我们发现，所有这些blazar需要高功率，高体积洛伦兹因子喷流观察到的视线接近，我们期望从blazar序列和一致的结果从纸II。在我们的拟合中的逆康普顿发射是由于逆康普顿散射的高红移CMB光子在沿喷流的大距离，由于高体积洛伦兹因子的喷流。我们假设一个新的解释blazar序列的基础上的半径的过渡区的射流（在那里的射流是最明亮的同步辐射）缩放线性与黑洞质量。
2013-03-05 astro-ph.CO astro-ph.HE
Using the SED to locate the Gamma-ray emission site of powerful blazars
强大的耀变体的伽马射线发射的位置是一个活跃的争论问题。该位置是在紫外线发射亚pc尺度宽线区域内，还是在pc尺度更远的地方，分子环面红外发射占主导地位？我们提出了一个诊断，连接三个观测，同步和外部康普顿峰值频率和康普顿优势（康普顿同步光度比）的种子光子能量和能量密度。我们讨论了令人鼓舞的初步结果，并讨论了如何使用我们的诊断，以了解作为源功率的函数，通过使用多波长观测的伽马射线发射的位置。
2012-02-28 astro-ph.HE
The Polarization Properties of Inverse Compton Emission and Implications for Blazar Observations with the GEMS X-Ray Polarimeter
定于2014年发射的美国航天局小型探索者任务GEMS（重力和极磁SMEX）将具有探测和测量相当数量的银河系和河外源的0.5千电子伏和2-10千电子伏X射线发射线偏振特性的灵敏度。灵敏的X射线偏振测量的前景证明了更仔细地观察基本发射机制的偏振特性是合理的。在本文中，我们提出的逆康普顿散射辐射的线偏振特性的分析和数值计算。我们描述了一个普遍适用的形式主义，可用于数值计算的汤姆逊和克莱因-西科制度的偏振特性。我们首次使用该程序对数值计算结果和Bonometto等人（1970）在汤姆逊区的散射的早期分析结果进行了详细的比较。此外，我们使用的数值形式主义，以审查同步自康普顿发射的偏振特性，并在克莱因-西名制度发射的逆康普顿辐射。最后，我们讨论了未来GEMS观测耀变体的科学潜力。地球同步监测系统飞行任务将能够确认高频率峰值BL Lac天体低能发射部分的同步辐射源。此外，观察有可能决定之间的同步自康普顿和外部康普顿起源的高能发射分量的平谱射电类星体和低频峰值BL Lac对象。
2011-09-10 astro-ph.HE
Blazar Compton efficiencies: Fermi, external photons and the Sequence
费米-LAT巡天提供了一个大样本的耀变体选择的强度，他们的逆康普顿发射。我们交叉相关的第一费米-LAT目录与CRATES无线电目录，并使用这个样本来调查耀变体伽马射线光度是否受到外部光子向上散射的影响。使用其紧凑的无线电核心的8.4 GHz通量密度作为其喷射功率的代理，我们计算了它们的康普顿效率参数，该参数测量了喷射将超相对论电子形式的功率转换为康普顿伽马射线的能力。我们没有发现明显的差异，在康普顿效率之间的BL Lac对象和FSRQs和康普顿效率和同步加速器峰值频率之间没有反相关。这表明，与同步加速器自康普顿过程相比，外部光子的散射在能量上是不重要的。这些结果与耀变体序列的预测相矛盾。
2011-06-25 astro-ph.CO astro-ph.HE
A Universal Energy Relation between synchrotron and Synchrotron Self-Compton radiation in GRBs and Blazars
本文通过单区轻子模型拟合多波段能谱，发现blazars与GRBs的同步辐射与SSC光度紧密相关，揭示两者共享相似辐射机制，为VHE GRBs研究提供新见解。
2024-12-25 astro-ph.HE
Fermi-Large Area Telescope Detection of Very High Energy (>100 GeV) Emission from Compton-Dominated Blazars
Farook College（法鲁克学院）；University of Calicut（卡利卡特大学）；Inter-University Centre for Astronomy and Astrophysics (IUCAA)（大学间天文学与天体物理学中心）
利用费米大面积望远镜观测，在626个康普顿主导耀变体中搜索VHE发射源，识别出多个源并扩展了VHE FSRQ群体，研究了VHE光子与γ射线活动的时间巧合及发射区域，为多波长观测和后续天文台观测设定基准。
2026-07-14 astro-ph.HE
Compton Dominance and the Blazar Sequence
“耀变体”是否存在，或者它是选择效应的结果，因为很难测量具有高同步辐射峰值频率（\gtrsim 10^{15} Hz）和光度（\gtrsim 10^{46} erg s^{-1}）的耀变体的红移？我们探索这个问题与样本的耀变体从第二目录的活动星系核（AGN）从费米大面积望远镜（LAT）。康普顿优势，即康普顿峰值与同步加速器峰值亮度之比，本质上是一个与红移无关的量，因此对回答这个问题至关重要。我们发现，在样品中的所有耀变体，包括未知的红移的康普顿优势和同步分量的峰值频率之间存在相关性。然后，我们构建了一个简单的模型来解释我们的样本中的耀变体，其中源之间的差异是由于只有耀变体喷流发射区域的磁场，外部辐射场的能量密度，和喷流角度的视线，与磁场强度和外部能量密度相关。该模型可以再现样品中耀变体的变化趋势，并预测未来可能发现具有高同步辐射峰值频率和高亮度的耀变体。与此同时，简单的模型再现了缺乏高同步辐射峰值的耀变体与高康普顿优势（\gtrsim 1）。
2012-12-04 astro-ph.CO astro-ph.HE
Systematic Physical Characterization of the Gamma-Ray Spectra of 2FHL Blazars
我们测试不同的物理动机模型的光谱形状的$γ$射线发射的样本中的128个耀变体与已知的红移费米大面积望远镜（LAT）检测到的能量超过50 GeV。为了扩大2FHL耀变体的光谱能量覆盖范围，我们分析了前9年的LAT数据，能量范围从300 MeV到2 TeV。我们比较这些光谱数据的四轻子模型的生产$γ$ -射线通过康普顿散射的人口具有不同的光谱形状的电子。在前三个模型中，我们考虑康普顿散射的汤姆逊制度与不同的加速机制的电子。在第四个模型中，我们考虑康普顿散射的纯幂律分布的电子光谱曲率由于散射的克莱因-西科制度。大多数blazar $γ$射线谱在Thomson区优先符合指数截止的幂律分布，在Klein-Nishina区优先符合康普顿散射的幂律分布，而在Thomson区优先符合低能幂律和破幂律谱形的对数抛物线，这很可能是我们对这些模型施加的纯汤姆逊散射限制的结果。这一发现可能表明，在2FHL目录中，来自FSRQs的$γ$射线发射主要是来自尘埃环面的康普顿散射辐射，而在BL Lac天体的情况下，它主要是由同步加速器自康普顿辐射。
2019-01-11 astro-ph.HE
Curvature of the spectral energy distribution, the dominant process for inverse Compton component and other jet properties in Fermi 2LAC blazars
我们拟合的光谱能量分布（SED）的一个大样本的费米2LAC耀变体的成员同步加速器和逆康普顿（IC）模型。我们的主要结果如下。(i)正如以前的工作所建议的，峰值频率和曲率之间的相关性可以解释统计或随机粒子加速机制。对于BL Lac，我们发现同步辐射峰值频率与其曲率之间存在线性相关。相关性的斜率与随机加速机制一致，并证实了先前的研究。对于FSRQ，我们也发现了线性相关性，但其斜率无法用以前的理论模型来解释。(ii)我们发现IC光度和同步辐射光度之间存在显著的相关性。FSRQ的相关性斜率与EC过程一致。BL Lac的相关斜率与SSC过程一致。(iii)我们发现了几个显着的相关性IC曲率和耀变体的几个基本参数（黑洞质量，宽线光度，喷流的洛伦兹因子）。我们还发现了耀变体的辐射热光度与这些基本参数之间的显著相关性，这表明喷流的起源是Blandford $\&$ Znajek和Blandford $\&$ Payne提出的机制的混合。
2016-09-19 astro-ph.HE
On the external photon fields in Fermi bright blazars
利用外康普顿（EC）模型研究了一些耀变体的高能辐射，其中外光子场被认为是决定逆康普顿辐射的主要因素。通过对FERMI LAT亮活动星系核样品的三个月探测，探讨了外光子场的性质。在假设低同步辐射峰值耀变体的高能辐射来自EC过程的情况下，我们发现外光子参数Uext/ \nuext可能不是常数。由准同时宽谱能量分布计算同步辐射光度和逆康普顿光度，发现它们近似呈线性关系。这表明在共运动坐标系中，外光子与磁能密度的比值是一个常数，意味着发射团的洛伦兹因子依赖于外光子场和磁场。这一结果对射流动力学模型具有很强的约束作用。
2011-04-11 astro-ph.HE
Particle acceleration signatures in the time-dependent one-zone synchrotron self-Compton model of blazar flares
LUX, Observatoire de Paris, Université PSL, CNRS, Sorbonne Université（巴黎天文台，巴黎文理研究大学，法国国家科学研究中心，索邦大学）；Centre for Space Research, North-West University（西北大学空间研究中心）
研究耀斑中粒子加速特征，通过单区同步辐射自康普顿模型分析多波段光变特性。
2026-02-05 astro-ph.HE
External Compton Scattering in Blazar Jets and the Location of the Gamma-Ray Emitting Region
我研究的位置的$γ$ -射线发射耀变体喷流通过创建一个康普顿散射近似有效的所有各向异性辐射场的汤姆逊通过克莱因-Nishina制度，这是非常准确的，可以加快数值计算的一个因素$\sim10$。我应用这种近似同步自康普顿，和外部康普顿散射的光子从吸积盘，宽线区（BLR），尘埃环。我使用分层BLR模型，包括详细的康普顿散射计算的球形和扁平BLR。我创建了两个尘埃圆环模型，一个是圆环，另一个是扩展的圆盘。我提出了详细的计算光吸收光学深度使用我的详细的BLR和尘埃环面模型，包括全角度依赖。我将这些计算应用于一个相对论运动的斑点穿过这些辐射场的发射。$γ$射线与光通量的比率产生可预测的图案，其可帮助定位$γ$射线发射区域。我证明了费米大面积望远镜在2010年11月探测到的来自3C 454.3的明亮耀斑不太可能起源于BLR内的单个斑点，因为它在比耀斑持续时间更短的时间内移动到BLR之外，尽管BLR内的多个斑点的发射是可能的;和$γ$ -射线不太可能来自BLR外部，来自扩展尘埃环的光子散射，因为冷却时间尺度太长，无法解释观察到的短变化。
2016-07-13 astro-ph.HE
Magnetization of jets in luminous blazars
许多强大的耀变体的亮度强烈地被$γ$ -射线所控制，这很可能是由喷流外部产生的辐射的康普顿化所导致的。这一观测结果对喷流的成分和能量以及周围的类星体环境设置了一定的限制。我们研究了康普顿优势射流磁化（磁物质能量通量）和“耀变体区”的位置的依赖性。计算进行了两种几何形状的宽发射线和热尘埃区：球形和平面。与观测到的大的康普顿优势相对应的射流磁化被发现是球形几何形状的$\sim 0.1 (θ_{\rm j} Γ)^2$和平面几何形状的$\sim 0.01 (θ_{\rm j} Γ)^2$，其中$θ_{\rm j}$是射流半张角和$Γ$是射流洛伦兹因子。这意味着发光耀变体中的喷流是物质主导的，这种主导对于外部辐射源的扁平几何形状尤其强烈。
2015-03-18 astro-ph.HE
Gamma-ray Clues to the Relativistic Jet Dichotomy
在检查200多个已知喷流动力学功率（L_kin）和良好表征的SED的耀变体的选择样本时，我们发现（Meyer等人，2011年），中等同步加速器峰值（ISP）耀变体可能比类似L_kin的高同步加速器峰值（HSP）耀变体具有更低的伽马射线输出，这与我们的假设一致，ISP耀变体是HSP耀变体的较少光束版本，而不是一个独特的种群。此外，通过使用射电核心优势作为相对聚束的度量，我们发现，对于在所有喷流动力学功率（10^42 - 10^46尔格/秒）范围内的耀变体，伽马射线光度以一致的方式取决于聚束。我们使用1年LAT目录重新检查了这个耀变体核心样本的伽马射线特性（Abdo等人，2010年）。我们发现，对于弱喷流，逆康普顿同步辐射的比例保持不变，增加光束，一致的SSC模型的喷气发射，而最强大的喷气机显示出强烈的增加康普顿优势与方向，一致的外部康普顿（EC）的排放模型。
2012-01-26 astro-ph.HE
The Feasibility of Magnetic Reconnection Powered Blazar Flares from Synchrotron Self-Compton Emission
在活动星系核的耀变体子类中，在分钟时间尺度上观察到了数量级的变化。这些高能耀斑往往是难以解释的冲击加速模型，由于小尺寸的推断发射区，与最近的粒子在细胞（PIC）模拟显示，磁重联是一个有前途的替代机制。在这里，我们提出了一个宏观的发射模型的物理动机的PIC模拟，粒子加速的能量来自于重联磁场。我们跟踪的径向增长和相对速度的重新连接等离子体团，建模粒子加速和辐射损失同步加速器和同步自康普顿（SSC）的排放。为了测试磁重联作为快速blazar耀斑背后机制的可行性，我们同时将我们的模型拟合到从BL Lacertae的2016 TeV耀斑观察到的光变曲线和SED。我们发现，一般情况下，不考虑外部光子，重新连接等离子体团是无法产生康普顿占主导地位的TeV耀斑，因此不能重现的意见，由于生产过剩的同步辐射。此外，有问题的大等离子体团，相当于整个喷流半径的大小，需要发射足够的SSC伽马射线被观察到。然而，我们的等离子体团模型可以重现快速TeV的耀斑光曲线，表明重连能够产生快速，强大的TeV耀斑在观察到的时间尺度。我们的结论是，虽然重联可以产生正确的时间尺度上的SSC耀斑，TeV排放的主要来源不能SSC和所需的等离子体团的大小可能是令人难以置信的大。
2019-06-11 astro-ph.HE
Near-Equipartition Jets with Log-Parabola Electron Energy Distribution and the Blazar Spectral-Index Diagrams
Fermi-LAT分析表明，大样本耀变体的γ射线光子谱指数Gamma_gamma与vFv峰值同步辐射频率v_s之间存在关系式Gamma_gamma = d-klogv_s。具有不同常数d和k的相同函数也描述了Gamma_gamma和峰值康普顿频率v_C之间的关系。这种行为是来自分析使用均分blazar模型与对数抛物线描述的电子能量分布（EED）。在汤姆逊区，对于外康普顿过程，k = kEC = 3b/4，对于同步辐射自康普顿（SSC）过程，k = kSSC = 9 b/16，其中b是EED的对数抛物线宽度参数。BL Lac天体Mrk 501与由对数抛物线EED给出的同步加速器/SSC模型拟合，并且最好远离均分。修正的光谱指数图的低能量幂律EED和偏离均分，绝对喷气功率的约束。解析表达式进行了比较，数值来自自康普顿和外部康普顿散射γ射线光谱从Ly α宽线区域和红外目标光子。模型中的Gamma_gamma与v_s的行为强烈依赖于b，对伽马射线探测范围，变化时间和各向同性伽马射线光度的依赖性逐渐减弱。耀变体统一和耀变体作为超高能宇宙射线源的含义。Ghisellini等人（2014）关于喷流功率超过吸积光度的论点取决于我们在多普勒角度观察的可疑假设。
2015-07-22 astro-ph.HE
A fully-kinetic model for orphan gamma-ray flares in blazars
耀变体发出高度可变的非热光谱。通常认为，相同的非热电子负责红外-光学-紫外发射（通过同步加速器）和伽马射线发射（通过逆康普顿）。因此，这两个波段的光变曲线应该是相关的。孤儿伽马射线耀斑（即，缺乏发光的低频对应物）挑战了我们对耀变体的理论理解。通过大尺度二维辐射粒子模拟，我们发现孤立γ射线耀斑可能是湍流磁主导对等离子体中粒子扰动的自洽副产物。被激发的粒子通过逆康普顿散射外部辐射场产生伽马射线耀斑，而同步加速器的亮度被严重抑制，因为粒子几乎沿着局部磁场的方向被加速。逆康普顿光度与同步辐射光度的比值对湍流涨落的初始强度很敏感（较大程度的湍流涨落会削弱赋能粒子的各向异性，从而增加同步辐射光度）。我们的研究结果表明，各向异性的非热粒子的人口是关键的blazar发射建模。
2021-02-23 astro-ph.HE
Spectral Energy Distributions for TeV Blazars
在这项工作中，我们收集了69 TeV耀变体的TeVCat的样品，获得了它们的多波长观测，并拟合它们的光谱能量分布，通过使用二次多项式函数。得到了68颗blazar的同步辐射凸点和56颗blazar的逆康普顿凸点的结构参数。然后，我们对这些参数（曲率、峰值频率、峰值光度、辐射热光度和X/ $γ$射线光谱指数）进行了统计分析。通过分析和讨论，我们可以得出以下结论：1.在同步辐射峰值频率$\log ν_p^s$和逆康普顿峰值频率$\log ν_p^{IC}$之间以及在同步辐射峰值亮度$\log ν_p^s L_p^s$和逆康普顿峰值亮度$\log ν_p^{IC}L_p^{IC}$之间存在明显的正相关。2.同步辐射凸点的峰值频率与曲率的相关性与逆康普顿凸点的峰值频率与曲率的相关性明显不同，这进一步表明它们之间存在着不同的发射机制。3. TeV耀变体的$\log ν_p^{IC}$和$γ$射线谱指数$α_γ$之间存在相关性：$\log ν^{IC}_p = -(4.59 \pm 0.30) α_γ+ (32.67 \pm 0.59)$，这与Abdo等人以前的工作是一致的。（2010年）。4.对于TeV耀变体和Fermi耀变体，发现$\log ν^s_p$和$α_X$之间存在“L”型关系。对于同步辐射峰值频率高的TeV耀变体$\log ν^{s}_{p} = -(3.20 \pm 0.34)…
2018-05-09 astro-ph.HE
Fourier Analysis of Blazar Variability: Klein-Nishina Effects and the Jet Scattering Environment
耀变体的强变率可以用功率谱密度（PSD）和傅立叶频率相关的时间滞后来表征。在以前的工作中，我们创建了一个新的理论形式主义描述的PSD和时间滞后通过随机粒子注入和发射通过同步加速器，同步加速器自康普顿，和外部康普顿（EC）过程的组合。这种形式主义使用汤姆逊截面和简单的$δ$函数近似来模拟同步辐射和康普顿发射率。在这里，我们扩展这项工作，使用完整的康普顿截面和详细和准确的发射率。我们的研究结果表明，使用$δ$函数近似计算的PSD和使用精确的表达式计算的PSD之间的良好的协议，提供所观察到的光子主要是由电子产生的能量超过注入粒子的人口的下限。在PSD中发现了与主要负责所观察到的发射的电子的冷却时间尺度相对应的频率处的断裂，并且正如预期的那样，相关的时间滞后与两个能量通道之间的电子冷却时间尺度的差异有关。如果电子冷却时间尺度可以从观测到的时间滞后和/或观测到的EC PSD确定，那么原则上可以使用这里开发的方法来确定EC的外部种子光子源的能量，这是耀变体物理学中一个重要的未解决的问题。
2015-07-01 astro-ph.HE
Accretion Disk MHD Winds and Blazar Classification
费米伽玛射线空间望远镜对耀变体的观测表明，耀变体的伽玛射线谱指数与其同步辐射峰值频率$ν_{\rm{pk}}^{\rm{syn}}$之间存在很强的相关性;此外，这些源的康普顿优势率似乎也是$ν_{\rm{pk}}^{\rm{syn}}$的函数。在这项工作中，我们采用的假设，耀变体的非热辐射主要是由于辐射人口的费米加速电子在相对论外流（喷流）沿耀变体的吸积盘的对称轴。此外，我们假设康普顿组件是有关的光子，这是从粒子的磁流体动力学（MHD）风从吸积盘发出的散射的外部光子场。我们的结果再现了上述的基本观测趋势blazar分类通过改变只有一个参数，即质量吸积率到中央黑洞。
2018-10-03 astro-ph.HE
On the origin of gamma rays in Fermi blazars: beyond the broad line region
宽线耀变体中的γ射线辐射通常被解释为来自宽线区（BLR）的喷流散射光学紫外光子中的相对论电子的逆康普顿（IC）辐射，即所谓的BLR外康普顿情景。我们测试这种情况下的费米伽马射线光谱的106宽线blazars检测具有最高的意义或最大的BLR，通过寻找截止签名在高能量兼容的伽马-伽马相互作用与BLR光子。我们没有发现预期的BLR吸收的证据。对于2/3的源，我们可以排除任何显著的吸收（$τ_{max}<1$），而对于剩余的1/3，可能的吸收被限制为比预期低1.5-2个数量级。这一结果也适用于高通量和低通量状态的光谱划分，以及具有大BLR的强大耀变体。10个对象中只有1个似乎与实质性衰减（$τ_{max}>5$）兼容。我们得出结论，对于10个物体中的9个，射流不与BLR光子相互作用。伽马射线似乎大多数时候都是在BLR之外产生的，或者BLR比混响映射给出的大100倍。这意味着i）BLR光子上的外部康普顿不适合作为主要的伽马射线机制，而来自环面或同步加速器自康普顿的IR光子上的IC不利; ii）费米伽马射线谱主要是本征的，由粒子分布与种子光子谱的相互作用确定; iii）如果没有BLR的抑制，宽线耀变体可以在100 GeV以上成为丰富的发射体，如3C454.3所示。我们预计CTA天空中的宽线耀变体比以前想象的要丰富得多。
2018-04-06 astro-ph.HE
Infrared Colors of the gamma-ray detected blazars
耀变体是河外伽马射线源中最神秘的一类，它们的观测特征被归因于与视线紧密对齐的相对论性喷流。它们通常分为两大类：BL Lac天体（BL Lac）和平坦频谱射电类星体（FSRQs）。在BL Lac的情况下，双碰撞光谱能量分布（SED）通常由同步加速器自康普顿（SSC）发射描述，而对于FSRQ，它被解释为由于外部康普顿（EC）发射。最近，我们发现，在[3.4]-[4.6]-[12]微米的色图中，耀变体覆盖了一个独特的区域（即，WISE blazar Strip，WBS），与其他以热辐射为主的河外源明显分离。在本文中，我们调查的红外和伽马射线发射的一个子集确认耀变体的文献，与费米源，其中WISE档案观测可用之间的关系。这个样本是以前使用的源样本的一个适当的子集，费米数据的可用性是至关重要的约束模型的耀变体的发射机制。我们发现，选定的耀变体也位于WISE耀变体带上，覆盖的红外色-色平面区域比整个耀变体种群更窄。然后，我们发现了一个明显的相关性之间的IR和伽马射线光谱指数预计在SSC和EC框架。最后，我们确定了它们的伽马射线和红外通量之间的比率，逆康普顿和同步加速器SED组件之间的功率比的替代品，并使用这样的参数来测试不同的发射场景耀变体。
2012-03-02 astro-ph.HE
Magnetic Field Amplification and Blazar Flares
SMARTS、费米和斯威夫特最近对PKS 0208-512的多波长观测显示，这种平谱射电类星体的伽马射线和光学光变曲线高度相关，但有一个大的光学耀斑没有相应的伽马射线活动，甚至没有检测到。另一方面，最近的进展，在信噪比的观测和等离子体模拟都表明，磁场下游的天体物理冲击可以大大放大超出简单的冲击压缩。这些放大，以及与之相关的粒子加速，可能有助于耀变体耀斑，包括PKS 0208-512的特殊耀斑。使用我们的时间相关的多区耀变体发射代码，我们评估了几种情况下，可能代表这样的现象。该程序结合了跟踪辐射过程（包括逆康普顿散射）的Monte Carlo方法和跟踪粒子冷却和加速的Fokker-Planck方程。这是一个全面的时间依赖代码，充分考虑到光的旅行时间的影响。本研究探讨了耀变体产生的原因，包括磁场的变化和加速效率的变化。在这些假设下，同步辐射自康普顿和外康普顿方案产生不同的功能，有利于外康普顿方案。有/没有伽马射线对应物的光学耀斑可以通过磁化和粒子加速度之间的能量分配的不同来解释，这反过来又可以受到磁场和激波流之间的相对取向的影响。我们比较了观测和模拟的细节，并强调了这项研究对我们理解相对论性喷流的影响。
2013-09-17 astro-ph.HE
Modeling blazar broadband emission with convolutional neural networks -- II. External Compton model
本文扩展了卷积神经网络方法以包含外部逆康普顿过程，通过考虑电子注入、自洽冷却及正负电子对产生-湮灭过程来建模耀变体光谱能量分布，并成功拟合了3C 454.3和CTA 102的SED，实现了轻子框架内的自洽深度建模。
2024-02-12 astro-ph.HE
Application of neural networks to synchro-Compton blazar emission models
本研究利用神经网络（含门控循环单元）替代昂贵的ATHE$\ u$A代码计算耀变体同步自康普顿SED，显著加速贝叶斯拟合，并通过模拟与观测数据验证，为未来扩展应用奠定基础。
2023-11-10 astro-ph.HE
Inverse Compton X-ray Emissions from TeV blazar Mrk421 during a Historical Low-Flux State Observed with NuSTAR
我们报告的检测过量的硬X射线发射TeV BL紫胶对象Mrk 421在历史低通量状态的源在2013年1月。在MJD 56294和MJD 56312之间进行了四次NuSTAR观察，总暴露量为80.9 ksec。在3-40 keV范围内的源通量几乎是恒定的，除了MJD 56307，当平均通量水平增加了三倍。在整个曝光过程中，Mrk 421的X射线光谱由光子指数为3.1的陡峭幂律模型很好地表示，尽管当源处于最暗状态时，在MJD 56302数据中注意到20 keV以上的显著过量。此外，在MJD 56307和MJD 56302的40-79 keV计数图中，在超过4 σ水平下检测到Mrk 421，但在其余两次观察期间未检测到。探测到的过量硬X射线辐射与在源静止期间由费米-LAT约束的耀变体的高能伽马射线连续体的外推平滑地连接。这些研究结果表明，虽然Mrk 421的整体X射线光谱主要是由同步辐射连续谱的最高能量尾部，但20 keV以上的可变过量硬X射线发射（在一周的时间尺度上）与逆康普顿发射分量有关。我们讨论了由此产生的约束的变化和光谱特性的低能量段的电子能量分布在源。
2016-06-12 astro-ph.HE
What determines the observational differences of blazars?
本文研究了多普勒因子决定耀变体观测差异的情况。观测到的同步辐射峰值频率与多普勒因子之间存在显著的负相关。在校正多普勒增强之后，固有峰值频率进一步与多普勒因子具有紧密的线性关系。更有趣的是，这种关系与黑洞质量控制体洛伦兹因子和同步加速器峰值频率的情况是一致的。此外，在考虑了助推因子$δ^2$后，BL Lac和FSRQs的动力射流功率的差别消失了。峰值频率和观测到的各向同性光度之间的负相关，称为blazar序列，也消失后，多普勒增强校正。我们还发现，康普顿优势和多普勒因子之间的相关性存在于所有类型的耀变体。因此，这种关联式不适合于考察外部康普顿发射优势。
2016-07-18 astro-ph.HE
The correlations of multi-wave band luminosity and BLR luminosity in Fermi 2LAC blazars
我们收集了78个费米探测到的耀变体的宽线区（BLR）数据和准同时多波段数据。通过对样品的分析，我们发现：（1）对于整个blazar样品，射电、$γ$射线光度与BLR光度之间存在显著的相关性。最佳拟合线性回归方程的斜率接近理论值1。我们的研究结果提供了另一个支持的喷射盘共生。(2)对于FSRQ样品，我们发现射电光度与光学光度之间存在显著的相关性，而X射线光度与射电光度和光学光度之间的相关性较弱。这表明X射线波段的辐射机制与射电和光学波段略有不同。X射线发射被逆康普顿散射（IC）稀释。BLR光度与$γ$射线光度之间存在显著的相关性，而X射线光度与BLR、$γ$射线光度之间没有相关性，表明IC过程的种子软光子是不同的。结果表明，X射线谱带发射是由同步辐射自康普顿（SSC）过程稀释的，而$γ$谱带发射是由外康普顿（EC）过程产生的。
2017-08-28 astro-ph.HE
Seed Photon Fields of Blazars in the Internal Shock Scenario
我们扩展我们的方法建模光谱能量分布（SED）和光变曲线的耀变体，包括外部康普顿（EC）的排放由于逆康普顿散射的外部各向异性目标辐射场。我们描述了随时间变化的影响，这样的种子光子场的多频发射和光谱变化的耀变体的演化，使用多区随时间变化的轻子喷流模型，辐射反馈，在内部冲击模型的情况下。我们计算准确的EC散射的高能量谱产生的相对论电子在整个汤姆逊和克莱因西科制度。我们探讨了（1）热Shakura-Sunyaev吸积盘，（2）球对称壳宽线云，宽线区（BLR），（3）热红外发射尘埃环面（DT）的贡献的变化对所产生的种子光子场的影响。我们让系统演化到BLR之外和DT之内，并研究了一个典型blazar的模拟SED和光变曲线上不同目标光子场的表现。宽带光谱的计算包括伽马-伽马吸收的影响，因为伽马射线传播通过光子池内存在的射流由于同步加速器和逆康普顿过程，但忽略伽马-伽马吸收的BLR和DT光子场外的射流。因此，我们对γ-γ吸收的解释是这种效应的下限。在这里，我们专注于研究的EC过程的高能（HE）排放的耀变体的相关参数的影响。
2014-03-06 astro-ph.HE
Synchrotron and inverse-Compton emission from blazar jets - IV. BL Lac type blazars and the physical basis for the blazar sequence
在本文中，我们调查的样本的6 BL Lac的光谱拟合使用我们的非均匀射流模型与加速，磁主导，抛物线基地，过渡到一个缓慢减速的锥形射流的几何形状的基础上的观测M87的属性。我们的模型是能够很好地适应所有的BL Lac，包括无线电观测的同时多波长光谱。我们发现BL Lac的喷流功率和体积洛伦兹因子比论文III中研究的康普顿主导的耀变体样本低，这与耀变体序列一致。令人兴奋的是，我们发现的半径之间的相关性，在射流第一次进入均分和射流功率，与我们的预测从纸II。我们解释这一结果作为两个物理场景之一：一个普遍的喷流几何尺度线性与黑洞质量或二分法之间的平谱射电类星体（FSRQs）和BL湖爱丁顿吸积率。如果我们假设所有耀变体的喷流几何形状与黑洞质量成线性比例，那么我们就会发现一个合理的质量范围（10^7-10^10太阳质量）。我们发现Markarian 421的静态伽马射线谱最适合外部CMB光子的散射。我们无法使用同步加速器自康普顿发射来拟合光谱，这是因为即使使用具有非常大的体积洛伦兹因子（50）的紧凑、快速减速的喷流，通过对产生的强烈伽马射线吸收，正如最近提出的那样。最后，我们拟合了Padovani等人2012年最近发现的四个高功率HSP BL Lac的SED。我们发现，它们的高峰值频率发射是由高的最大电子能量，而其馀的射流特性是典型的相对高功率BL Lac和我们的预测一致。
2013-10-01 astro-ph.CO astro-ph.HE
Collective Evidence for Inverse Compton Emission from External Photons in High-Power Blazars
我们提出了第一个集体的证据表明，费米探测到的高动力学功率（L_kin）的喷流占主导地位的逆康普顿发射从向上散射的外部光子。我们使用一个方位角范围很广的样本，包括射电星系和耀变体，发现随着方位角的减小，非常高功率的源（L_kin > 10^45.5 erg s^{-1}）的逆康普顿功率与同步加速器功率之比（康普顿优势）会显著增加，这一点可以通过射电核心优势来测量，并通过超光速的分布来证实。这种增加是一致的外部康普顿（EC）发射，但不是同步加速器自康普顿（SSC）发射的光束预期。对于功率最低的喷流（L_kin < 10^43.5 erg s^{-1}），没有发现康普顿和射电核心优势之间的趋势，这与SSC一致。重要的是，EC的趋势是没有看到中等高功率的平谱射电类星体与强大的外部光子场。结合射流功率与射流速度相关的证据（Kharb等人，2010年），这一发现表明，外部光子场仅在射流同向运动框架中成为种子光子的主要来源，因此更强大的射流。
2012-05-03 astro-ph.CO astro-ph.HE
Blazars and Optical Depth in a non-linear, time-dependent injection and cooling scenario
本文用含时的非线性注入模型计算了耀变体中由光对产生引起的光学厚度。几个目标光子场，即内部同步加速器，同步加速器自康普顿和外部康普顿辐射，以及一个恒定的外部软光子场。通过将光学深度应用于理论耀变体光谱，只有恒定的外部光子场才能显着影响高能辐射。内部随时间变化的辐射场的影响很小，或者需要极端的参数设置。此外，同步自吸收翻转能量低同步加速器的能量计算，这是固有的时间依赖性。这将是具有挑战性的，使用它来约束自由参数，因为需要精确的知识相对于注射时间的观察时间。总之，光学深度不会显着影响非线性，时间依赖性的注射和冷却模型。
2014-12-04 astro-ph.HE
The blazar OJ 287 jet from parsec- to kiloparsec-scales
blazar OJ 287千秒差距尺度喷流的弯曲形状是在中央发动机进动的框架内进行分析的，在过去几十年中，大量的研究都是基于这个框架。分析千秒级喷流速度和角度与视线的必要数据是基于两个相互竞争的假设OJ 287喷流的X射线发射机制。即在相对论性千秒尺度喷流假设下的微波背景的逆康普顿散射和中心源辐射的逆康普顿散射。对于后者，我们表明，预期的流量从千秒差距尺度射流在伽马范围内不超过它根据费米-LAT数据设置的限制。我们发现，只有千秒差距尺度的喷流螺旋的周期，在中心源辐射的逆康普顿散射的框架内估计，同意从12年的光学耀斑的峰值调制确定的中央引擎的岁差周期。
2021-09-17 astro-ph.HE
An extensive study of blazar broad emission line: Changing-look blazars and Baldwin effect
blazar喷流的辐射主要是非热辐射，而吸积盘喷流的辐射主要是热辐射。在这项工作中，我们的目的是研究这两种类型的发射之间的联系，通过调查的blazar发射线强度性质，体现了吸积盘，和$γ$射线通量性质，这是喷流发射的代表之间的相关性。我们编制了一个样本的656耀变体与可用的发射线等效宽度（$EW$），GeV的$γ$射线通量，和SED信息从文献中。在这项工作中，我们发现了55个以前的BCU现在被确定为FSRQ，并发现了52个基于其$EW$的变化外观耀变体，其中45个是新确认的。这些外观变化的耀变体比BL Lac天体有更大的吸积比（${\dot M}/{\dot M}_{\rm Edd}$）。此外，我们认为较低的同步加速器峰值耀变体（LSPs）可能是变貌耀变体的来源，因为这项工作中90.7%的变貌耀变体被确认为LSPs。$EW$和连续谱强度之间的反相关，即所谓的整体鲍德温效应（BEff）已被证实。我们认为，较之射电宁静活动星系核（RQ-AGN），耀变体观测到的更陡峭的全球BEff是由宽发射线光子的逆康普顿散射引起的。发射线$EW$和内禀逆康普顿光度之间的正相关进一步支持了这一解释。
2022-08-22 astro-ph.HE
On the influence of a Hybrid Thermal-Non thermal distribution in the Internal Shocks model for blazars
耀变体中发生的内部冲击可以加速热电子和非热电子。在本文中，我们研究的后果，这样的混合动力（热/非热）EED的光谱耀变体。因为EED的热分量可以延伸到非常低的能量。我们用更一般的磁韧致辐射（MBS）代替标准的同步加速器过程。当考虑MBS而不是标准同步辐射时，在低射频下出现能通量的显著差异。当考虑混合式EED而不是幂律式EED时，在所有无线电波段中出现频谱下降，并且在红外和软X射线波段之间出现突出的谷。在$γ$ -射线带的EED主要是热粒子显示显着的差异，相对于一个占主导地位的非热粒子。一个热为主的EED产生的同步自康普顿（SSC）峰仅延伸到几MeV，和谷分离MBS和SSC峰是深得多，如果EED是由非热粒子为主。这些效应的组合修改了一个耀变体的康普顿优势，这表明在峰值同步辐射频率-康普顿优势参数空间中FSRQs和BL Lac天体分布的垂直散射可以归因于耀变体的EED中热/非热粒子的不同比例。最后，在冲击等离子体中的电子的温度被示出为一个退化量的不同magentizations的喷射材料。
2017-02-21 astro-ph.HE
Inter-Plasmoid Compton Scattering and the Compton Dominance of BL Lacs
基于磁重联的Blazar辐射模型成功地再现了许多观测到的光谱和时间特征，包括短持续时间的发光耀斑事件。等离子体团是重联层撕裂不稳定性的自洽副产物，是耀变体辐射的主要来源。相对论重联的动力学模拟表明，等离子体团的特征是其辐射粒子和磁场之间的粗略能量均分。这是等离子体团占主导地位的发射模型解释BL Lac天体观测到的康普顿比的明显缺陷背后的主要原因。在这里，我们证明了等离子体团之间的辐射相互作用，这一直被忽视，到目前为止，可以帮助缓解这一矛盾。我们发现，由大的，缓慢移动的等离子体团发射的光子可以是一个潜在的重要来源的软光子，然后向上散射，通过逆康普顿，由小的快速移动，相邻的等离子体团。这种等离子体团间的康普顿散射过程可以自然地发生在整个重联层中，在BL Lac源内的那些短而明亮的等离子体团动力耀斑中观察到的康普顿比增加，同时保持辐射粒子和磁场之间的能量均分。
2019-11-06 astro-ph.HE
A numerical study on the role of instabilities on multi-wavelength emission signatures of blazar jets
Blazars是一类活跃的星系，其喷流是沿视线方向的相对论性和准直的等离子体流，并且易于产生大量的磁流体动力学（MHD）不稳定性。我们的目标是研究辐射和粒子加速过程在调节耀变体的多波段发射和变化特征的相互作用。特别是，我们的目标是破译的冲击所产生的影响，由于MHD不稳定性驱动的长期可变的排放签名耀变体。在这方面，我们对耀变体喷气发动机的代表性部分进行了RMHD模拟。喷流是使用混合欧拉-拉格朗日框架来解释由于同步加速过程和由于冲击引起的粒子加速引起的辐射损失。此外，我们已经纳入并验证了由于外部康普顿（EC）过程，是相关的耀变体的辐射损失。通过对二维平板射流的数值模拟，进一步比较了不同辐射机制的影响。最后，我们进行了参数化的研究，以量化的效果，磁场和外部辐射场特性进行三维模拟的等离子体柱。合成光变曲线和光谱能量分布（SED）进行了分析，定性地了解不稳定性驱动的冲击的影响。我们观察到，与不稳定性的演变产生的冲击引起的耀斑签名在高能量带。这种冲击的影响也明显地表现在同步加速器成分的瞬时变平。在后期阶段，我们观察到的过渡，在X射线发射的同步过程中，占主导地位的EC。EC过程的包含也引起了伽马射线的发射，并显示出在低同步辐射峰值耀变体中通常看到的温和康普顿优势的特征。
2022-11-30 astro-ph.HE
The sequence of Compton dominance in blazars based on data from WISE and Fermi/LAT
提出耀变体的两组分宽带光谱能量分布构成一个序列：（1）低能谱峰频率（同步辐射）分量nu_syn与同步辐射光度L_syn有很好的相关性，（2）高能粒子的光度比从BL Lac天体（BL Lac）到平谱射电类星体（FSRQs），q = L_IC / L_syn（康普顿优势）随L_syn的增加而增加。康普顿优势参数是相对论喷流中耀变体等离子体磁化强度的重要探测器。我们调查的样本耀变体检测WISE在中红外（MIR）波段和费米/LAT在GeV的伽马射线波段，重点是光度和光子指数的分布。结果表明：（1）MIR光子指数Gamma_W12是一个有用的blazar序列探测器，除了低光度BL Lac外，它们很可能被宿主星系污染（L_W1 ~ 10^44erg/s，γ_W12 < 1）;（2）γ_W_（12）与γ射线光子指数γ_1 - 100 GeV、MIR光度L_W_1和费米/WISE康普顿优势q_FW = L_1GeV/L_W_1相关;（3）在γ_W_（12）和q_FW的参数空间中，FSRQ和BL Lac之间可以清楚地分离;（4）在整个blazar样本中观测到的MIR光度L_W_1与康普顿优势q_FW的分布可以模拟为一个在（log_10 P_eB）在[42：45]中，优先考虑次均分磁场P_B/P_e在[0.05：1]中，假设固定的体洛伦兹因子Gamma_j = 15，固定的喷流开度角Gamma_j T…
2017-06-07 astro-ph.GA astro-ph.HE
Modelling of blazar SEDs with the nonlinear SSC cooling process
耀变体耀斑状态的观测揭示了显著不同的变化时间尺度。特别是具有分钟量级的通量倍增时间尺度的快速耀斑，在相当长的一段时间里一直令人困惑。许多模拟尝试使用众所周知的线性关系的冷却和排放过程中的喷流在稳态的情况下，虽然明显的强烈的时间依赖性的耀斑。由于自生辐射的反馈和相对论电子的散射，同步自康普顿（SSC）效应具有固有的时间依赖性。虽然这种反馈通常是在数值处理中实现的，但直到最近才对这种非线性行为的影响进行了分析。在这里，我们报告我们的结果有关的影响的时间依赖SSC的光谱能量分布（SED）的耀变体。我们计算分析的同步加速器和SSC组件，给出显着不同的光谱特征相比，标准的线性方法。在原始设置中添加外部光子场，我们可以很容易地实现额外的外部康普顿（EC）冷却的效果，因为这样强的外部光子场在平谱射电类星体（FSRQ）中被观察到，这是耀变体的一个子类。计算由于EC冷却而产生的通量，我们能够表明所产生的逆康普顿分量强烈地依赖于自由参数，并且SSC可能在FSRQs中具有强烈的影响，与通常假设的相反。
2012-10-04 astro-ph.HE
Environment and properties of emitting electrons in blazar jets: Mrk 421 as a laboratory
本文报道了我们最近对高频BL Lac天体Mrk 421在不同光度状态下的光谱能量分布（SED）的研究。我们使用了一个成熟的chi 2最小化程序，而不是更常用的“眼球”适合模拟所观察到的源通量（从光学到非常高的能量），与同步自康普顿（SSC）发射机制。研究表明，同步辐射功率和峰值频率随源活动的变化而保持不变，磁场随源活动的增加而减小，而电子谱的破缺能和多普勒因子则随源活动的增加而增大。由于较低的磁场和较高的电子密度导致电子-光子散射效率增加，因此康普顿功率增加，总发射也增加。
2011-11-01 astro-ph.HE
Testing the Blazar Sequence with Spectra of Recently Discovered Dim Blazars from the Fermi Unassociated Catalog
本文利用多波段数据构建106个 Fermi 未关联暗耀变体的能谱，发现其高峰频特征及物理参数总体支持耀变体序列，但康普顿主导比偏高。
2023-05-03 astro-ph.HE
Signature of Seyfert-like component in a blazar 3C 273 and its reflection-based explanation
该研究分析3C 273在2015—2019年五个历元的XMM-Newton与NuSTAR同步观测，发现喷流模型之外存在类赛弗特热成分，并用相对论反射解释软超量与康普顿峰。
2025-02-18 astro-ph.HE
