Fano Effect in a Few-Electron Quantum Dot
研究了侧面耦合到量子线上的少电子量子点的Fano效应。导线的电导在没有点的情况下表现出有序的阶梯状量子化，通过干扰（Fano效应）和充电效应进行修改。利用这些效应来验证点中电子的耗尽。点的“附加能谱”显示出壳结构，表明电子约束势是相当圆的。在第一电导平台上的Fano参数的符号随着线栅电压的变化而迅速反转，并通过引入有限宽度的点线耦合来解释。
2007-04-25 cond-mat.mes-hall
Valley filtering by a line-defect in graphene: quantum interference and inversion of the filter effect
谷值滤波器对于任何利用谷值自由度的设备都是至关重要的。通过使用原子模型，我们分析了导致石墨烯中的线缺陷产生的谷滤波的机制，并展示了如何通过外部手段来反转它。由于模式分解应用于紧束缚模型，我们可以解决在k空间中的不同的传输通道，同时保持一个简单而准确的描述的能带结构，无论是接近和远离狄拉克点。这允许理解导致电导降低的狄拉克点的p侧上的相消干涉效应（Fano共振或反共振）。我们表明，在附近的这个功能的谷过滤可以通过改变与栅极电压的职业逆转，该机制是解释在一个山谷依赖的Fano共振分裂。我们的研究结果为石墨烯基器件中谷传输的增强控制打开了大门。
2016-09-19 cond-mat.mes-hall
Ghost Fano resonance in a double quantum dot molecule attached to leads
我们研究了电子通过一个双量子点分子的输运，并考察了从串联结构到对称平行结构的转变。我们发现，通过反键态的隧穿的一个渐进的减少发生的结果，通过分子的不同途径之间的破坏性量子干涉。Fano共振变窄，当构型完全对称时完全消失，因此只有成键态参与传输。在这个极限下，反键态变得完全局域化。
2003-02-07 cond-mat.mes-hall
A Tunable Phonon-Exciton Fano System in Bilayer Graphene
不同可能路径之间的干涉是量子物理学的核心。这种系统的耦合离散和连续态之间的干涉可以深刻地改变其与光的相互作用，如Fano共振所示。在这里，我们提出了一个独特的多体Fano系统组成的一个离散的声子振动和连续的电子-空穴对跃迁的双层石墨烯。通过电子-声子相互作用，激发态被描述为混合声子-激子性质的元激发的新量子。混合态的红外吸收表现出特征Fano线形，其参数由多体相互作用重整化。值得注意的是，双层石墨烯中的Fano共振是通过电门控连续可调的。声子-激子耦合的进一步控制可以利用利用激发态红外活性的光场来实现。这种可调谐的声子激子系统也提供了一个有趣的可能性的“声子激光器”与受激声子放大所产生的带边电子的布居数反转。
2009-07-02 cond-mat.mes-hall
Enhancement of thermoelectric efficiency and violation of the Wiedemann-Franz law due to Fano effect
本文研究了双量子点分子与金属电极并联耦合时的热电性质，其中金属电极上有一个穿过圆环的磁通量。通过索末菲展开，我们得到的解析表达式的电导和热导，热功率和品质因数的任意值的磁通量。我们忽略了电子相关性。传输中的Fano反共振要求考虑通常在索末菲展开中丢弃的项。我们还探讨了洛伦兹比L=κ/σT的行为，其中κ和σ是热导和电导，T是绝对温度，我们讨论了Wiedemann-Franz定律在Fano反共振存在下失效的原因。
2011-12-26 cond-mat.mes-hall
Electronic transport through a parallel--coupled triple quantum dot molecule: Fano resonances and bound states in the continuum
研究了在有磁通量存在下，电子通过平行连接在导线上的三重量子点分子的输运。得到了零温下处于平衡态的分子的线性电导和态密度的解析表达式。作为量子干涉的结果，电导一般表现出Breit-Wigner和两个Fano共振，其位置和宽度由磁场控制。每两个磁通量子，存在成键态和反键态的角色反转。对于特定值的磁通量和点-引线耦合，一个或甚至两个法诺共振崩溃和连续（BIC的）中的束缚态形成。线加宽的分子状态的Aharonov-Bohm相位的函数检查周围的BIC的形成的条件，发现共振非常狭窄和强大的磁场的变化。
2006-04-11 cond-mat.mes-hall
Kondo resonances and Fano antiresonances in transport through quantum dots
分析了电子通过具有相互作用侧量子点的非相互作用紧束缚链的传输。当近藤效应在点处发展时，电导呈现宽的最小值，在么正极限处达到零。将该结果与在嵌入式QD中发现的相反行为进行比较。施加磁场破坏了近藤效应，电导显示出由充电能量U分开的成对下降。结果进行了讨论的法诺反共振和定性解释最近的实验结果。
2001-09-13 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Fano-like Anti-resonances in Nanomechanical and Optomechanical Systems
我们研究了一个谐振腔耦合到一个通用的检测器，并计算了两个子系统的噪声谱。我们描述了一个封闭的，线性的，一组朗之万方程的耦合系统，并推导出一个一般形式的谐振器和检测器的有限频率噪声。谐振器频谱是具有有效阻尼、频移和扩散项的众所周知的热形式。相比之下，检测器噪声显示出相当惊人的Fano类共振，即在重整化频率处存在共振，并且在裸共振器频率处存在反共振。作为这种效应的例子，我们计算了正常状态下的单电子晶体管耦合到谐振器的电容和腔参数耦合到谐振器的光谱。
2009-02-11 cond-mat.mes-hall quant-ph
Static force characterization with Fano anti-resonance in levitated optomechanics
我们证明了一个经典的类比，在悬浮光学力学的Fano反共振通过施加直流电场。具体地说，我们通过在附近的带电针尖上施加从0~kV到10~kV的DC电压来实验性地调整Fano参数。我们发现一致的结果在负和正针电压，与法诺线形状功能能够存在于更高和更低的频率比基本振荡器频率。我们可以使用Fano参数来表征我们的系统对始终存在的静态相互作用敏感。目前，我们可以区分静态库仑力的$2.7 \pm 0.5 \times 10^{-15}$ ~N与Fano参数，这是测量一秒的积分时间。此外，我们能够提取捕获的纳米粒子的电荷质量比。
2019-01-17 cond-mat.mes-hall physics.app-ph physics.optics
Fano Mechanism of the Giant Magnetoresistance Formation in a Spin Nanostructure
结果表明，当电子通过含有自旋二聚体的纳米结构进行量子输运时，电子和二聚体自旋之间的s-f交换相互作用引起的自旋翻转过程导致Fano共振效应.外加磁场消除了二聚体上三重态的简并，改变了Fano共振和反共振的实现条件，诱导了新的Fano共振和反共振。这导致透射率的能量依赖性出现尖峰和谷。这些效应强烈地改变了自旋二聚体结构在磁场中的电流-电压特性，形成巨磁电阻。
2011-09-02 cond-mat.mes-hall cond-mat.other
Fano Resonance in a Quantum Wire with a Side-coupled Quantum Dot
报道了一个在量子连接线（QW）中引入侧向耦合量子点（QD）的Fano效应的输运实验。Fano共振发生在QD和导线中的“T形”结之间，并且输运检测波函数的反共振或前向散射部分。虽然在这种几何结构中，它是更难以调整的形状的共振比以前报道的Aharonov-Bohm环型干涉仪，共振纯粹由相干部分的运输。利用这一优点，我们定性地解释了Fano效应的温度依赖性，包括热展宽和退相干。我们还证明了这种几何形状可以是一个有用的干涉仪来测量量子点上电子的相位演化。
2004-08-01 cond-mat.mes-hall
Resonance inversion in a superconducting cavity coupled to artificial atoms and a microwave background
我们演示了如何加热的环境可以反转的驱动腔的线形。我们考虑了超导共面腔与多个人造原子的耦合。所测量的腔传输的特征在于Fano型谐振的形状是连续可调的偏置电流通过附近的（磁通量）控制线。特别地，微波腔的相同色散偏移可以被观察为峰值或谷值。我们发现，这种Fano峰反转是可能的，由于微波传输之间的可调干扰通过背景，具有反应性和耗散性，并通过腔，受偏置电流诱导加热。背景传输由于控制线和传输线之间的串扰而发生。我们展示了如何这样的背景可以占Jaynes-Cummings型模型通过修改腔和传输线之间的边界条件。我们发现，一般情况下，而共振的位置决定系统的能级，共振的形状给系统的波动和耗散的信息。
2019-06-04 cond-mat.mes-hall cond-mat.supr-con quant-ph
Shot noise of spin current in ferromagnet-normal-metal systems
我们提出了一个三端自旋阀设置，以确定实验上的自旋相关的散粒噪声，它携带的自旋弛豫过程的信息。基于自旋相关的Boltzmann-Langevin方法，我们表明，自旋Fano因子，定义为自旋散粒噪声的平均电荷电流，强烈地依赖于正常线的自旋翻转散射率。而在平行配置的自旋Fano因子总是降低到其非极化值以下的增加自旋注入，反平行的情况下，它的变化非单调。我们还表明，在相反的电荷电流Fano因子，这只在反平行的情况下变化明显，自旋Fano因子允许一个更灵敏的自旋翻转散射率的测定。
2005-02-27 cond-mat.mes-hall cond-mat.stat-mech
Room-temperature Tunable Fano Resonance by Chemical Doping in Few-layer Graphene Synthesized by Chemical Vapor Deposition
利用红外傅里叶变换光谱在室温下观察到了少层（~3）石墨烯中的类Fano声子共振。这种Fano共振是石墨烯中的离散面内晶格振动模式和连续电子激发之间的强电子-声子相互作用的表现。通过氨水化学掺杂，我们得到了不同的Fano线形状，从空穴掺杂的石墨烯中的反共振到n型石墨烯中的声子主导。当费米能级位于狄拉克点附近时，Fano共振表现出最强的干涉特征。带电声子表现出大大增强的振子强度，并随着电子密度的增加经历连续的频率红移。研究表明，随着费米能级的变化，声子耦合到不同的电子跃迁。
2010-04-23 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci
Fano versus Kondo Resonances in a Multilevel "Semi-Open" Quantum Dot
大量子点上的线性电导通过一个单能级e_0与接触的大杂化，对局域在量子点中的弱耦合准束缚态非常敏感。由于Fano型干扰，它随栅极电压振荡。在低温和库仑阻塞下，近藤关联通过冻结e_0能级本身的占有率来阻尼在扩展范围的栅极电压值上的振荡。因此，法诺起源的反共振被洗掉。计算结果与大量子点在半开放状态下的实验数据吻合较好。
2004-09-24 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Creation of a squeezed photon distribution using artificial atoms with broken inversion symmetry
我们考虑一个两能级系统，它与谐振腔的电磁场既有横向耦合又有纵向耦合。使用极化子变换，该哈密顿量可以映射到Jaynes-Cummings哈密顿量，广义场算子作用于谐振器中的电磁场。与通常的阶梯算子$a$和$a^\dagger$相反，这些算子相对于谐振器中的光子数$n$表现出非单调的耦合强度。特别是在一定的光子数$n_0$下，量子比特与谐振腔之间的耦合存在根源。我们表明，这种效应可以利用产生光子数压缩光，其特征在于Fano因子$F \ll 1$，具有大量的光子（例如，$10^4$的顺序）。
2015-11-13 cond-mat.mes-hall quant-ph
Controlling Thermal Emission by Parity-symmetric Fano Resonance of Optical Absorbers in Metasurfaces
在本研究中，我们设计了一种基于Al/SiN/Al纳米夹层光吸收体的超颖表面。宇称对称暗磁共振模式，反对称亮磁共振模式，和表面晶格模式同时建立在这样的元表面。通过改变结构参数，暗模式的波长可以被调谐为与晶格模式重叠。Fano共振是由暗模和晶格模之间的耦合引入的。角分辨热辐射实验表明，Fano共振引起的热辐射具有窄的光谱波长和定向辐射角。本文提出的风扇型热发射器有可能作为未来的相干红外线光源。
2019-10-11 cond-mat.mes-hall physics.app-ph physics.optics
