D0实验中双轻子衰变通道中顶夸克质量的测量

用2012年CMS数据测量双轻子$t\bar{t}$衰变的顶夸克质量

Measurement of the Top Quark Mass From Dileptonic $t\bar{t}$ Decays With 2012 CMS Data

我们提出了一个测量的顶夸克质量使用19.7 $\pm$ 0.5 fb $^{-1}$的$\sqrt{s} = 8$ TeV CMS数据。特别地，我们研究了双轻子$t\bar{t}$衰变，其中顶-反顶对衰变到包含两个电子或μ子的最终状态。我们使用分析矩阵加权技术（AMWT），并在CMS进行了第一次盲顶质量测量。顶夸克的质量测量为$m_t = 172.47 \pm 0.17(\text{stat}) \pm 1.40(\text{syst})$ GeV。

用优化中微子加权精确测量双轻子衰变中顶夸克质量

Precise measurement of the top quark mass in dilepton decays using optimized neutrino weighting

我们测量了sqrt（s）= 1.96 TeV的质子-反质子碰撞中顶-反顶事件双轻子末态的顶夸克质量，使用的数据对应于费米实验室Tevatron对撞机上的积分亮度为9.7 fb^-1。分析的特点是全面优化的中微子加权方法，以尽量减少统计的不确定性。我们还提高了校准的喷流能量使用的校准确定的顶反顶轻子+喷气事件，从而减少了否则限制系统的不确定性从喷流能量尺度。测得的顶夸克质量为mt = 173.32 +/- 1.36（stat）+/- 0.85（syst）GeV。

在轻子+喷注和双轻子通道中同时测量CDF II顶夸克质量

The first measurement of the top quark mass at CDF II in the lepton+jets and dilepton channels simultaneously

我们利用费米实验室Tevatron的CDF II探测器在sqrt{s}=1.96 TeV时收集的ppbar碰撞的积分亮度为1.9 fb ^-1的数据，测量了顶夸克的质量。这是第一次同时利用轻子+喷注和双轻子衰变通道中的顶-反顶对候选事件测量顶夸克质量。我们在每个通道中重建两个观测值，并使用非参数核密度估计技术从模拟信号和背景样本中获得二维概率密度函数。观测量是轻子+喷注通道中W衰变的顶夸克质量和两个喷注的不变质量，以及双轻子通道中的顶夸克质量和事件的横能量标量和。我们执行的顶夸克质量和喷流的能量尺度，这是约束在原位的强子W玻色子质量的同时适合。利用332个轻子+喷流候选事件和144个双轻子候选事件，我们测量到顶夸克质量为mtop=171.9 +/- 1.7（stat. + JES）+/- 1.1（系统）GeV/c^2 = 171.9 +/- 2.0 GeV/c^2。

用双轻子事件测量顶夸克质量

Measurement of the Top Quark Mass Using Dilepton Events

D 0合作团队已经根据t tbar -> b W+ bbar W-过程的六个候选事件对顶夸克质量进行了测量，其中W玻色子衰变为e nu或mu nu。该样品是在D 0探测器暴露于积分亮度为125 pb^-1的sqrt（s）=1.8 TeV p-pbar碰撞时收集的。我们得到mt = 168.4 +- 12.3（stat）+- 3.7（sys）GeV/c^2，与用单轻子事件得到的测量结果一致。将单轻子和双轻子的结果结合起来，得到mt = 172.0 ± 7.5 GeV/c^2。

用ATLAS测量sqrt（s）= 7 TeV双轻子末态pp碰撞的顶夸克对产生截面

Measurement of the top quark pair production cross section in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV in dilepton final states with ATLAS

本文报道了在大型强子对撞机上用ATLAS探测器记录的质心能量为7 TeV的质子-质子碰撞中顶夸克对产生截面的测量结果。在双轻子拓扑中选择具有大的横向能量缺失和至少两个喷注的候选事件。使用对应于35 pb^-1的积分亮度的数据样本，计算出ttbar产生截面为171 +/- 20（统计）。+/- 14（系统）+8-6（流明）pb的测量假设顶夸克质量为172.5 GeV。第二次测量要求至少有一个喷流被确定为来自b夸克，产生了类似的结果，表明双轻子末态与伴随着b夸克喷流是一致的。这些测量结果与标准模型的预测吻合得很好。

在双轻子通道中寻找顶夸克的电荷

Finding the Charge of the top quark in the Dilepton Channel

有一个关于顶夸克身份的问题。它是标准模型（SM）中带电荷2/3的顶夸克，还是带电荷-4/3的奇异夸克？D. Chang等人，\cite{hep-ph/9810531, hep-ph/9805273} .该分析将使用标准CDF运行II双轻子样品。这种分析的关键要素是轻子和b-喷注的正确配对，以及b-喷注电荷的确定。该分析通过使用二项分布进行，并制定，以便拒绝一个假设意味着支持另一个假设。

sqrt（s）=7 TeV pp碰撞双轻子末态t t-棒事例顶夸克质量的测量

Measurement of the top-quark mass in t t-bar events with dilepton final states in pp collisions at sqrt(s)=7 TeV

顶夸克质量是在sqrt（s）= 7 TeV的质子-质子碰撞中测量的，使用的数据样本对应于LHC CMS实验收集的5.0毫微微电子能的积分亮度。测量在双轻子衰变通道t t-bar到ell+ nu[ell] b，ell- anti-nu[ell] b-bar中进行，其中ell=e，μ。候选的顶夸克衰变需要两个轻子，至少两个喷流，以及横向动量的不平衡。质量重建与分析矩阵加权技术，使用来自模拟样品的分布。使用最大似然拟合，顶夸克的质量被确定为172.5 +/- 0.4（stat）+/- 1.5（syst）GeV。

在sqrt（s）= 7 TeV的pp碰撞中用双轻子末态测量t t棒自旋关联和顶夸克极化

Measurements of t t-bar spin correlations and top-quark polarization using dilepton final states in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV

在LHC上，用sqrt（s）= 7 TeV的pp碰撞产生的双轻子末态测量了顶夸克-反夸克系统的自旋关联和顶夸克的极化.这些数据对应于用CMS检测器收集的5.0毫微微巴恩斯的积分亮度。测量是使用两个带相反电荷的轻子（电子或μ子），横向动量的显着不平衡，以及两个或更多个喷流的事件进行的，其中至少有一个喷流被确定为源自b夸克。自旋相关性和极化是通过两个选定的轻子的角分布的不对称性来测量的，展开到部分子水平。所有的测量结果都与标准模型的预测一致。

用CDF的神经进化选择双轻子事件测量顶夸克质量

Measurement of the top quark mass with dilepton events selected using neuroevolution at CDF

本文报道了双轻子衰变道$t\bar{t}\to b\ell'^{+}ν'_\ell\bar{b}\ell^{-}\barν_{\ell}$中顶夸克质量$M_t$的测量结果。事件的选择与神经网络已直接优化的统计精度，在顶夸克质量使用神经进化，生物进化建模的技术。顶夸克的质量是从每事件的概率密度，形成的领先的顺序矩阵元素和检测器分辨率函数的卷积提取。联合概率是来自用CDF II探测器收集的$p\bar{p}$碰撞的2.0 fb $^{-1}$中的344个候选事件的概率密度的乘积，产生$M_t= 171.2\pm 2.7(\textrm{stat.})\pm 2.9(\textrm{syst.})\mathrm{GeV}/c^2$的测量。

费米实验室对撞机探测器上双轻子事件顶夸克质量和顶-反顶产生截面的测量

Measurement of the top quark mass and top-antitop production cross section from dilepton events at the Collider Detector at Fermilab

本文分析了费米实验室Tevatron对撞机上sqrt{s}=1.8 TeV质子-反质子碰撞中产生的顶-反顶双轻子事件。该样品对应于109+-7 pb^{-1}的积分亮度。我们观察到9个候选事件，估计背景为2.4+-0.5个事件。我们确定顶夸克的质量为M_top = 161+-17（stat.）+- 10（系统）GeV/c^2。此外，我们还测量了8.2+4.4-3.4 pb的顶-反顶产生截面（在接受估计中假设M_top = 175 GeV/c^2）。

CDF II双轻子事件顶夸克质量的精确测量

Precision measurement of the top quark mass from dilepton events at CDF II

本文报道了用CDF II探测器收集的积分亮度为1.0 fb^{-1}的p \bar{p}碰撞数据测量了$t\bar{t}\to b\ell'^{+}ν_{\ell'}\bar{b}\ell^{-}\barν_{\ell}$双轻子衰变通道中顶夸克质量M_t。我们应用的方法，卷积的领先阶矩阵元素与探测器的分辨率功能，以形成事件的事件似然性，我们增强了领先阶描述描述的初始状态辐射的影响。联合似然是该样本中78个候选事件的似然的乘积，其产生的测量结果为M_{t} = 164.5 \pm 3.9（\textrm{stat.}）\pm 3.9（\textrm{syst.}）\mathrm{GeV} /c^2，这是双轻子通道中M_t的最精确测量。

双轻子通道中顶夸克质量的测量

Measurement of the Top Quark Mass in the Dilepton Channel

我们报道了在费米实验室ppbar对撞机D 0实验中观测到的pbarp->ttbar->l^+ nu l^- nubar bbar + X过程的6个候选事件对顶夸克质量的测量。我们用极大似然拟合衰变的动力学，测得顶夸克的质量为m（top）= 168.4 +- 12.3（stat）+- 3.6（syst）GeV/c^2。我们将这个结果与我们之前在ttbar->l+喷流通道中的测量结果结合起来，得到m（top）= 172.1 +- 7.1 GeV/c^2作为用D 0测量的顶夸克质量的最佳值。

CDF II双轻子事件的顶夸克质量测量

Top Quark Mass Measurement from Dilepton Events at CDF II

我们报告的测量顶夸克质量使用事件收集的CDF II探测器从ppbar碰撞在\sqrt{s} = 1.96 TeV的费米实验室Tevatron。我们计算了符合ttbar->bbar l^- \nubar b l^+ v衰变的事件中顶部质量的似然函数。似然形成为前导阶矩阵元素和检测器分辨率函数的卷积。联合似然是在340 pb^{-1}的积分亮度中收集的33个事件的每一个的似然的乘积，产生顶夸克质量M_t = 165.2 +- 6.1（统计）。+- 3.4（系统）GeV/c^2。矩阵元技术首次应用于ttbar->bbar l^- \nubar b l^+ ν衰变，给出了双轻子事件中M_t的最精确的单次测量。结合使用双轻子事件的其他CDF运行II测量，我们测量到M_{t} = 167.9 +- 5.2（统计）。+- 3.7（系统）GeV/c^2。

CDF双轻子通道中用mT2测量顶夸克质量

Top Quark Mass Measurement using mT2 in the Dilepton Channel at CDF

我们目前的顶夸克质量的测量使用\mT 2，一个变量与两个失踪粒子的事件中的横向质量。我们使用模板方法应用到t \tbar双轻子事件产生的p \pbar碰撞费米实验室的Tevatron和收集的CDF探测器。从对应于3.4 \invfb的积分亮度的数据样本中，我们选择了236 t \tbar候选事件。利用\mT 2分布，我们测得顶夸克质量为M_{Top} = 168.0^{+4.8}-4.0} $\pm$ {2.9} GeV/c^{2}.通过将\mT 2与基于中微子加权方法重建的顶部质量分布相结合，我们测量了M_{top} =169.3 $\pm$ 2.7 $\pm$ 3.2 GeV/c^{2}。这是\mT 2变量在强子对撞机质量测量中的首次应用。

在同号双轻子末态中寻找电荷为5/3的顶夸克伙伴

Search for top-quark partners with charge 5/3 in the same-sign dilepton final state

在具有一对同号轻子的事件中寻找电荷为5/3的顶夸克的重伙伴的产生。该数据样本对应于19.5个反飞秒的积分亮度，并由CMS实验在sqrt（s）= 8 TeV处收集。在数据中没有观察到明显的超出预期的背景，并且在95%的置信水平下排除了质量低于800 GeV的顶夸克伙伴的存在，假设它们只衰变到tW。这是LHC对这些粒子的第一个限制，比以前的限制要严格得多。

含τ的双轻子末态中sqrt（s）= 7 TeV pp碰撞顶夸克对产生截面的测量

Measurement of the top quark pair production cross section in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV in dilepton final states containing a tau

顶夸克对产生截面是在双轻子事件中测量的，其中一个电子或μ子，以及一个强子衰变的τ轻子，从衰变t anti-t到（l nu（l））（τ nu（τ））b anti-b，其中l可以是电子或μ子。数据样本对应于由CMS探测器在LHC收集的电子通道和μ子通道的积分亮度分别为2.0和2.2。这是第一次测量的t反t截面明确包括τ轻子在质子-质子碰撞在sqrt（s）= 7 TeV。测量值sigma（t anti-t）= 143 +/- 14（stat.）+/- 22（系统）+/- 3（流明）pb与标准模型预测一致。

用矩阵元技术测量双轻子末态顶夸克质量

Measurement of the Top Quark Mass Using the Matrix Element Technique in Dilepton Final States

我们提出了在费米实验室的Tevatron对撞机的质心能量为1.96 TeV的ppbar碰撞的顶夸克质量的测量。数据由对应于9.7 fb-1的积分亮度的D0实验收集。矩阵元方法被应用于含有高横动量轻子（电子或μ子）和至少两个喷注的末态ttbar事例。在ttbar衰变的轻子+喷流末态中确定的喷流能量标度适用于喷流能量。这种修正大大减少了系统的不确定性。我们得到顶夸克的质量为mt = 173.93 +-1.84 GeV。

质心能量为13 TeV pp碰撞双轻子通道归一化微分$t\bar{t}$截面的测量

Measurement of normalized differential $t\bar{t}$ cross sections in the dilepton channel in pp collisions at center-of-mass energy of 13 TeV

在质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，测量了双轻子衰变通道中顶夸克对产生的归一化微分截面.微分截面的测量数据对应于2.1 fb $^{-1}$的积分亮度，由CMS实验在大型强子对撞机记录。我们已经测量了不同的截面的轻子（电子或μ子）的运动学性质的函数，喷流从底夸克强子化，顶夸克，顶夸克对在粒子和部分子水平。的$t\bar{t}$微分截面测量相比，几个蒙特卡罗发电机，实现计算到下一个领先的顺序微扰量子色动力学接口与部分子淋浴，也到固定阶理论计算的顶夸克对生产超过下一个领先的顺序精度。

用CMS探测器测量双轻子通道中的$t\bar{t}$自旋关联和顶夸克极化

Measurement of the $t\bar{t}$ spin correlations and top quark polarization in dileptonic channel with the CMS detector

顶极化的程度和$t\bar{t}$关联的强度取决于产生动力学、衰变机制和观测量的选择。在大型强子对撞机上，通过与衰变轻子角分布有关的各种观测量，可以测量$t\bar{t}$产生中的顶极化和自旋相关。对微分分布的测量提供了对粒子物理学的标准模型的精确测试，并探测了偏差，这可能是新物理学的标志。特别地，顶夸克的超对称伙伴的相空间可以被约束。本文简要回顾了紧凑μ子螺线管（CMS）合作组在双轻子通道中对顶夸克极化和自旋关联的研究结果。测量获得使用19.5 FB $^{-1}$的数据收集在pp碰撞的质心能量为8 TeV。

用PDMATHAAB TeV ATLAS数据测量$t\bar{t}\to$双轻子通道中顶夸克质量

Measurement of the top quark mass in the $t\bar{t}\to$ dilepton channel from $\sqrt{s}=8$ TeV ATLAS data

顶夸克质量是在$t\bar{t}\to$双轻子通道（轻子$= e, μ$）中使用2012年在LHC记录的ATLAS数据测量的。这些数据是在质子-质子质心能量为$\sqrt{s}=$ 8 TeV时获得的，对应的积分光度约为20.2 fb $^{-1}$。利用模板方法，利用轻子-b喷注对的不变质量分布，测量了顶夸克质量为$m_{top} =$ 172.99 $\pm$ 0.41（stat）$\pm$ 0.74（syst）GeV，总不确定度为0.84 GeV。最后，结合以前ATLAS $m_{top}$测量$\sqrt{s}=$ 7 TeV的数据在$t\bar{t}\to$双轻子和$t\bar{t}\to$轻子+喷流通道的结果在$m_{top} =$ 172.84 $\pm$ 0.34（统计）$\pm$ 0.61（系统）GeV，总的不确定性为0.70 GeV。

在$\sqrt{s}$ = 1.96 TeV的$p\bar{p}$碰撞双轻子事件中寻找超对称顶夸克对的产生

Search for Pair Production of Supersymmetric Top Quarks in Dilepton Events from $p\bar{p}$ Collisions at $\sqrt{s}$ = 1.96 TeV

我们给出了寻找顶夸克（终止夸克$\tilde{t}_{1}$）衰变为$b$ -夸克和电荷子$\chargino$的超对称伙伴的对产生的结果，随后$\chargino$衰变为中性子$\neutralino$、轻子$\ell$和中微子$ν$。使用CDF II探测器收集的2.7 fb $^{-1}$的积分光度的$p\bar{p}$碰撞在$\sqrt{s} = 1.96$ TeV的数据样本，我们重建的候选停止事件的质量，并符合标准模型过程和停止夸克信号的组合观察到的质谱。我们没有发现产生$\pairstop$的证据，并设定95% C. L。对终止夸克和中性伴子的质量的限制，电荷伴子的质量和分支比${\cal B}(\chargino\to\neutralino\ell^{\pm}ν)$的几个值。

用ATLAS探测器寻找pp碰撞中$\sqrt{s}$ = 13 TeV单轻子和反号双轻子末态的四顶夸克产生

Search for four-top-quark production in the single-lepton and opposite-sign dilepton final states in pp collisions at $\sqrt{s}$ = 13 TeV with the ATLAS detector

本文提出了一种寻找四顶夸克产生的方法，即$t\bar{t}t\bar{t}$。它基于2015年和2016年期间ATLAS探测器在大型强子对撞机上收集的质子-质子碰撞数据，质心能量$\sqrt{s}$ = 13 TeV，对应于$36.1$ fb $^{-1}$的积分亮度。数据进行了分析，在单轻子和相反的符号双轻子通道，其特征在于存在一个或两个孤立的电子或μ子与高横向动量和多个喷流。一个数据驱动的方法被用来估计占主导地位的背景顶夸克对生产与喷流。未观察到显著超出标准模型预期的情况。结合ATLAS对同号双轻子和多轻子的研究结果，在95%的置信水平下得到了四顶夸克标准模型截面的5.3（2.1）倍的观测（预期）上限.此外，在有效场论模型下，给出了反常四顶夸克产生截面的上限。

sqrt（s）=7 TeV时pp碰撞中t t棒产生截面和双轻子通道中顶夸克质量的测量

Measurement of the t t-bar production cross section and the top quark mass in the dilepton channel in pp collisions at sqrt(s) =7 TeV

测量了在sqrt（s）= 7 TeV的质子-质子碰撞中的t t-棒产生截面和顶夸克质量，数据样本对应于CMS实验收集的36个反皮巴的积分亮度。测量是在两个轻子（电子或μ子）处于最终状态的事件中进行的。在事件中的截面测量结果与未b夸克识别和合并。测量值为sigma（t t-bar）=168 +/- 18（stat.）+/- 14（系统）+/- 7（流明）pb，与标准模型的预测一致。用两种不同的方法重建顶夸克质量m（top），一个完整的运动学分析和矩阵加权技术。该组合产生m（顶部）=175.5 +/- 4.6（统计）的测量值。+/- 4.6（系统）GeV/c^2。

用TeV探测器测量质子-质子碰撞顶夸克对双轻子衰变的电荷不对称性

Measurement of the charge asymmetry in dileptonic decays of top quark pairs in proton-proton collisions at 7 TeV using the ATLAS detector

顶-反顶（$t\bar{t}$）电荷不对称性的测量是使用2011年的大型强子对撞机数据收集的ATLAS探测器对应于4.6 fb $^{-1}$在质心能量为7 TeV的积分亮度。在双轻子通道中进行分析，并研究了两种不同的观测量：$A^{\ell\ell}_{\mathrm{C}}$，基于识别的带电轻子，和$A^{t\bar{t}}_{\mathrm{C}}$，基于重建的$t\bar{t}$的最终状态。测量的不对称性为$A^{\ell\ell}_{\mathrm{C}} = 0.024 \pm 0.015 \mathrm{(stat.)} \pm 0.009 \mathrm{(syst.)}$和$A^{t\bar{t}}_{\mathrm{C}} = 0.021 \pm 0.025 \mathrm{(stat.)} \pm 0.017 \mathrm{(syst.)}$，与标准模型的预测一致。

$pp$ 7和8\，TeV与ATLAS碰撞中双轻子通道顶夸克对微分截面的测量

Measurement of top quark pair differential cross-sections in the dilepton channel in $pp$ collisions at $\sqrt{s} =$ 7 and 8\,TeV with ATLAS

测量了在质心能量为$\sqrt{s}$ = 7 TeV和8 TeV的质子-质子碰撞中，顶夸克对产生的归一化微分截面（$t\bar t$）随$t\bar t$系统的质量、横动量和快度的变化.该数据集对应于在7 TeV和20.2 fb $^{-1}$在8 TeV的积分亮度的4.6 fb $^{-1}$，记录与ATLAS探测器在大型强子对撞机。在双轻子末态中选择具有顶夸克对特征的事件，需要正好两个带电轻子和至少两个喷流，其中至少一个喷流被确定为可能包含$b$ -强子。测量的分布校正探测器的影响和选择效率的部分子水平的截面。用不同的Monte Carlo发生器和$t\bar t$生产的理论计算比较了微分截面。结果是一致的，在一个广泛的运动学范围内的大多数预测。

用ATLAS探测器测量$\sqrt{s}=8$ TeV双轻子末态顶夸克对产生的电荷不对称性

Measurements of the charge asymmetry in top-quark pair production in the dilepton final state at $\sqrt{s}=8$ TeV with the ATLAS detector

利用欧洲核子研究中心大型强子对撞机ATLAS探测器收集的质心能量为$\sqrt{s} = 8$ ~TeV的$pp$碰撞的积分光度为20.3 $\textrm{fb}^{-1}$的数据，测量了双轻子通道中顶-反顶夸克对产生的电荷不对称性，其特征是两个高${p}_{\rm{T}}$轻子（电子或μ子）。包容性和差分测量作为不变质量，横向动量，和纵向提升的$t\bar{t}$系统的函数进行在全相空间和在一个基准相空间密切匹配的检测器接受。研究了两个观测量：基于所选轻子的$A_C^{\ell \ell}$和基于重建的$t\bar{t}$末态的$A_C^{t\bar{t}}$。没有观察到与标准模型预期的显著偏离。

用$\sqrt{s}=7$ TeV ATLAS数据测量$t\bar t \to {\rm lepton+jets}$和$t\bar t \to {\rm dilepton}$通道中的顶夸克质量

Measurement of the top quark mass in the $t\bar t \to {\rm lepton+jets}$ and $t\bar t \to {\rm dilepton}$ channels using $\sqrt{s}=7$ TeV ATLAS data

基于2011年记录的ATLAS数据，在通道$t\bar{t} \to \mathrm{lepton+jets}$和$t\bar{t} \to \mathrm{dilepton}$（轻子= $e, μ$）中测量了顶夸克质量。这些数据是在大型强子对撞机上以$\sqrt{s}=7$ TeV的质子-质子质量中心能量拍摄的，对应于4.6fb $^{-1}$的积分光度。$t\bar{t} \to \mathrm{lepton+jets}$分析使用三维模板技术，该技术确定顶夸克质量以及全局喷流能量标度因子（JSF）和相对$b$ -至-光-喷流能量标度因子（bJSF），其中术语$b$ -喷流和光-喷流分别指源自$b$ -夸克和$u, d, c, s$ -夸克或胶子的喷流。$t\bar{t} \to \mathrm{dilepton}$通道的分析利用了一维模板方法，使用$m_{\ell b}$观测值，定义为每个事件中两个轻子+ $b$ -喷流对的平均不变质量。顶夸克质量在$t\bar{t} \to lepton+jets$和$t\bar{t} \to dilepton$通道中分别测量为$172.33\pm 0.75(\rm {stat}) \pm 1.02(\rm {syst})$ GeV和$173.79 \pm 0.54({\rm stat}) \pm 1.30({\rm syst})$ GeV。…

在CDF用模板法测量顶夸克质量

Top quark mass measurement using the template method at CDF

本文用模板方法测量了$t\bar{t}$衰变的轻子+喷注和双轻子通道中的顶夸克质量。数据样本对应于在Tevatron上与$\sqrt{s}=1.96$ TeV的$p\bar{p}$碰撞的5.6 fb $^{-1}$的积分亮度，用CDF II探测器收集。通过构造轻子+喷流中的三个运动学变量和双轻子通道中的两个运动学变量的模板来进行测量。在轻子+喷流通道中，由不同的喷流-夸克组合得到两个重建的顶夸克质量和由$W$衰变得到的两个喷流的不变质量;在双轻子通道中，重建的顶夸克质量和$m_{T2}$，一个与两个丢失粒子事件中的横质量有关的变量.将轻子+喷流和双轻子通道中的信号和背景事件的模板同时拟合到数据中，得到测量的顶夸克质量为$M_{top} = 172.1 \pm 1.1(stat) \pm 0.9(syst).$

CMS首次半轻子和双轻子通道Top对截面测量的展望

Prospects for the first Top pair cross section measurement in the semileptonic and dilepton channels at CMS

虽然顶夸克在1995年被发现，并被Tevatron实验广泛研究，但由于它提供的独特机会，顶夸克将在未来几年内保持特殊地位。由于大的顶-反顶产生截面和高光度，LHC将是一个顶工厂，即使在最初的低光度下也能产生大量的顶夸克样品。这将使一个丰富的顶夸克物理学计划得以探索，无论是在标准模型内，还是使用顶夸克作为标准模型之外的物理探针。讨论了在双轻子和轻子+喷注末态下，在质心能量为$\sqrt{s}$ =10 TeV的质子-质子碰撞中观测top对产生的前景。重点放在CMS操作的早期阶段的分析策略，考虑到现实的探测器性能的数据对应于10-20 pb $^{-1}$的积分亮度。

用CMS探测器测量$\sqrt{s}$ = 13 TeV双轻子通道顶夸克对产生的微分截面

Measurement of the differential cross section for top-quark-pair production in the dilepton channel at $\sqrt{s}$ = 13 TeV with the CMS detector

在欧洲核子研究中心（CERN）大型强子对撞机（LHC）上测量了质子-质子（$pp$）碰撞中两个轻子（$e^+e^-$、$μ^+μ^-$和$e^\pmμ^\mp$）的末态在$\sqrt{s}$ = 13 TeV的归一化微分顶夸克对（$t\bar{t}$）产生截面.这些数据是在2015年用CMS检测器记录的，对应于2.2 fb $^{-1}$的积分光度。$t\bar{t}$产生的截面作为顶夸克和$t\bar{t}$系统在全相空间中的运动学性质的函数，以及在基准相空间中的事件中的喷流多重性的函数被测量。几个微扰量子色动力学（QCD）的计算面临的数据，发现与测量结果大致一致。

从1.8 TeV的p-pbar碰撞寻找双轻子事件中顶夸克的超对称伙伴

Search for the Supersymmetric Partner of the Top Quark in Dilepton Events from p-pbar Collisions at 1.8 TeV

我们在费米实验室的对撞机探测器（CDF）收集的107 pb^{-1} p-pbar碰撞中寻找了顶夸克的超对称伙伴（终止），能量为\sqrt{s} = 1.8 TeV。在标准模型的最小超对称扩展（MSSM）框架内，假设每个对产生的停止衰变为轻子，底夸克和超对称中微子。这样的情况会导致两个轻子、两个强子喷流和横向能量严重不平衡的事件。我们计算出95%的置信水平（C.L.）停止产生截面的上限，它不包括在停止对超中微子的质量平面中的区域（80< m_{\stop} <135 GeV/c^2）中的停止质量。

在$\sqrt{s} =$ 13 TeV质子-质子碰撞中寻找同号双轻子和单轻子末态中电荷为5/3的顶夸克伙伴

Search for top quark partners with charge 5/3 in the same-sign dilepton and single-lepton final states in proton-proton collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

利用欧洲核子研究中心（CERN）大型强子对撞机（LHC）的CMS探测器，在质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，研究了电荷为5/3的顶夸克（X $_{5/3}$）的重费米子配对的产生.分析的数据样本对应于35.9 fb $^{-1}$的积分亮度。假设X $_{5/3}$夸克总是衰变为顶夸克和W玻色子。右手和左手X $_{5/3}$耦合到W玻色子被认为是。研究了具有一对同号轻子或单个轻子的末态。未观察到显著超出预期标准模型背景的事件。在同号双轻子和单轻子终态的组合中，对于右手和左手耦合到W玻色子的情况，X $_{5/3}$夸克质量的95%置信水平下限分别为1.33和1.30 TeV。

PDMATHAAB 13 TeV pp碰撞双轻子通道归一化微分$\mathrm{t}\overline{\mathrm{t}}$截面的测量

Measurement of normalized differential $\mathrm{t}\overline{\mathrm{t}}$ cross sections in the dilepton channel from pp collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

在质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中，测量了双轻子（e $^+$ e $^-$，$μ^+μ^-$，和$μ^\mp$ e $^\pm$）衰变通道中顶夸克对产生的归一化微分截面.在LHC上使用CMS探测器，用对应于2.1 fb $^{-1}$的积分光度的数据进行测量。的截面差分测量的轻子，喷流从底夸克强子化，顶夸克，顶夸克对在粒子和部分子水平的运动学性质的函数。结果进行了比较，几个蒙特卡罗发电机，实现计算到下一个领先的顺序微扰量子色动力学接口与部分子淋浴，也到固定阶的顶夸克对生产的理论计算到下一个到下一个领先的顺序。

在双轻子通道中使用D0检测器搜索Top

Search for Top with D0 Detector in Dilepton Channel

本文给出了用D 0探测器在ee+喷流、emu+喷流和mumu+喷流衰变通道中寻找sqrt（s）=1.8TeV的ppbar碰撞中高质量ttbar夸克对产生的初步结果。在积分亮度为13.5+/-1.6pb-1的情况下，没有观测到顶夸克产生的确凿证据。

在sqrt（s）= 7 TeV的pp碰撞中双轻子末态中寻找重的类顶夸克对的产生

Search for heavy, top-like quark pair production in the dilepton final state in pp collisions at sqrt(s) = 7 TeV

本文给出了在（t'反t'）到（b反W反b W）到（b反轻子中微子反b轻子反中微子）衰变模式中寻找重类顶夸克t '对产生的结果。搜索进行的数据样本对应于一个积分亮度的5.0反femtobarns在pp碰撞中的质心能量为7 TeV，收集的CMS实验在大型强子对撞机。观测到的事件数与标准模型过程的预期一致，没有发现t“反t”产生的证据。给出了产生截面的上限与t“质量的函数关系，在95%的置信水平下排除了t”质量低于557 GeV/c^2的情况。

用矩阵元方法测量CDF II的双轻子顶夸克质量

Top Quark Mass Measurement from Dilepton Events at CDF II with the Matrix-Element Method

我们描述了测量顶夸克质量使用事件与两个带电轻子收集的CDF II探测器从$p\bar{p}$碰撞$\sqrt s = 1.96$ TeV在费米实验室Tevatron。通过将描述$q\bar{q} \to t\bar{t} \to b\ellν_{\ell}\bar{b}\ell'ν_{\ell'}$的首阶矩阵元素与探测器分辨率函数进行卷积，计算每个事件的顶部质量的可能性。使用涉及主要背景过程的矩阵元素的类似计算来模拟数据样本中背景事件的存在。在积分亮度为340 pb的$^{-1}$数据样本中，我们观察到33个候选事件，并测量了$M_{top} = 165.2 \pm 6.1(\textrm{stat.}) \pm 3.4(\textrm{syst.}) \mathrm{~GeV}/c^2.$。该测量代表了该方法在两个带电轻子事件中的首次应用，并且是该通道中顶夸克质量的最精确的单次测量。

用模板法测量sqrt（s）=1.96 TeV质子-反质子碰撞中双轻子事件的顶夸克质量

Measurement of the Top Quark Mass using Template Methods on Dilepton Events in Proton-Antiproton Collisions at sqrt(s)=1.96 TeV

我们描述了测量的顶夸克质量的质子-反质子碰撞中产生的事件在质心能量为1.96 TeV，使用对撞机探测器在费米实验室。我们确定了顶-反顶候选人，其中两个W玻色子从顶夸克衰变成轻子（电子，μ子，或τ加中微子）从360个反皮夸克的数据样本。顶夸克的质量重建在每个事件分别由三种不同的方法，其中借鉴模拟分布的中微子赝快度，顶-反顶纵向动量，或中微子方位角，以提取顶夸克质量的概率分布。对于每种方法，代表性的质量分布，或模板，从信号和背景事件的模拟样本，并参数化，以形成连续的概率密度函数。然后对数据样本质量进行结合这些参数化模板的似然拟合，以得出最终的顶夸克质量。结合这三种模板方法，考虑到统计和系统不确定性的相关性，得到顶夸克质量的测量值为170.1 +/- 6.0（统计）+/- 4.1（系统）GeV/c^2。

在$\sqrt{s} =$ 13 TeV质子-质子碰撞中双轻子末态顶夸克产生的新物理研究

Search for new physics in top quark production in dilepton final states in proton-proton collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

在13 TeV质子-质子碰撞中寻找顶夸克产生的新物理。该数据集对应于2016年使用CMS探测器收集的35.9 fb $^{-1}$的积分亮度。事件与两个相反的符号孤立的轻子（电子或μ子），并在末态的b夸克喷注被选中。搜索是敏感的新物理在顶夸克对生产和单顶夸克生产与W玻色子。未观察到与标准模型预期的显著偏离。结果解释的框架内的有效场论和相关的有效耦合的约束条件，一次一个，使用一个专用的多元分析。这种分析不同于以前的搜索新的物理在顶夸克部门明确分离的tW从$\mathrm{t}\bar{\mathrm{t}}$事件，并利用特定的敏感性的tW过程的新的物理。

PDMATHAAB = 7和8时$pp$碰撞中双轻子通道顶夸克对微分截面的测量

Measurement of top quark pair differential cross-sections in the dilepton channel in $pp$ collisions at $\sqrt{s}$ = 7 and 8 TeV with ATLAS

测量了在质心能量为$\sqrt{s}$ = 7 TeV和8 TeV的质子-质子碰撞中，顶夸克对产生的归一化微分截面（$t\bar t$）随$t\bar t$系统的质量、横动量和快度的变化.该数据集对应于在7 TeV和20.2 fb $^{-1}$在8 TeV的积分亮度的4.6 fb $^{-1}$，记录与ATLAS探测器在大型强子对撞机。在双轻子末态中选择具有顶夸克对特征的事件，需要正好两个带电轻子和至少两个喷流，其中至少一个喷流被确定为可能包含$b$ -强子。测量的分布校正探测器的影响和选择效率的部分子水平的截面。用不同的Monte Carlo发生器和$t\bar t$生产的理论计算比较了微分截面。结果是一致的，在一个广泛的运动学范围内的大多数预测。

用双轻子事例测量ppbar碰撞中的ttbar产生截面和顶夸克质量提取

Measurement of the ttbar production cross section and top quark mass extraction using dilepton events in ppbar collisions

我们利用D 0探测器收集的大约1 fb^{-1}的数据测量了\sqrt{s} =1.96 TeV的ppbar碰撞中顶夸克对产生的截面。我们考虑含有两个高铂带电轻子的衰变通道，其中一个轻子被确定为电子或μ子，而另一个轻子可以是电子，μ子或强子衰变的τ轻子。对于质量为170 GeV的顶夸克，测得的截面为7.5 +1.0-1.0（stat）+0.7-0.6（syst）+0.6-0.5（lumi）pb。仅用轻子+ τ事例，我们测得：σ_ttbar \times B（ttbar对ltau bbbar）= 0.13 +0.09-0.08（stat）+0.06-0.06（syst）+0.02-0.02（lumi）pb.将测量到的顶夸克截面随质量的变化与部分次领先阶量子色动力学的理论预测相比较，我们提取出顶夸克的质量为171.5 + 9.9 - 8.8 GeV，与直接测量结果一致。

用ATLAS探测器在$\sqrt{s} = 8$ TeV $pp$碰撞中用双轻子末态测量$t\bar{t}$事例中的顶夸克自旋观测值

Measurements of top quark spin observables in $t\bar{t}$ events using dilepton final states in $\sqrt{s} = 8$ TeV $pp$ collisions with the ATLAS detector

利用ATLAS探测器记录的20.2 fb $^{-1}$（$\sqrt{s} = 8$ TeV）质子-质子碰撞数据，给出了$t\bar{t}$事例中顶夸克自旋观测值的测量结果.分析是在双轻子终态下进行的，其特征是存在两个孤立的轻子（电子或μ子）。有15个观测值，每一个敏感的自旋密度矩阵的$t\bar{t}$生产，这是独立测量的不同系数。其中10个观测值是首次测量。所有这些都是校正探测器的分辨率和接受的影响回到部分子和稳定粒子水平。部分子水平上的观测值的测量值进行了比较，标准模型的预测在次领先的QCD。在稳定粒子水平的校正分布和平均值的分布进行了比较Monte Carlo预测。任何可观察值均未观察到与标准模型的显著偏离。

在sqrt（s）= 8 TeV的pp碰撞中用双轻子末态测量t-t棒自旋关联和顶夸克极化

Measurements of t t-bar spin correlations and top quark polarization using dilepton final states in pp collisions at sqrt(s) = 8 TeV

测量了sqrt（s）= 8 TeV pp碰撞中产生的t t-棒对的顶夸克-反夸克自旋关联和顶夸克极化.这些数据对应于在LHC上用CMS探测器收集的19.5毫微微粒子的积分亮度。测量是使用两个带相反电荷的轻子（电子或μ子）和两个或更多喷流的事件进行的，其中至少一个喷流被确定为源自底夸克。的自旋相关性和极化测量从两个选定的轻子的角分布，包括和差分，相对于不变的质量，快度，和横向动量的t-杆系统。的测量展开到部分子水平，并发现与标准模型的预测。寻找新的物理形式的反常顶夸克色矩进行。没有新的物理学的证据，观察和排斥限制的实部的色磁偶极矩和虚部的色电偶极矩进行评估。

sqrt（s）= 8 TeV pp碰撞双轻子通道中t t棒产生截面的测量

Measurement of the t t-bar production cross section in the dilepton channel in pp collisions at sqrt(s) = 8 TeV

利用LHC的CMS实验测量了sqrt（s）= 8 TeV的质子-质子碰撞中的顶-反顶夸克（t-t-bar）产生截面，所用的数据样本对应于5.3毫微微垒的积分亮度。测量是通过分析一对电子或μ子，或一个电子和一个μ子，以及至少两个喷流的事件来进行的，其中一个喷流被确定为起源于底夸克的强子化。测得的截面为239 +/- 2（统计）+/- 11（系统）+/- 6（lum.）pb，对于一个假定的顶夸克质量为172.5 GeV，与标准模型的预测一致。

用{ \it in situ}喷注能量标度测量双轻子通道中的顶夸克质量

Top-Quark Mass Measurement in the Dilepton Channel Using {\it in situ} Jet Energy Scale Calibration

我们在双轻子通道中采用了顶夸克质量测量技术，并用{ \it in situ}喷注能量标度进行了标定。三个变量具有不同的喷流能量标度的依赖性，同时使用提取不仅顶夸克质量，但也从一个单一的似然拟合的喷流的能量标度。用蒙特卡罗方法研究了在大型强子对撞机$\sqrt{s} = 7$ TeV上5 fb $^{-1}$质子-质子碰撞的积分亮度。我们的分析表明，整体喷流能量标度的不确定性可以显着降低，顶夸克质量可以确定的精度小于1 GeV/c $^2$，包括喷流能量标度的不确定性，在大型强子对撞机。

双轻子末态sqrt（s）=1.96 TeV的ppbar碰撞中ttbar产生截面的测量

Measurement of the ttbar Production Cross Section in ppbar Collisions at sqrt(s)=1.96 TeV in Dilepton Final States

利用费米实验室Tevatron对撞机上DO探测器收集的230 pb-1数据，测量了质心能量为1.96 TeV的ppbar碰撞中顶夸克对（ttbar）产生的截面.我们选择事件的双轻子末态ee，emu和mumu的基础上与ttbar事件一致的运动学性质。对于质量为175 GeV的顶夸克，我们测量了顶夸克对产生的截面σ（ttbar）= 8.6 + 3.2 - 2.7（stat）+/-1.1（syst）+/-0.6（lumi）pb，与标准模型的预测吻合得很好.

用ATLAS探测器测量双轻子通道中的顶-反顶电荷不对称性

Top-antitop charge asymmetry measurements in the dilepton channel with the ATLAS detector

本文报道了用ATLAS实验测量顶夸克对产生过程中的电荷不对称性$A_C$。测量集中于双轻子通道（$ee$、$eμ$、$μμ$）。数据展开到部分子水平在全相空间使用完全贝叶斯展开方法。包容性和差分测量的电荷不对称性进行。

同号双轻子超数与类矢量夸克

Same-Sign Dilepton Excesses and Vector-like Quarks

来自ATLAS和CMS合作的多项分析，包括对ttH产生，超对称粒子和矢量类夸克的搜索，在LHC运行1数据中观察到包含b-喷流和缺失横向能量的同号双轻子通道中的过量。在小希格斯理论与T宇称的背景下，我们解释这些过剩使用矢量类T奇夸克衰变成顶夸克，W玻色子和最轻的T奇粒子（LTP）。对于重矢量类夸克，包含LTP的衰变拓扑尚未在LHC中搜索。奇T夸克质量的边界可以通过调整超对称性中顶/底夸克的搜索限制来用简化模型方法估计。假设一个现实的衰变分支分数，提出了一个基准与750 GeV的T奇b素夸克。我们还评论了在一个共同的框架中适合不同分析的可能性。

在13 TeV质子-质子碰撞中寻找单个向量样顶夸克在相反电荷 dilepton 最终状态中的产生

Search for single vector-like quark production in opposite-sign dilepton final states in proton-proton collisions at $\sqrt{s}$ = 13 TeV

本文在CMS实验中利用2016-2018年13 TeV碰撞数据，寻找向量样顶夸克T衰变成标准模型顶夸克和希格斯玻色子的信号，未观察到超额，设定了T生产截面与tH衰变分支比的上限。

用双轻子事件测量$\sqrt{s} =$ 13 TeV pp碰撞中的$\mathrm{t}\overline{\mathrm{t}}$产生截面、顶夸克质量和强耦合常数

Measurement of the $\mathrm{t}\overline{\mathrm{t}}$ production cross section, the top quark mass, and the strong coupling constant using dilepton events in pp collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

测量了质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中顶夸克-反夸克对产生截面$σ_{\mathrm{t\overline{t}}}$.这些数据对应于2016年CERN LHC CMS实验记录的35.9 fb $^{-1}$的综合光度。选择双轻子事件（e $^\pmμ^\mp$、$μ^+μ^-$、e $^+$ e $^-$），并从似然拟合测量截面。对于顶夸克质量参数，在$m^{\mathrm{MC}}_{\mathrm{t}} =$ 172.5 GeV的模拟中，拟合产生了测量的截面$σ_{\mathrm{t\overline{t}}} =$ 803 $\pm$ 2（stat）$\pm$ 25（syst）$\pm$ 20（lumi）pb，与标准模型计算的次-主导阶的预期一致。同时拟合的截面和顶夸克质量参数的POWHEG模拟。测量值$m^{\mathrm{MC}}_{\mathrm{t}} =$ 172.33 $\pm$ 0.14（stat）$^{+0.66}_{-0.72}$（syst）GeV与以前的测量结果吻合良好。由此产生的横截面，与理论预测，以确定顶夸克质量和提取的强耦合常数的值与不同的部分子分布函数。

用CMS探测器测量双轻子通道中$\sqrt{s} = 5.02$ TeV的顶夸克对产生截面

Measurement of the top quark pair production cross section at $\sqrt{s} = 5.02$ TeV in the dilepton channel with the CMS detector

在强子对撞机中，顶夸克主要是成对产生的（$t\bar{t}$），这种产生机制是20多年前在费米实验室的Tevatron中发现的。虽然\ttbar过程已经进入了“精确”物理学的领域，特别是随着欧洲核子研究中心大型强子对撞机（CERN LHC）的多TeV能量的出现，但在Tevatron和LHC之间的能量“间隙”中，仍然有专门的实验测量顶夸克的空间。因此，在这里提出的研究中，总的包容性截面的对生产的质心能量为5.02 TeV的测量利用低堆积质子-质子（PP）碰撞数据集，其记录的亮度CMS金额为26 pb $^{-1}$。这项工作，只考虑轻子W衰变，后者的特点是存在一个充满活力的相反符号轻子对加上丢失的能量。目前的测量可以用于更强的约束，在大的纵向部分子动量分数的质子内部的胶子分布知之甚少，而它铺平了道路，这基本粒子在核-核碰撞的第一次观察。

正负电子碰撞中顶夸克对双轻子衰变的重建

Reconstruction of top quark pair dilepton decays in electron-positron collisions

本文提出了一种新的算法，用于在将来的正负电子对撞机上对$W$玻色子双轻子衰变为电子或μ子的顶夸克对事件进行完全的运动学重建。未检测到的中微子和反中微子的事件中的动量分量的重建采用几个运动学条件，包括一个非线性系统的六个方程。该系统是解决数值使用两个独立的方法和选择的最佳候选人的真实解决方案，为每个事件是由一个似然判别。结果提出了几个重建的运动学性质的$W^\pm$玻色子，顶（和反顶）夸克使用发电机级信息产生的领导秩序。

在sqrt（s）= 8 TeV的pp碰撞中用质量可观测量M[b1]，M[ T2 ]和M[blnu]测量双轻子t t棒衰变通道中的顶夸克质量

Measurement of the top quark mass in the dileptonic t t-bar decay channel using the mass observables M[bl], M[T2], and M[blnu] in pp collisions at sqrt(s) = 8 TeV

利用质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞数据测量了双轻子t-t-棒衰变通道中的顶夸克质量（M[t]）。这些数据是由CMS实验在LHC上记录的，对应的积分亮度为19.7 +/- 0.5毫微微电子能。选择具有两个带相反电荷的轻子（l = e，μ）和两个被确定为源自b夸克的喷流的事件。该分析是基于三个运动学观测值，其分布是敏感的M[t]的值。一个不变的质量可观察到的，M[b1]，和一个'横向质量'可观察到的，M[T2]，采用同时拟合，以确定M[t]的值和整体射流能量比例因子（JSF）。互补方法用于构造不变质量可观测量M[blnu]，其与M[T2]组合以测量M[t]。观测量的形状，以及它们在M[t]和JSF中的演变，通过非参数高斯过程回归技术建模。用Fisher信息密度法研究了观测量对M[t]值的敏感性。顶夸克的质量被测量为172.22 +/- 0.18（stat）+0.89/-0.93（syst）GeV。

在$\sqrt{s} =$ 13 TeV质子-质子碰撞中寻找单轻子和反号双轻子末态中四个顶夸克的产生

Search for the production of four top quarks in the single-lepton and opposite-sign dilepton final states in proton-proton collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

用单轻子加喷注和反号双轻子加喷注的方法研究了四个顶夸克（pp $\to$ $\mathrm{t\bar{t}t\bar{t}}$）的标准模型产生.质子-质子碰撞记录与CMS检测器在大型强子对撞机在一个样本对应的积分亮度为35.8 fb $^{-1}$的质量中心能量为13 TeV。利用全局事件和喷流特性的多元分析用于区分$\mathrm{t\bar{t}t\bar{t}}$和$\mathrm{t\bar{t}}$的产生。未观察到与预测背景的显著偏离。标准模型中$\mathrm{t\bar{t}t\bar{t}}$生产的横截面上限设定为48 fb，置信水平为95%。当与来自其他最终状态的分析的CMS实验的先前测量组合时，观察到的信号显著性为1.4标准偏差，并且组合的横截面测量为13 $^{+11}_{-9}$ fb。用有效场论解释了这一结果。

Measurement of the top quark Yukawa coupling from $\mathrm{t\bar{t}}$ kinematic distributions in the dilepton final state in proton-proton collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV

A measurement of the Higgs boson Yukawa coupling to the top quark is presented using proton-proton collision data at $\sqrt{s} =$ 13 TeV, corresponding to an integrated luminosity of 137 fb$^{-1}$, recorded with the CMS detector. The coupling strength with respect to the standard model value, $Y_\mathrm{t}$, is determined from kinematic distributions in $\mathrm{t\bar{t}}$ final states containing ee, $μμ$, or e$μ$ pairs. Variations of the Yukawa coupling strength lead to modified distributions for $\mathrm{t\bar{t}}$ production. In particular, the distributions of the mass of the $\mathrm{t\ba…