Rescattering Contributions to rare B-Meson Decays
已经观察到几种$B$和$B_s$衰变，它们分别被引用作为交换（$E$）、企鹅湮灭（$PA$）和湮灭（$A$）过程的证据，例如$\bar b d \to \bar u u$、$\bar b s \to \bar u u$和$\bar b u \to W^* \to \bar c s$。这些振幅通常被认为是被抑制的，因为它们在弱相互作用中涉及旁观夸克，因此应该与$B$ -介子衰变常数$f_B$成比例。然而，正如几年前所指出的，它们也可以通过从振幅不涉及$f_B$的过程中重新散射而产生，例如颜色偏好的树振幅。在本文中，我们研究了一些过程，如$B^0 \to K^+ K^-$，$B_s \to π^+ π^-$，和$B^+ \to D_s^+ ϕ$，并确定有希望的状态，他们可以产生的再散射。我们发现$E$和$PA$型过程的特征分别为振幅的5%-10%和15%-20%，相对于它们可以重新散射的最大振幅。基于这一规律性，在某些情况下利用近似味SU（3）对称性，在另一些情况下利用时间反演不变性，我们预测了从$10^{-9}$阶到$10^{-4}$阶的大量尚未发现的$B$和$B_s$衰变的分支分数。
2012-12-01 hep-ex hep-ph
Charmed meson rescattering in the reaction pbar d to D Dbar N
我们研究的可能性提取信息的DN和DbarN的相互作用从pbar D D Dbar N反应。我们利用的概念，开放的魅力介子是第一次产生的反质子湮灭的一个核子在氘核，随后rescatter的其他（旁观者）核子。后一个过程，然后利用调查DN和DbarN的相互作用。我们研究了从D ^0 p和D^-p重散射项中分离出贡献的不同方法。
2008-03-26 hep-ph
From topological amplitude to rescattering dynamics
我们提出了一个理论框架来关联夸克层次上的拓扑图和强子层次上的再散射动力学。在这个框架中，强子三角图和拓扑散射图，这是拓扑图和三角图之间的中间结构，都以张量形式表示。介子-介子散射的夸克子结构证实了拓扑散射图的完备性。由拓扑散射图可导出各三角图的系数，所得的总再散射振幅与由手征拉格朗日量导出的结果一致。在三角形图中，若仅将短距离$T$图视为弱顶点，则在$SU(3)_F$对称性下，$C$、$E$和$P$图中的重散射贡献与$L(C):L(E):L(P)=-2:1:1$有确定的比例关系，而$T$和$A$图中的重散射贡献仅来自于$SU(3)_F$破缺效应.以$D\to Kπ$和$D\to ππ$模式为例，详细介绍了我们的框架。我们发现这些衰变中的同位旋关系在三角图上仍然成立。此外，在$SU(3)_F$对称性下的$D$介子衰变的结论也可以推广到$SU(4)_F$对称性下的$B$介子衰变.
2022-03-24 hep-ph
Probing the soft rescattering parameters in $B$ decays involving a scalar meson with QCD factorization
本文在QCD因子化框架内，研究了以$f_0(500)$为中间共振态的$B$衰变，通过拟合实验事例产额提取了软重散射参数，并验证了其取值在分支比与多种$CP$不对称性上的合理性，理论结果与实验一致。
2024-12-19 hep-ex hep-ph
Zweig-rule-satisfying inelastic rescattering in B decays to pseudoscalar mesons
我们讨论了B衰变中满足Zweig规则的SU（3）对称非弹性FSI引起的修正对$ππ$、$πK$、$K\bar{K}$、$πη(η')$和$K η(η')$的所有贡献。它示出了如何所有这些FSI校正导致一个简单的重新定义的振幅，允许使用一个简单的基于ESTA的描述，其中，然而，弱相位可以进入一个修改的方式。包括FSI修正承认目前的数据允许企鹅和树的短距离振幅之间的任意相对相位。FSI引起的错误的方法，其中的值的弱相位$γ$是由结合未来的结果从$B^+,B^0_d,B^0_s$衰减到$Kπ$确定，估计为$5^o$的顺序为$γ\approx 50^o-60^o$。
2002-06-14 hep-ph
Inelastic Rescattering in $B \to ππ, K \bar{K}$
本文讨论了B衰变到赝标介子对$PP$（$PP = ππ$或$K\bar{K}$）中的非弹性再散射效应。假设$B$介子通过短距离树图过程衰变为两个由低质量共振态$M_1 M_2$组成的喷流态，再散射为$PP$ .假设共振对$M_1 M_2$到最终$PP$状态的重新散射通过Regge味道交换进行。由于这种过程构成了总的非弹性$PP$散射的一部分，随着能量的增加而减少，因此对于$m_B \to \infty$，非弹性再散射的贡献应该消失。然而，在$m_B = 5.2 ~GeV$，明确的估计表明，再散射校正可能是实质性的，导致长距离校正$B^0 \to K\bar{K}$，可与短距离企鹅的贡献。
2001-02-15 hep-ph
Charm rescattering in $B^0\to K^0\bar{\ell}\ell$: an improved analysis
本文通过引入偶极相互作用和更精细的电磁形状因子，系统研究了中间 $D^{(*)}D^{(*)}_s$ 态对 $B^0\to K^0\bar{\ell}\ell$ 衰变中粲重散射的贡献。
2025-11-06 hep-ph
Information on the structure of the rho meson from the pion form-factor
电磁π形状因子的计算在一个Bethe-Salpeter的方法，占π再散射。在散射核中，我们考虑了由最低阶手征微扰理论导出的π介子-π介子接触相互作用以及s-通道中的任意矢量介子。相应地，虚光子耦合到一个二π介子态，也可能耦合到矢量介子。结果表明，在合理的输入参数范围内，实验观测到的π介子形状因子不能单独用迭代的π介子-π介子接触相互作用来描述，即在没有基本矢量介子的情况下。包括一个基本矢量介子允许一个很好的描述。这完成了最近的一项研究（"关于τ衰变中a_1结构的信息“），其中表明a_1介子可以很好地理解为ρ介子和π介子的再散射过程。在这里，它表明，在相同的形式主义的ρ介子不能被理解为一个π介子-π介子再散射过程。这表明手性伴侣a_1和rho不仅质量不同，而且性质也不同。
2009-07-01 hep-ph
Inclusive production of $f_2(1270)$ tensor mesons at the LHC via gluon-gluon fusion in the $k_t$-factorization approach
计算了$f_2(1270)$介子的包容产生截面。我们既包括胶子-胶子融合的机制，也包括$ππ$的末态再散射。胶子-胶子融合的贡献是在$k_t$ -因式分解的方法与现代未积分胶子分布函数（UGDFs）计算。从$γγ\to f_2(1270) \to ππ$反应中提取$g^* g^* \to f_2$顶点的一些参数。结果强烈依赖于$g^* g^* \to f_2(1270)$形状因子的参数化。我们的模型的结果进行了比较ALICE的初步数据。胶子-胶子融合不能解释低$p_t$数据，但在较大的介子横动量下可能是主要机制。通过调整一些参数，π-π再散射可以解释低$p_t$区。
2020-12-04 hep-ex hep-ph
Final state interaction on $B^+ \to π^-π^+π^+$
LHCb在$B$介子三体无粲衰变中观测到的大的定域CP不对称性给实验工作者及其传统模型的拟合带来了新的挑战。随着统计数据的增加，以前在数据分析中被忽视的再散射和三体效应变得更加明显。现在时机已经成熟，可以使用更好的理论假设作为改进分析的一个要素。本文研究了$B$介子无粲三体衰变中的再散射效应。特别地，我们研究了$B^+ \to π^-π^+π^+$衰变的情况，并表明强子环的存在使P波相位在阈值附近移动到零以下，并在Dalitz图中修改了$ρ$介子峰的位置和宽度。
2015-12-31 hep-ex hep-ph
Transversity in Exclusive and Inclusive Processes
介子光生和半包含的深度非弹性散射都可以用来研究核子的横观性质。我们将探讨如何动态地实现这种潜力。作为单自旋不对称性的来源，在排他性和包容性介子生产的再散射的作用进行检查。利用一个动力学模型，我们计算了在HERMES运动学下，与非极化强子内部夸克的横变性相关的自旋无关的$\cos 2ϕ$不对称性。我们还探讨了再散射对核子横度分布的影响。
2002-11-11 hep-ex hep-ph
$a_1(1260), a_1(1420)$ and the production in heavy meson decays
在COMPASS合作的$π^-p\to π^+π^-π^- p$过程中，在$π^+ f_0(980)$终态中观察到的带有$I^G(J^{PC})= 1^-(1^{++})$的$a_1(1420)$似乎不太可能是普通的$\bar qq$介子态。可用的理论解释包括四夸克或由于$a_1(1260)$衰变的再散射效应。如果$a_1(1420)$是由再散射诱导的，则其产生速率完全由$a_1(1260)$的产生速率决定。在这项工作中，我们建议探索重介子弱衰变到$a_1(1420)$和$a_1(1260)$的分支分数的比率，并测试这些比率的普适性将是一个简单的方法来验证/无效的再散射解释。衰减模式包括魅力扇区中的$D^0\to a_1^-\ell^+ν$和$D^0\to π^\pm a_1^\mp$，以及底部扇区中的$\overline B^0\to a_1^+ \ell^- \barν$、$B\to D a_1, π^\pm a_1^\mp$、$B_c\to J/ψa_1$和$Λ_b\to Λ_c a_1$。我们计算的各种衰变模式的$a_1(1260)$的分支比。数值计算结果表明，在BES-III、LHCb、Babar、Belle和CLEO-c等实验上，以及在即将建成的Super-KEKB工厂和正在设计中的环形正负电子对撞机上，研究这些衰变具有广阔的前景。未来的实验分析将导致对$a_1(142…
2015-11-22 hep-ex hep-ph
Rescattering effects in nucleon-to-meson form factors and application to tau-lepton-induced proton decay
本文研究了核子-介子形状因子的动量依赖性，通过πN或KN散射相移计算再散射效应，推导出涉及τ轻子的重子数破坏算符Wilson系数的新限制。
2023-09-15 hep-ex hep-lat hep-ph
Rescattering mechanism of weak decays of double-charm baryons
最近在LHCb上通过$Ξ_{cc}^{++}\to Λ_c^+ K^-π^+π^+$和$Ξ_c^+π^+$的衰变过程观测到了双粲重子$Ξ_{cc}^{++}$。这些发现通道成功地预测的框架下，短距离的贡献计算的因式分解假设和长距离的贡献估计使用的终态相互作用效应的再散射机制。本文通过对包含双粲重子$\mathcal{B}_{cc}=(Ξ_{cc}^{++} , Ξ_{cc}^+,Ω_{cc}^+)$、单粲重子$\mathcal{B}_{c}=(\mathcal{B}_{\bar{3}}, \mathcal{B}_{6})$和轻赝标介子$P=(π,K,η_{1,8})$的两体重子衰变$\mathcal{B}_{cc}\to\mathcal{B}_{c}P$的系统研究，详细阐述了上述框架。
2021-03-15 hep-ex hep-ph
Coupled-channel analysis of $D^+\to K^- π^+π^+$ decay
我们对D+-> K-pi+pi+ Dalitz图的伪数据进行耦合通道分析。伪数据是由E791合作组织的等压线模型产生的，并且是合理的现实。我们证明了在耦合道框架下分析高质量的数据是可行的，该框架将D ~+-> K-pi+pi ~+的末态相互作用描述为三个赝标介子通过两个赝标介子相互作用的多重重散射，符合二体和三体么正性。两赝标介子相互作用被设计成再现经验π π和π棒K散射振幅。此外，我们还包括超越两体相互作用的简单迭代的机制，即，一个三介子力，来自隐藏的局部对称模型。我们的耦合通道模型所描述的D ~+-> K-pi+pi ~+中的强子动力学图象与以往的等压线分析结果有很大的不同。例如，我们发现当再散射机制被打开时，D+-> K-pi+pi+的衰减宽度几乎可以达到三倍，其中与rho（770）bar K 0通道相关的再散射机制，仅通过通道耦合对D+-> K-pi+pi+有贡献，提供了很大的贡献，并显着提高了拟合的质量。从我们的分析中得到的K-pi+ s波振幅与从E791模型独立分波分析中提取的振幅相当一致;强子再散射和与rho（770）bar K 0通道的耦合在这里起着主要作用。我们还发现，打扮的D+衰变顶点的相位，诱导的强再散射，强烈依赖于最后的赝标介子的动量。虽然传统的等压线型分析假设相位是恒定的，但这种常见的假设并不被我们更微观的观点所支持。
2016-01-09 hep-ex hep-ph nucl-th
The study of hadronic rescattering on $K^{*0}$ resonance yield in baryon-rich QCD matter
本文利用UrQMD模型研究重离子碰撞中强子再散射对K*0共振产额的影响，发现仅考虑介子相互作用的现有计算无法解释RHIC BES数据，并揭示了K*0/K比值随碰撞能量和多重数变化的抑制机制。
2024-10-20 hep-ph nucl-ex nucl-th
The $χ_{cJ}$ decay to $ϕK^* \bar K, ϕh_1(1380)$ testing the nature of axial vector meson resonances
我们对$χ_{cJ} \to ϕK^* \bar K \to ϕKπ\bar K$反应进行了理论研究，同时考虑了$K^* \bar K$终态相互作用，在手征么正方法中，$K^* \bar K$终态相互作用与其耦合通道一起负责低位轴向矢量介子的形成，在这种情况下，给出了选择的量子数的$h_1(1380)$。基于这个图像，我们可以很容易地解释为什么在$χ_{c0}$衰变中没有产生$h_1(1380)$共振，以及在$χ_{c1}$和$χ_{c2}$衰变的情况下，为什么$K^+ π^0 K^-$质量分布的下降出现在1550-1600 MeV区域，在我们的图像中，这来自树级机制和产生$h_1(1380)$态的再散射之间的相消干涉。在标称$h_1(1380)$信号被非相干地添加到背景的图片中不再现这样的下降，这为其中谐振从矢量-伪标量分量的再散射出现的图片提供支持。
2019-08-07 hep-ex hep-ph
On the near-threshold enhancement in $J/ψ\to γX$ with $X\toωϕ$
我们调查的可能性，产生的增强在$J/ψ\to γX$与$X\to ωϕ$在BES的中间介子再散射通过$f_0(1710)\to PP\to ωϕ$，$f_0(1710)\to VV\to ωϕ$，和$f_0(1710)\to SS\to ωϕ$。我们发现中间介子再散射在$ωϕ$阈值附近能产生一定的增强。这种增强的属性的影响进行了讨论。
2006-12-06 hep-ex hep-ph nucl-th
Rescattering effects of baryon and antibaryon in heavy quarkonium decays
通过研究重子和反重子的角分布，研究了重夸克偶素衰变中重子和反重子的再散射效应。通过将中程相互作用模拟为$\qqbar$夸克之间的$σ$或π介子交换，唯象地评估了再散射振幅。结果表明，再散射效应在决定重夸克偶素衰变的角分布中起着重要作用。特别是当$J/psi$和$ψ'$衰变为$Λ\bar Λ$、$Σ^0\bar Σ^0$和$Ξ^-\bar Ξ^+$时，角分布参数在螺旋度守恒的极限下可能变为负值.这些结果为我们理解$J/psi \toΣ^0\barΣ^0$角分布参数的负号，即{ \it}提供了一种可能的解释，它可能来自于重子SU（3）的$_F$对称性破缺
2006-04-21 hep-ph
Probing Vector Mesons in Deuteron Break-up Reactions
我们研究了氘在高动量转移时光生矢量介子，并伴随着氘分裂成质子和中子。所涉及的大的$-t$允许其中一个核子被识别为被撞击的，而另一个核子作为$γN\rightarrow VN$子过程的旁观者。对平面波冲量近似的修正涉及撞击核子或矢量介子与慢旁观者核子之间的终态相互作用（FSI），其中任何一个都是高能的。在这个区域，程函近似是有效的，因此被用来计算反应的截面。由于FSI的高能性质，再散射的极大值几乎位于快强子的横向。这导致旁观者核子的角分布中出现两个峰，每个峰对应于$V$ - $N$或$p$ - $n$再散射。$V$ - $N$峰提供了探测$V$ - $N$相互作用的新方法。检查了近阈值$ϕ$和$J/Ψ$光产生反应，这表明$V$ - $N$峰可用于提取$ϕ$ - $N$和$J/Ψ$ - $N$相互作用的大部分未知幅度。当将$J/Ψ$光产生的计算扩展到亚阈值和高能量域时，观察到两个额外的现象。在第一种情况下，我们观察到FSI效应的总体抑制，由于一个有限的相空间亚阈值生产的再散射幅度。在第二部分中，我们观察到氘核中不同核子产生的矢量介子的$V$ - $N$再散射振幅的抵消。
2013-07-06 hep-ph nucl-ex nucl-th
Charmless Final State Interaction in B-> pi pi decays
我们估计了在B -> pi pi衰变中由于ρ、σ、f_0介子交换引起的pi pi再散射的末态相互作用的影响。然后我们考虑了π、ω、a_1介子交换引起的ρ ρ再散射，最后考虑了a_1 π介子交换引起的ρ ρ再散射。这些过程的振幅的吸收部分的确定。在π ^+ π ^-衰变模式中，由于模型的不确定性，计算出的贡献为|M_A| =< 1.7 x 10^-8 GeV。这产生了一个小的相对较强的相位的树和颜色抑制B -> π π振幅与最近的现象学分析的结果一致的基础上的BaBar和Belle结果的B -> π π分支比和CP不对称。
2005-09-09 hep-ph
Nuclear coherent $π^0$ photoproduction with charge-exchange and spin-flip rescattering
本文提出了更新的核$π^0$光生模型，基于动量空间扭曲波冲量近似并引入介子二阶再散射与复有效$Δ$自能，无需参数拟合即成功描述了${}^{12}$C和${}^{40}$Ca实验数据。
2024-07-31 hep-ph nucl-th
Revisiting rescattering contributions to $\overline{B}_{(s)}\to D^{(*)}_{(s)} M$ decays
基于实验数据和标准模型对色允许衰变$\overline{B}^0 \to D^{(*)+}K^-$和$\overline{B}^0_s \to D^{(*)+}_s π^-$的分支比的预测之间的差异，我们研究了末态重散射对$\overline{B}_{(s)}\to D^{(*)}_{(s)} P$和$\overline{B}_{(s)}\to D_{(s)} V$的影响，其中$P$（$V$）是轻赝标（矢量）介子.在$SU(3)$和$U(3)$味对称性的框架下考虑准弹性再散射，发现这种效应不能同时解释色允许衰变和色抑制衰变的分支比.我们还执行全局拟合的$\overline{B}_{(s)}\to D^{(*)}_{(s)} P$和$\overline{B}_{(s)}\to D_{(s)} V$数据，允许新的物理贡献的威尔逊系数$a_1$与颜色允许树振幅。它示出，适合喜欢向下移位的$\mathcal{O}(10\%)$在$a_1$，即使在存在的准弹性再散射的贡献。
2022-02-03 hep-ph
Production of $X(3872)$ Accompanied by a Pion in $B$ Meson Decay
如果$X(3872)$是弱结合的粲介子分子，它可以通过在短距离产生$D^{*0} \bar{D}^0$或$D^{0} \bar{D}^{*0}$，然后由粲介子对形成结合态来产生。它也可以通过在短距离内产生$D^{*} \bar{D}^*$，然后将粲介子重新散射成$X π$来产生。我们利用先前对$B$介子衰变为$K D^{(*)} \bar D^{(*)}$的同位旋分析结果来估计产生$D^* \bar D^*$的短程振幅。我们使用一种称为XEFT的粲介子和π介子的有效场论来计算$D^{*} \bar{D}^*$在小相对动量下重新散射到$X π$的振幅。预测$Xπ$不变质量分布在$D^{*} \bar{D}^*$阈值附近有一个窄峰。我们估计了衰变$B^0 \to K^+ X π^-$和$B^+ \to K^0 X π^+$从三角形奇异性到峰的分支分数。
2019-10-24 hep-ph
Final state rescattering as a contribution to $B \to ργ$
我们对辐射跃迁$B \to ργ$的长距离分量给出了一个新的估计。我们的机制涉及非轻子$B$衰变的壳层强子产物的软散射，如链$B \to ρρ\to ργ$。我们采用现象学拟合散射数据来估计效果。这里考虑的特定中间态大致在$5 \to 8%$水平上改变了$B \to ργ$的衰变速率，尽管潜在的效应可能更大。与文献中讨论的长距离物理学的其它机制相反，这产生了对$B^0 \to ρ^0 γ$通道的不可忽略的修改，因此将在$V_{td}$的提取中提供不确定性。这种机制也影响$B^- \to ρ^-γ$和$B^0 \to ρ^0 γ$速率之间的同位旋关系，并可能在实验可观察到的水平上产生CP不对称性。
1996-09-30 hep-ex hep-ph
How to understand the underlying structures of $X(4140)$, $X(4274)$, $X(4500)$ and $X(4700)$
我们调查可能的再散射效应，这可能有助于过程$B^+\to J/ψϕK^+$。结果表明，$D_{s}^{*+}D_{s}^-$通过开粲介子环的再散射和$ψ^\prime ϕ$通过$ψ^\prime K_1$环的再散射分别模拟了$X(4140)$和$X(4700)$的结构.然而，如果$X(4274)$（$X(4500)$）的量子数是$1^{++}$（$0^{++}$），则很难将$X(4274)$和$X(4500)$的观测归因于$P$波阈值再散射效应，这意味着$X(4274)$和$X(4500)$可能是真正的共振。我们还认为，$X(4274)$可能是传统的轨道激发态$χ_{c1}(3P)$。
2016-07-05 hep-ph
Charged charmonium-like Z+(4430) from rescattering in conventional B decays
在以前的论文中，我们提出了一种解释，即Belle在${\bar{\!B}} \to {ψ^\prime} π^+ K$衰变中观察到的$ψ^\primeπ^+$质谱中的$Z(4430)^+$峰是${\bar{\!B}} \to {D_{s}^{\,\prime -}} {D}$衰变中$\bar{\!D}{}^{\,*0}D^{\,+} \to ψ^\primeπ^+$再散射的效应，其中$D_{s}^{\,\prime -}$是赝标基态$D_{s}^{\,-}$ -介子的一种尚未观察到的径向激发。在本文中，我们证明，这一假设提供了一个解释的双$Z^+$样峰结构，这是研究LHCb具有更高的统计。虽然根据我们的假设，峰化结构的起源是纯运动学的，反映了在隐藏的中间态中存在常规共振，但$Z(4430)^+$峰的振幅携带Breit-Wigner样的复杂相位，其产生于中间$D_{s}^{\,\prime -}$共振。因此，我们的假设是完全符合最近的LHCb测量的共振样振幅行为的$Z(4430)^+$。我们对LHCb数据进行了玩具拟合，这说明我们的方法也与LHCb $M({{ψ^\prime}π^+})$光谱中观察到的所有结构一致。我们建议我们的假设，可以进行实验的关键测试。
2015-06-26 hep-ph
Study of the $ηπ$ and $η'π$ spectra and interpetation of possible exotic $J^{PC}=1^{-+}$ mesons
我们讨论了在18 GeV/ $c$的$π^-p$相互作用中产生的$ηπ$和$η'π$系统的耦合通道分析。我们发现，已知的$Q\bar Q$共振，连同剩余的软介子-介子再散射，饱和的频谱，包括异国情调的$J^{PC}=1^{-+}$通道。然而，不能排除在1.6 GeV/ $c^2$附近的质量处存在狭窄的奇异共振的可能性。
2003-04-09 hep-ph
Heavy meson decay in three-mesons and FSI
考虑到$1/2$和$3/2$的同位旋态中的$S$ -波$Kπ$相互作用，在光阵面框架内计算了末态相互作用（FSI）对带电$D$衰变为$Kππ$的贡献。的收敛性的rescattering系列检查计算项到第三微扰阶。利用已有的相移分析研究了$K^*_0(1430)$以上共振的作用以及$Kπ$ $3/2$同位旋通道对荷电三体$D$衰变的贡献。
2014-02-27 hep-ph
A possible mechanism for producing the threshold enhancement in $J/ψ\toγp\bar{p}$
在$J/ψ$辐射衰变通道$J/ψ\to γV\bar{V}$中，分波分析的结果表明，$V\bar{V}$系统主要是赝标分量，并且大多数通道在$10^{-3}$量级上具有较大的分支比。同时，矢量介子，如$ρ$，$ω$和$K^*$，与核子和/或超子有很强的耦合。这表明了一种动力学机制，描述了更高的$η$介子，如$η(1405/1475)$和$η(1760)$的$ηp\bar{p}$形状因子。因此很自然地可以预期，这些矢量介子对重新散射到$0^-$分波的$p\bar{p}$中，可能是导致分支比为$10^{-4}$数量级的$J/ψ\toγp\bar{p}$的重要来源。我们的计算证明了这一点。特别是，我们发现，不同的再散射振幅之间的干扰可以产生显着的阈值增强不变的质谱$p\bar{p}$。在不引入戏剧性的成分，我们的模型提供了一个自然的解释，在$J/ψ\to γp\bar{p}$中观察到的独特的阈值增强的BES-II。对$V\bar{V}\to p\bar{p}$转换的其他实验约束进行了检查。本文还讨论了$J/ψ\to ωp\bar{p}$中的这一机制。
2009-08-17 hep-ex hep-ph
Charged charmonium-like states as rescattering effects in B -> D_sJ D^(*) decays
我们用纯唯象方法证明了B -> psi（2S）（chi_c1）pi+ K衰变的psi（2S）pi+和chi_c1 pi+质谱中观察到的峰结构可能是B -> D_sJ（-> \bar{D}（*）K）D（*）中（D \bar{D}^( *））+ ->（ccbar）_res pi+再散射的结果.特别地，假设D_s（2S）的质量（D_s的第一径向激发）为2610 MeV/c2，则链B -> D_s（2S）D+-> K- \bar{D} *0 D+ -> K- psi（2S）pi+中的峰的位置与测量的Z（4430）质量很好地一致。Z（4430）峰的峰宽与D_s（2S）峰宽无关。虽然B -> D_s（2S）D+衰变至今还没有观测到，甚至D_s（2S）-介子也没有发现，但这种衰变预计是很大的，D_s（2S）的质量预计在（2600-2650）MeV/c ~ 2之间。chi_c1 pi+光谱中的宽隆起可归因于观察到的B -> D_s*（2S）D+ -> K- \bar{D} 0 D+衰变，具有大的分支分数，随后是重新散射\bar{D} 0 D^+ -> chi_c1 pi+。
2011-05-15 hep-ph
Mixing of partial waves near $B^* \bar B^*$ threshold in $e^+e^-$ annihilation
我们考虑了阈值附近$e^+e^-$湮灭过程中$B^* \bar B^*$介子对的产生。由于介子之间的π交换引起的再散射导致三个分波振幅之间的混合：两个$P$波，介子对的总自旋S=0和S=2，以及一个F波振幅。由于具有低动量传递的π交换而引起的混合可计算到c.m.。能量$E \approx 15 ÷20$ \，MeV高于阈值。我们发现，$P-F$混合是在这个能量范围内数值相当小，而两个P波振幅的混合是迅速变化的能量，并可以达到一阶在这样低的能量。
2013-03-12 hep-ex hep-ph
Final-state interactions in the CP asymmetries of charm-meson two-body decays
本文通过双道耦合色散关系计算粲介子两体衰变中的末态再散射效应，结合1/N_C计数和分支比测量值预测CP不对称性，发现标准模型预测远低于LHCb实验值。
2023-05-19 hep-ph
Inelastic Rescattering in B Decays to $ππ$, $πK$, and $K\bar{K}$, and Extraction of $γ$
讨论了B衰变中SU（3）非弹性对称再散射对最终一对赝标介子$PP = ππ$，$K\bar{K}$，$πK$的全部贡献. FSI引起的修改的振幅从夸克线的方法来描述的几个参数，照顾所有可能的SU（3）对称形式有关的末态相互作用。虽然一般来说，似乎不可能从所有$ππ$、$K \bar{K}$和$πK$数据的组合集中唯一地确定FSI效应，但得出一些结论是可行的。特别是，它示出，在领先的顺序的奇异性变化B衰变的振幅依赖于只有一个额外的复杂的FSI相关的参数，除了那些存在于企鹅和树振幅的定义。它还表明，联合考虑U自旋相关的$ΔS =0$和$|ΔS|=1$衰减振幅修改时，不可忽略的SU（3）对称FSI存在。特别是，如果$B^+ \to K^+\bar{K}^0$中的再散射是实质性的，则从$B^+ \to π^+ K^0$、$B^0_d \to π^-K^+$、$B^0_s \to π^+ K^-$及其CP对应物确定CP破坏弱角$γ$可能易受重要的FSI诱导的校正的影响。
2001-11-06 hep-ph
Rescattering effects in near-threshold $J/ψ$ photoproduction
Kyungpook National University（庆北国立大学）；Soongsil University（崇实大学）
本文研究了核子近阈值J/ψ光产生中的强子反冲效应，通过有效拉格朗日框架纳入开放charm介子-重子中间态，发现开放charm反冲显著改进了数据描述，特别是在大动量转移区域，并在GlueX数据中自然产生类似尖峰结构。
2026-04-16 hep-ph
Mixing of $η- η'$ in charge-exchange reactions and decays of mesons with heavy quarks
在末态中夸克-反夸克对的弹性再散射和湮灭的参与使我们能够解释电荷交换反应中$η'$和$η$介子的截面比与转移动量的关系。我们估计了具有$\bar u u+\bar d d$和$\bar s s$隐奇异性等谐和态的介子的混合角。评价包括对$B^0$、$B^0_s$和$J/ψ$介子衰变中$η'$和$η$介子产额比的一致描述。
2015-11-09 hep-ph
Resonance Production in Heavy Ion Collisions - what can we learn from RHIC?
在这些程序中，我们集中在强子共振的再馈送和再散射概率。利用输运模型方法（UrQMD）讨论了重子-介子或介子-介子碰撞中各种共振态的形成几率随时间的变化。我们给出了一个估计的重新喂养的概率，使用一个简化的热的方法，并讨论了相关的共振/非共振比测量的STAR。
2006-08-10 hep-ph
Hadronic rescattering to solve helicity puzzle in $B^+\to p\bar p π^+(K^+)$ decays
本文通过引入强子末态相互作用和三体框架，解释了 $B^+\to p\bar p π^+(K^+)$ 衰变中螺旋度角分布相反且随 $\cos θ_p$ 线性变化的疑难。
2024-09-30 hep-ex hep-ph
The evasion of helicity selection rule in $χ_{c1}\to VV$ and $χ_{c2}\to VP$ via intermediate charmed meson loops
在pQCD框架下，$χ_{c1}\to VV$和$χ_{c2}\to VP$的强子衰变被螺旋度选择规则抑制.利用有效的拉格朗日方法，我们证明了中间粲介子环可以提供一种逃避螺旋度选择定则的机制，并在其中一些通道中产生相当大的衰变分支比.在不久的将来，理论预测可以通过即将到来的BES-III数据进行检验。
2010-01-21 hep-ex hep-ph
$Z_b/Z_b^\prime \to Υπ$ and $h_b π$ decays in intermediate meson loops model
利用最近对$Z_b(10610)$和$Z_b(10650)\to B\bar{B}^*+c.c.$和$B^*\bar{B}^*$的测量结果，我们研究了从$Z_b(10610)$和$Z_b(10650)$到底鎓态的跃迁，并通过中间$B \ {B}^*$介子环发射π介子.实验数据可以在这种方法中再现，具有普遍接受的形状因子截止参数$α$的值范围。$Υ(3S)π$的衰变通道似乎经历了明显的阈值效应，这可以通过环积分的性质来理解。通过研究$α$依赖的部分衰变宽度和不同衰变通道之间的比率，我们表明，中间$B \ {B}^*$介子环是至关重要的驱动跃迁的$Z_b/Z_b'\to Υ(nS)π$与$n = 1, 2, 3$，和$h_b(mP)π$与$m = 1$和2。
2012-12-16 hep-ex hep-ph
$ϕ$ photoprodution with coupled-channel effects
除了Pomeron和赝标介子交换图外，我们还研究了各种强子再散射贡献的phi光生。我们发现，强子箱图可以解释最近的实验数据在阈值附近。特别地，在光子能量E_γ \approx 2.3$ GeV处的类凸点结构可以用中间态的K λ（1520）再散射振幅很好地解释，这是其他强子贡献中的主要贡献。我们还发现在阈区附近的强子盒图与所观察到的自旋密度矩阵元是一致的。
2012-12-25 hep-ex hep-ph nucl-ex
Comprehensive study of light axial vector mesons with the presence of triangle singularity
利用$J^{PC}=1^{+\pm}$系统地研究了粲偶素衰变中光轴矢量介子的产生和衰变。在夸克模型中，两个轴向矢量九元数通过两个具有$^3P_1$和$^1P_1$组态的$K_1$态（即$K_1(1270)$和$K_1(1400)$）之间的混合通过Gell-Mann-Okubo质量关系相互连接。$f_1$和$f_1'$（即$f_1(1285)$和$f_1(1420)$）之间以及$h_1$和$h_1'$（即$h_1(1170)$和$h_1(1415)$）之间的混合角可以被可靠地约束。然后，我们引入中间$K^*\bar{K}+c.c.$介子环跃迁来描述这些轴向矢量介子的产生和衰变。这些轴向矢量介子与附近的$S$波$K^*\bar{K}+c.c.$有很强的耦合强度，它的存在对于理解许多与它们的产生和衰变有关的令人困惑的问题是至关重要的。这是因为在某些情况下，由K介子交换引起的$S$波$K^*\bar{K}+c.c.$再散射满足三角奇异性（TS）条件，而TS机制在这些光轴矢量介子的排他衰变中引入了特殊的干涉效应.
2021-03-31 hep-ex hep-ph
Centrality dependent long-range angular correlations of intermediate-pT D-mesons and charged particles in pPb collisions at the LHC energy
在LHC的高多重性事件的pPb碰撞在$\sqrt s_{NN}$ = 5.02 TeV的表现出不可预见的集体行为。对集体性的一个可能的解释可能是热化部分子物质的形成，就像在相对论性核-核碰撞中形成的部分子物质，并由流体动力学模型描述。本文研究了$\sqrt s_{NN}$ = 5.02 TeV的pPb碰撞中D介子和带电粒子的长程2 < $|Δη|$ < 4两粒子方位角关联.这项研究已经进行的事件，产生的EPOS 3流体动力学代码，再现的大部分功能的pPb数据在大型强子对撞机的能量。在模拟的高多重数pPb事例中，在中等pT范围内的D介子和带电粒子的长程两粒子角关联中出现了脊状结构。
2018-11-14 hep-ex hep-ph
Color transparency in $\bar p d \to π^- π^0 p$ reaction
我们考虑在反质子-氘核相互作用中，在束流动量约为10 GeV/c时，在运动学中具有大动量转移的基本硬过程$\bar p n \to π^- π^0$中的排他性2 π介子产生。在广义程函近似的框架下，考虑到反质子和π介子在旁观质子上的软再散射，进行了计算。我们专注于色透明的效果，通过引入的依赖性的再散射振幅的相对位置上的打击和观众核子沿着一个快速粒子的动量建模。由于冲量近似和再散射振幅之间的相互作用，核透明度比揭示了一个相当复杂的行为，作为旁观质子的横向动量和$π^-$介子和质子之间的相对方位角的函数。颜色透明度显着抑制再散射幅度，这导致核透明度比的实质性修改，使其更接近脉冲近似中获得的值。通过进行蒙特卡罗分析，我们确定可以在PANDA使用合理的统计数据研究这种效应。
2019-12-05 hep-ex hep-ph nucl-ex
Explicit estimate of charm rescattering in $B^0 \to K^0 \bar{\ell} \ell$
本文利用重强子手征微扰论和 $B^0 \to D^*D_s (D^*_sD)$ 数据，显式估计了 $B^0 \to K^0 \bar{\ell}\ell$ 中粲介子再散射的长程贡献，发现其相对短程振幅不超过百分之几，并讨论了该结果对提取 $C_9$ 的影响。
2025-06-03 hep-ph
Final-State Phases in Charmed Meson Two-Body Nonleptonic Decays
观察到的衰减速率表明，$D \to \bar K π$和$D \to \bar K^* π$中电荷态的振幅之间存在较大的相位差，但$D \to \bar K ρ$的电荷态的振幅相对真实。利用SU（3）味分析追踪这一特征，将其中一个振幅对后一个过程的贡献与其对其他两个集合的贡献进行比较，发现其中一个振幅对后一个过程的贡献发生了符号翻转。这个振幅可以被看作是一个效果的再散射，并被发现是幅度可比的其他贡献的粲粒子两体非轻子衰变。
1999-05-17 hep-ph
Rescattering and chiral dynamics in B\to ρπdecay
我们研究了B^0（\bar B^0）\to σπ^0 \to π^+π^- π^0衰变在B^0（\bar B^0）\to ρπ \to π^+π^-π^0衰变的Dalitz图分析中的作用，用于提取CKM参数α。σπ通道是重要的，因为它可以打破B \to ρ ^0 π ^0、B \to ρ^+π^-和B \to ρ^-π^+衰变中企鹅贡献之间的关系，这是由于同位旋对称性的假设。因此，它的存在模拟了同位旋破坏的效应。然而，σπ^0态具有确定的CP，我们证明了B \to ρπ分析可以毫无困难地推广到包括这个通道。σ或f_0（400-1200）"介子“是由强ππ再散射驱动的I=J=0的宽增强;合适的标量形状因子受到低能强子-强子相互作用的手征动力学的约束-它与早期B \to σπ和D \to σπ分析中采用的相对论Breit-Wigner形式相当不同。我们表明，使用这种标量形状因子可以提高对测量比值Br（\bar B^0 \to ρ^ \mp π^ \pm）/ Br（B^- \to ρ^0 π^-）的理论理解。
2002-02-17 hep-ph
A Refined Analysis on the $X(3872)$ Resonance
通过对$B\to K D\bar D^*$和$B\to K J/ψπ^+π^-$衰变过程的分析，研究了$X(3872)$介子的性质.通过一个有效的拉格朗日方法仔细研究了通过Breit-Wigner共振介导的再散射和从本地$D\bar{D}^* \to D\bar{D}^*$相互作用产生的再散射之间的竞争。三种不同的拟合进行：纯Breit-Wigner的情况下，纯$D\bar{D}^*$分子的情况下，只有本地重新散射顶点（产生的环链），和混合的情况下。结果表明，X（3872）主要是（$\bar cc$）Breit-Wigner共振，对$\bar DD^*$末态相互作用产生的自能贡献很小.对于我们的最佳拟合，发现极质量和宽度为：$M_X=3871.2\pm0.7$ MeV和$Γ_X=6.5\pm1.2$ MeV。
2014-11-12 hep-ph
Enhanced mixing of partial waves near threshold for heavy meson pairs and properties of $Z_b(10610)$ and $Z_b(10650)$ resonances
研究了重介子对在衰变$Υ(5S) \to [B^* \bar B+ {\rm c.c.}] π$和$Υ(5S) \to B^* \bar B^* π$中的$S-D$分波混合。有人认为，这种混合，加强了重介子质量，是可计算的占主导地位的重介子的生产是由$S$波“分子”共振$Z_b(10610)$和$Z_b(10650)$通过π交换的再散射。混合的效果随着c.m.每个信道中的能量$E$超过阈值，并且可以在所讨论的方法的适用性的上端$E \sim 15 $ MeV处的速率中达到$10 ÷20$ %。也有人认为，混合是可能达到最大的能量近似等于阈值之间的质量差距。
2013-02-04 hep-ph
The study of $K^{*0}$ meson production using a multi-phase transport model at RHIC BES energies
Indian Institute of Science Education and Research, Berhampur（印度科学教育研究所）；Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所）
本研究利用AMPT模型在RHIC BES能区的Au+Au碰撞中，分析了$K^{*0}$介子的产率、横向动量及集体流，发现有核子再散射显著抑制了$K^{*0}$产率，但$K^{*0}/K$比值对有核子相寿命不敏感，而定向流$v_1$受其强烈影响，揭示了晚期有核子介质的探测价值。
2026-05-08 hep-ph
Nature of the a_0(980) Meson in the Light of Photon-Photon Collisions
本文分析了γγ \to π^0η反应的高统计Belle数据，阐明了双光子产生机制和α 0（980）介子的性质.振幅γγ \to π^0η的解与手征理论对πη散射长度的预期一致，与a_0（980）到πη、K \bar K和πη'通道的强耦合一致，并且与再散射机制a_0（980）\to（K \bar K+ π^0η+π^0 η'）\to γγ在a_0（980）\to γγ衰变中的关键作用一致。这样的图像支持a_0（980）介子的q^2 \bar q^2性质，并且与它的伙伴σ_0（600）和f_0（980）介子的性质一致，特别是与那些表现为γγ \to ππ的性质一致。还揭示了矢量介子交换在γγ \to π^0η非共振背景形成中的重要作用。得到了反应π^0η \to π^0η的初步信息。
2010-06-15 hep-ex hep-ph nucl-th
Rescattering effects in the hadronic-light-by-light contribution to the anomalous magnetic moment of the muon
我们提出了第一个模型无关的计算$ππ$中间态的强子光的光（HLbL）的贡献的异常磁矩的μ子$(g-2)_μ$，超出了标量QED π介子环。为此，我们结合了最近开发的色散描述HLbL张量的分波展开，并证明已知的标量QED结果后，恢复分波recremation。使用色散拟合高统计数据的π矢量形状因子，我们提供了一个完整的π盒子，$a_μ^{π\text{-box}}=-15.9(2)\times 10^{-11}$的评价。然后，我们构造合适的输入的$γ^*γ^*\toππ$螺旋度分波的基础上的π极左手切，并表明，占主导地位的带电π贡献这种表示是一致的双回路手征预测和COMPASS测量的π极化率。这使我们能够可靠地估计$S$波再散射效应的完整的π介子盒，并导致我们的最终估计这两个贡献之和：$a_μ^{π\text{-box}} + a_{μ,J=0}^{ππ,π\text{-pole LHC}}=-24(1)\times 10^{-11}$。
2017-05-30 hep-ex hep-lat hep-ph
Isospin violation in $ϕ, J/ψ, ψ^\prime \to ωπ^0$ via hadronic loops
在这项工作中，我们研究了$ϕ\to ωπ^0$的同位旋破坏衰变，并量化了电磁（EM）跃迁和中间介子交换作为两个主要来源的衰变机制。在EM衰变中，目前的数据状态允许对矢量介子优势（VMD）模型中的EM衰变形状因子进行很好的约束，结果表明EM跃迁只能解释$ϕ\to ωπ^0$分支比的大约$1/4\sim 1/3$.中间介子交换，$K\bar{K}(K^*)$（通过$K^*$交换的中间$K\bar{K}$相互作用），$K\bar{K^*}(K)$（通过K介子交换的中间$K\bar{K^*}$再散射）和$K\bar{K^*}(K^*)$（通过$K^*$交换的中间$K\bar{K^*}$再散射），避开了朴素的Okubo-Zweig-Iizuka（OZI）规则，是对同位旋破坏的另一个重要贡献。他们进行了评估，有效的拉格朗日显式约束，从实验中可以应用。结合这三个贡献，我们得到的结果与实验数据吻合得很好。这种方法也被扩展到$J/ψ(ψ^\prime)\to ωπ^0$，我们发现从$K\bar{K}(K^*)$，$K\bar{K^*}(K)$和$K\bar{K^*}(K^*)$环的贡献是可以忽略不计的小，和同位旋破坏可能是占主导地位的EM跃迁。
2007-10-26 hep-ph
Dispersive Analysis of $D$- and $B$-Meson Form Factors with Chiral and Heavy-Quark Constraints
Helmholtz-Institut für Strahlen- und Kernphysik (Theorie) and Bethe Center for Theoretical Physics, Universität Bonn（波恩大学亥姆霍兹射线与核物理研究所（理论）和贝特理论物理中心）；Institutionen för fysik och astronomi, Uppsala universitet（乌普萨拉大学物理与天文学系）
本文利用色散理论和手征对称性约束，分析$D$和$B$介子形式因子，并提取$ρ(770)$共振到这些介子的耦合。
2026-07-21 hep-ex hep-ph nucl-th
