Enhanced weak ferromagnetism and conductivity in hole-doped pyrochlore iridate Y2Ir2O7
烧绿石铱酸盐在凝聚态物理中具有实现新拓扑态的潜力，近年来引起了人们越来越多的兴趣。为了获得这样的量子态，理解这些化合物的磁性是非常必要的，因为它们的电子结构与它们的磁性基态是强耦合的。在这项工作中，我们报告了一个系统的研究烧绿石Y2 Ir 2 O 7及其空穴掺杂化合物的磁性进行磁，电子自旋共振，电输运，和X射线光电子能谱学（XPS）测量。我们证明了在未掺杂的化合物中，在大的反铁磁背景之上存在弱铁磁性。空穴掺杂钙被发现，以提高铁磁性和导电性。XPS分析表明，在未掺杂的化合物中，Ir 4+和Ir 5+共存，并且随着Ca的掺杂，Ir 5+的含量增加，这说明了Ir 5+形成的弱铁磁性的可能来源.我们还观察到场冷后M-H曲线的垂直移动，这可能是由于铁磁相和反铁磁背景之间的强耦合.
2015-01-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Pressure-induced ferromagnetism with strong Ising-type anisotropy in YbCu$_2$Si$_2$
我们报告直流磁性测量YbCu $_2$ Si $_2$在10 GPa以上的压力使用微型陶瓷砧室。YbCu $_2$ Si $_2$在8 GPa压力下发生了从非磁性相到磁性相的压力诱导相变。我们发现一个自发的直流磁化在压力诱导阶段高于9.4 GPa。测定了2.0K时铁磁转变温度Tc和自发磁矩m_0的压力依赖关系。宏观测量的m_0值不到穆斯堡尔实验的一半。这种差异可以归因于铁磁相和顺磁相之间的空间相分离。这种分离表明，压力引起的相边界之间的顺磁和铁磁状态是一阶的。此外，我们还研究了压致铁磁态的磁各向异性。压力对磁化强度的影响沿磁易$c$ -轴的磁场比沿硬$a$ -轴的磁场大得多。压力诱导相具有很强的Ising型单轴各向异性，与针对YbCu $_2$ Si $_2$提出的两种晶体电场（CEF）模型一致。
2014-03-04 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and glassy state in kappa-(BEDT-TTF)2Hg(SCN)2Br
自从首次在电荷转移盐Kappa-（BEDT-TTF）2-Cu[N（CN）2]Cl [U. Welp等人，物理修订信函69，840（1992）]，没有进一步的证据表明，铁磁性在这类有机材料已被报道。在这里，我们提出了静态和动态自旋磁化率测量kappa-（BEDT-TTF）2 Hg（SCN）2Br揭示弱铁磁性低于约TWF = 20 K。我们认为，在分子二聚体的挫折自旋抑制长程序，形成一个自旋玻璃基态的绝缘相。
2018-12-07 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism of quasi-one-dimensional S=1/2 antiferromagnet BaCu$_2$Ge$_2$O$_7$
用磁化强度测量方法研究了准一维S = 1/2反铁磁体BaCu $_2$ Ge $_2$ O $_7$的弱铁磁性.自发磁化沿b轴出现。链内最近邻自旋之间的局部对称性允许Dzyaloshinskiii-Moriya相互作用的存在，并且每个自旋的弱铁磁矩的唯一可能的空间配置决定了链间相互作用的符号。弱的$a$轴磁场可以使磁化方向改变为$a$轴方向，这表明自旋链形成弱耦合的弱铁磁链系统。
2000-07-21 cond-mat.str-el
Weak Ferromagnetism and Excitonic Condensates
我们研究了一个适合于二价六硼化物的激子有序模型（即电子-空穴对凝聚）。我们表明，不完全嵌套的电子空穴费米面的列入可以导致形成一个未掺杂的激子金属相。此外，我们发现，弱铁磁性与补偿的时刻出现作为一个结果的无隙激发。我们研究了低激发态对态密度、费米面拓扑结构和光学电导率的影响，并与已有的实验数据进行了比较。
2001-05-12 cond-mat.str-el
Weak itinerant ferromagnetism in YCo9Si4
通过磁化强度、比热和电阻率的测量，研究了YCo_9Si_4在25 K以下的弱巡游铁磁性。单晶X-射线Rietveld精修在室温下揭示了一个完全有序的Y，Co和Si原子的分布内的tetraxide空间群I4/mcm同构与LaCo 9 Si 4。后者表现出巡游电子变磁性，感应磁矩约为1 μ B/f. u。而YCo 9 Si 4在2 K时的自发磁化强度M0约为12 Am^2/kg，对应的有序矩约为1.6 mu_B/f. u。表明弱的巡回铁磁性。
2004-06-23 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism in magnetoelectrics LiCoPO4 and LiNiPO4
利用SQUID磁强计研究了反铁磁磁电单晶LiCoPO_4和LiNiPO_4的磁性。沿晶轴a、b和c在纵向实验几何（M // H）中测量磁化强度。研究表明，这些化合物具有弱的铁磁性。弱铁磁（WFM）的时刻是指向沿反铁磁轴在两个晶体。但LiCoPO_4和LiNiPO_4的弱铁磁矩的温度行为不同。LiCoPO 4中的弱铁磁矩呈非单调变化。在LiCoPO 4中观察到磁滞回线的基本水平负偏置
2003-10-07 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and internal magnetoelectric effect in LiFeP$_2$O$_7$
研究了LiFeP $_2$ O $_7$单晶的磁性、热力学和热释电性质，重点研究了极化与磁序参量的磁电相互作用。发现T $_N\simeq$ 27 K以下的磁序是倾斜的反铁磁体，沿$b-$轴具有弱铁磁分量。热释电电流在T $_N$处的尖峰证明了在磁序开始时导致相当大的极化降低的强内部磁电相互作用。在T $_N$以下，在外部磁场中的磁电效应结合了线性和二次场依赖性。热膨胀数据显示了大的单轴磁弹性响应，证明了强自旋晶格耦合的存在。LiFeP $_2$ O $_7$是一种极性化合物，其磁序参数与电极化的强度和晶格之间存在强相互作用。
2012-08-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and magnetic phase transitions in Gd$_2$CuO$_4$
用极化中子研究了低磁场下\gdc的磁结构和相变。这些实验得到了零场非极化中子积分强度测量的补充。在4-20 K温度范围内，用磁场$H = 0.05$、0.10和0.5 T测量了极化中子翻转比。这些都使我们能够推断出，反常的温度行为的相干磁散射从铜亚晶格，这表明在\Tcn 1 $\approx 18$ K和\Tcn 2 $\approx 8$ K的尖锐的强度最小值，是由于交叉的迹象之间的相互作用强耦合，弱铁磁，CuO $_2$层。在\Tcn 1\处，耦合从铁磁变为反铁磁，并且层之间的长程有序暂时丧失。\Tcn 2\是Gd矩有序和层间有序进一步重组发生的温度。弱的铁磁性的CuO层被发现是由于一个小的旋转的Cu矩在相同的方向，在该方向中，他们的协调氧广场旋转的四方晶系的晶体结构的正交畸变。翻转比测量的进一步分析，使我们能够模拟的零场和场诱导相的Gd $_2$ CuO $_4$的磁结构。
2011-05-31 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Conductivity, weak ferromagnetism and charge instability in $α-MnS$ single crystal
在$5 K < T < 550 K$温度范围内测量了$α- MnS $单晶的电阻率、磁化强度和电子自旋共振随温度的变化关系。在$T=5 K, 77 K, 300 K$上，在高达0.7 T的外加磁场中，发现了磁化强度和电阻率的不可逆温度行为。用简并紧束缚模型和无规相位近似对实验数据进行了解释。研究了锰离子的$t_{2g}$和$e_g$带中空穴对$α-MnS $的电导率、光吸收谱和电荷不稳定性的贡献。在$T=160 K, 250 K, 475 K$上计算了不同轨道上空穴间的在位库仑相互作用和子带间的小杂化作用引起的电荷极化率最大值。
2004-08-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Lockin to Weak Ferromagnetism in TbNi2B2C and ErNi2B2C
本文提出了一个模型，在该模型中，只要公度相波矢满足Q =（m/n）a*（m为偶数，n为奇数），硼碳化物结构中的铁磁性必然伴随着自旋密度波锁定跃迁。这些结果解释了TbNi 2B 2C的磁性，也可能与ErNi 2B 2C的磁性有关。
2002-12-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The Origin of Weak Ferromagnetism in CaB6
结合磁化强度和霍尔效应测量结果，我们得出结论：轻掺杂CaB_6样品的铁磁磁矩不随电子掺杂水平而发生系统变化。用酸蚀刻去除表面大大降低了测量的时刻，虽然霍尔常数和电阻率不受影响，表明铁磁性主要存在于样品表面上和附近。电子探针实验表明，Fe和Ni被发现在小平面和生长步骤的边缘，并在生长过程中引入的其他表面特征。我们的研究结果表明，弱铁磁性先前报道在未掺杂的CaB6至少部分是外在的。
2003-06-29 cond-mat.str-el
Weak low-temperature ferromagnetism and linear magnetoresistance in Lu$_{0.75}$Fe$_6$Sn$_6$ with a disordered HfFe$_6$Ge$_6$-type structure
本文通过自助熔剂法合成了具有 Fe-kagome 晶格的 Lu$_{0.75}$Fe$_6$Sn$_6$ 单晶，揭示了其由结构无序引起的 25% Lu 位空位，并在 40 K 以下表现出由倾斜反铁磁性导致的弱铁磁性及非饱和线性磁阻。
2025-07-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism with the Kondo screening effect in the Kondo lattice systems
我们仔细考虑了在有限温度下传统的近藤晶格系统中铁磁性和近藤屏蔽效应之间的相互作用。在有效平均场论中，对小的传导电子密度，确定了一个完整的相图.在铁磁有序相中，存在一个特征温标，表明近藤屏蔽效应的存在。我们进一步发现了两种不同的铁磁长程有序相共存的近藤屏蔽效应：自旋完全极化和部分极化状态。存在连续的相变以将部分极化的铁磁有序相与顺磁重费米液相分离。这些结果可以用来解释最近在近藤晶格材料中观察到的弱铁磁性。
2013-04-11 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism in antiferromagnets: Fe$_{2}$O$_{3}$ and La$_{2}$CuO$_{4}$
利用格林函数方法处理了反铁磁体中由于磁矩倾斜而产生的弱铁磁性问题。首先计算出对应于共线磁位形的电子哈密顿量的本征值和本征函数，然后用它们来确定总能量随磁矩倾斜角的第一和第二变化。通过微扰理论考虑自旋轨道耦合。计算结果被用来确定一个有效的自旋哈密顿量。该哈密顿算子可以映射到传统的自旋哈密顿算子上，从而可以确定各向同性和各向异性（Dzyaloshinskiii-Moriya）交换相互作用的参数。将该方法应用于典型的弱铁磁性反铁磁体Fe $_{2}$ O $_{3}$和La $_{2}$ CuO $_{4}$。计算得到的磁矩倾斜角的方向和数值与实验数据符合较好。
2004-10-29 cond-mat.str-el
Weak itinerant ferromagnetism in Heusler type Fe2VAl0.95
我们报告测量的磁性，运输和热性质的Heusler型化合物Fe 2 VA 1 0. 95。结果表明，当化学计量比Fe_2 VAl为非磁性半金属时，在Al位上用3d元素Fe和V原子取代5%，可得到铁磁性基态，其居里温度TC = 33+-3 K，有序矩ms = 0.12 mB/Fe.比值ms/mp = 0.08，其中mp = 1.4mB/Fe是有效居里-外斯矩，结合磁化强度数据M（H，T）的分析，表明磁性具有巡游性质。比热在低温下表现出不寻常的温度变化，具有增强的索末菲系数，g = 12 mJK-2 mol-1。电阻率r（T）是金属性的，并且遵循幂律行为r（T）= r 0 +AT^n，其中n = 1.5低于TC。随着压力的增加，TC以（1/TC）（dTC /dP）= -0.061 GPa-1的速率减小。我们得出结论，在Al位上的Fe和V原子的替代结果在巡回铁磁性与低载流子密度。
2010-11-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and field-induced spin reorientation in K2V3O8
磁化强度和中子衍射测量表明长程反铁磁有序TN=4 K以下的2D，S=1/2海森堡反铁磁体K2 V3 O 8。有序状态表现出“弱铁磁性”和新颖的场诱导自旋重取向。这些实验观察很好地描述了一个经典的，双自旋海森堡模型，结合Dzyaloshinskiii-Moriya相互作用和一个额外的c轴各向异性。这种额外的各向异性可以解释为包含对称各向异性项最近描述的卡普兰，Shekhtman，Entin-Wohlman，和Aharony。这表明K2 V3 O 8可能是一个非常独特的系统，其中定性行为依赖于这种对称各向异性的存在。
2000-08-23 cond-mat.str-el
Altermagnetism and Weak Ferromagnetism
National Institute for Materials Science (NIMS)（物质材料研究机构）；The University of Osaka（大阪大学）
本文研究了反磁性材料中弱铁磁性、反常霍尔效应与净轨道磁化之间的关系，揭示了DM相互作用在其中的作用机制。
2025-06-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak Ferromagnetism Accompanying Loop current order in Underdoped Cuprates
我们讨论了必要的对称性条件和不同的方式，它们可以在物理上实现的发生铁磁性伴随着环电流轨道磁序观察极化中子衍射实验或实际上任何其他可以想象的主序在欠掺杂相的铜酸盐。我们对比了观察到铁磁性的单晶克尔效应实验和没有观察到铁磁性的大粉末样品的直接磁化测量，并提出了解决实验之间差异的实验，我们认为这些实验都是正确的。
2008-12-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Ferromagnetism and the formation of interlayer As2-dimers in Ca(Fe1-xNix)2As2
化合物Ca（Fe_（1-x）Ni_x）_2As_2具有四元ThCr_2Si_2型结构（空间群为I4/mmm），其层间As-As距离从CaFe_2As_2的非键态（dAs-As = 313 μ m）连续转变为CaNi_2As_2的单键二聚体（dAs-As = 260 μ m）。磁性测量显示，在成分Ca（Fe0.5Ni0.5）2As 2附近产生弱铁磁性，而镍浓度较低和较高的化合物都是保利顺磁的。DFT能带结构计算表明，As 2-二聚体的形成是富Ni化合物的MA 4-层（M = Fe 1-xNix）中较弱的金属-金属的结果，而不依赖于前面提出的As-As反键态的减少或移动.我们的研究结果还表明，Ca（Fe_（0.5）Ni_（0.5））_2As_2和相关化合物SrCo_2（Ge_（0.5）P_（0.5））_2的铁磁性可能不是由最近提出的二聚体断裂引起的，而是由费米能级附近的过渡金属3d带产生的高态密度引起的，而没有二聚体的贡献。
2013-02-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and spiral spin structures in honeycomb Hubbard planes
在Hartree-Fock- RPA分析中，我们导出了蜂窝晶格上哈伯德模型弱铁磁相的自旋波谱。假设一个均匀的磁化，极性（光学）和声学分支的自旋波激发确定。二分晶格的几何形状在两个子晶格上的自旋波振幅之间产生依赖于q的相位差。当电子密度n>0.6时，我们还发现在晶格平面内，当波矢Q沿γ-K方向时，均匀弱磁化组态不稳定为弱反铁磁螺旋自旋结构。我们讨论了对角无序对电子束缚态的产生，态密度的增强，以及这些效应与无序诱导铁磁性的可能相关性，如在质子辐照石墨中观察到的。
2006-03-01 cond-mat.str-el
Weak Antilocalization Effect up to ~ 120 K in the van der Waals Crystal Fe5-xGeTe2 with Near Room Temperature Ferromagnetism
弱反定域效应是对经典电导率的量子修正，在二维磁体中从未出现过。在本工作中，我们报道了在居里温度Tc ~ 270 K，甚至可以高达~ 120 K的范德华铁磁体Fe 5-xGeTe 2中观察到的WAL效应。Hikami-Larkin-Nagaoka和Maekawa-Fukuyama理论可以很好地描述强自旋轨道耦合（SOC）下的WAL效应。此外，通过角分辨光电子能谱测量和第一性原理计算发现，在60 K附近，样品的磁电阻和磁电导都出现了峰谷交叉现象，这是一个罕见的温度驱动的Lifshitz转变.反射磁性圆二色性测量表明，在120 K以上，可能存在自旋重取向，从而消除WAL效应。我们的研究结果提出了一个罕见的WAL效应的例子在二维铁磁体，也是一个磁输运指纹的强SOC在Fe 5-xGeTe 2。这些结果对于理解这种高Tc巡游铁磁性的相互作用哈密顿量以及设计下一代室温自旋电子或双电子器件具有指导意义。
2021-09-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism in non-centrosymmetric BiPd 4K superconductor
报道了用自助熔剂法合成非中心对称BiPd单晶。BiPd单晶为单斜晶系，空间群为P21。详细的SEM（扫描电子显微镜）结果表明，晶体形成的板状形貌与Bi和Pd的均匀分布。磁化率测量证实BiPd化合物在4K以下是超导的。此外，在等温磁化（MH）测量中，BiPd在超导转变温度附近表现出弱铁磁性。随温度变化的电阻率也证实了BiPd单晶在Tc=4K时是超导的。磁输运测量表明，Hc 2（0）的估计值约为7.0kOe。由于超导有序性的存在，在4K以下，我们还得到了热容Cp（T）的一个尖峰。标准化比热跃变DC/γTc为1.52，表明BiPd是一种中等BCS耦合超导体。电阻率随压力变化的结果表明，Tc随压力的增加而减小，dTc/dP为-0.62K/Gpa。
2016-01-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Local Structure and Hyperfine Interactions of 57Fe in NaFeAs Studied by Mossbauer Spectroscopy
在13 K < T < 300 K温度范围内，对NaFeAs超导粉末样品进行了详细的~（57）Fe穆斯堡尔谱测量。讨论了在顺磁区（T > TN ~ 46 K）记录的~（57）Fe谱，假定大部分Fe ~（2+）离子位于NaFeAs相的畸变（FeAs_4）四面体中，而谱中另外的少量（< 10%）成分对应于名义成分接近“NaFe_2As_2”的杂质或共生NaFe_2As_2相。结果表明，结构跃迁（T_S ~ 55 K）对铁离子的电子结构影响很小，而在T <T_N时，谱线显示出连续的超精细场分布。根据两种模型分析了这些谱的形状：（i）铁磁结构的无公度自旋密度波调制，（ii）微畴结构或相分离的形成。结果表明，使用这两种方法获得的超精细参数在整个温度范围内具有非常相似的值。用Bean-Rodbell模型对HFe（T）的温度依赖性进行分析，得到ksi = 1.16 +/- 0.05，表明磁性相变本质上是一级的。在T ~（TN，TS）附近，超精细相互作用的全哈密顿量的VZZ（T）和etha（T）参数的急剧变化被解释为铁离子的dxz，dyz-和dxy-轨道之间的各向异性电子再分配的表现。
2013-02-28 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Weak ferromagnetism and magnetization reversal in YFe$_{1-x}$Cr$_x$O$_3$
我们提出了结合实验和理论研究之间的固溶体的磁性钇正铁氧体和钇正铬酸盐系统，YFe $_{1-x}$ Cr $_x$ O $_3$（0 $\leq$ x $\leq$ 1），其中Fe $^{3+}$和Cr $^{3+}$离子随机分布在相同的晶体位置（4 b）。我们发现，所有的组合物表现出弱的铁磁性Néel温度以下，随着增加$x$非线性下降，而某些中间组合物（$x = 0.4,0.5$）显示补偿点和磁化反转。这种不寻常的行为解释的基础上一个简单的模型，包括各向同性超交换和反对称Dzyaloshinskiii-Moriya相互作用。该模型解释了在整个掺杂和温度范围内的磁化行为，包括由各种DM相互作用（例如Fe-O-Fe、Cr-O-Cr和Fe-O-Cr）的相互作用引起的磁化反转。
2015-10-26 cond-mat.str-el
Comment on "Ferroelectrically Induced Weak Ferromagnetism by Design", C. Fennie, PRL 100, 167203 (2008)
在磁电多铁性材料中，铁电极化与磁性是如何耦合的，这两种类型的有序性同时存在，这一问题具有相当大的科学和实际意义。最近的一封信\cite{fennie}提出了对钙钛矿多铁性的重要的"ABO $_3$“类的分析。这封信认为，在B位上具有磁性离子的反铁磁性多铁性材料，例如研究得很好的室温多铁性铋铁氧体（A=Bi，B=Fe），不能显示出${\bf P} \cdot ({\bf L} \times {\bf M})$形式的线性磁电耦合。这里，${\bf P}$是极化，而${\bf L}$和${\bf M}$是反铁磁和铁磁矩。参考文献\onlinecite{fennie}的结论是，只有具有磁性A位的材料才具有这种耦合。本文对ABO $_3$多铁性材料中的磁电耦合进行了简要分析。我们表明，参数的参考。\onlinecite{fennie}不禁止$E_{PLM}$，如果最终的低对称性阶段只包含一个失真，像${\bf P}$，打破所有的反转对称性。实际上，在这个对称类中存在多个畸变，交叉项生成$E_{PLM}$。我们的分析给出了简单的结论，在ABO $_3$材料的磁电耦合的存在和优化。
2009-07-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Investigation of weak itinerant ferromagnetism and critical behavior of Y$_2$Ni$_7$
通过磁性、输运和量热测量研究了Y $_2$ Ni $_7$的弱巡游铁磁行为。低饱和磁矩、大Rhodes-Wohlfarth比、大热容线性项和具有增强电子-电子散射贡献的Fermi液体电阻率行为牢固地确立了样品的弱巡回铁磁性质。利用修正的Arrott图、Kouvel-Fisher图和临界等温线技术从磁化等温线研究了与顺磁到铁磁转变相关的临界指数。更精确的Kouvel-Fisher图提供的临界指数为$β$ = 0.306、$γ$ = 1.401和$δ$ = 5.578。这些值与平均场值明显不同，与具有长程自旋相互作用的二维伊辛自旋系统密切对应。
2011-11-28 cond-mat.str-el
High-temperature weak ferromagnetism on the verge of a metallic state: Impact of dilute Sr-doping on BaIrO3
BaIrO 3是一种非金属弱铁磁体，居里温度Tc=175 K。它的大幅度扩展的轨道产生强烈的电子-晶格耦合，因此磁性和电子结构与晶格自由度密切相关。在这里，我们报告的结果，我们的运输和磁性研究轻微Sr掺杂BaIrO 3。结果发现，稀Sr掺杂大大抑制Tc，并瞬间导致在高温下的非金属-金属转变。所有的结果突出了基态的不稳定性和磁有序和电子迁移率之间的微妙关系。很明显，BaIrO 3以及很少的其他系统代表了一类材料，其中磁性和输运性质可以通过晶格参数的轻微改变来有效地调节。
2003-11-18 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism in hexagonal Mn3Z (Z=Sn, Ge, Ga) alloys
采用自旋模型和第一性原理电子结构计算相结合的方法，研究了Mn $_3$ Z（Z=Sn，Ge，Ga）化合物的弱铁磁性.自旋模型参数的确定从自旋团簇展开技术的基础上的相对论性无序的本地矩形式主义实施的屏蔽Korringa-Kohn-Rostoker方法。我们在一个三子晶格模型中描述了系统的磁基态，并根据相关的模型参数研究了弱铁磁态的形成。首先，我们给出了一个群论的论点如何点群对称的晶格导致形成弱铁磁态。然后，我们研究了经典自旋模型的基态，通过恢复群论分析的主要结果，导出了弱铁磁畸变的解析表达式。作为第三种方法，我们得到的弱铁磁基态的自洽密度泛函计算和比较我们的结果与以前的第一性原理计算和现有的实验数据。特别是，我们证明了轨道矩遵循的分解预测群论。为了更深入地理解弱铁磁性的形成，我们选择性地追踪Mn和Z位置处的自旋-轨道耦合的影响。此外，对于Mn $_3$ Ga的情况下，我们获得的信息的作用，从约束的局域密度泛函计算的诱导矩的Ga。
2019-06-24 cond-mat.str-el physics.comp-ph
Competition between ferromagnetism and spin glass: the key for large magnetoresistance in oxygen deficient perovskites SrCo1-xMxO3-d (M = Nb, Ru)
研究了缺氧钙钛矿SrCo_（1-x）M_xO_（3-d）（M = Nb和Ru）的磁性和磁输运性质。Nb和Ru取代的钴酸盐都是弱铁磁体，其转变温度分别为130-150 K和130-180 K，并且在低于Tf = 80-90 K的温度下都表现出自旋玻璃行为。结果表明，铁磁性与自旋玻璃态之间存在着强烈的竞争，Co 4+引起铁磁性，而Nb或Ru在Co位的替代引起磁无序，这种特殊的磁性行为是这些氧化物大的负磁电阻的来源，在5 K和7 T下达到30%.基于铌和钌阳离子的不同电子构型，讨论了铌和钌取代钴酸盐之间的差异。
2005-04-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Weak Ferromagnetism in LaCo1-xRhxO3: Anomalous Magnetism Emerging between Two Nonmagnetic End Phases
测量了LaCo_（1-x）Rh_xO_3（0 { \leq } x { \leq } 0.9）多晶样品的磁化强度，以研究LaCo_（1-x）O_3和LaRh_3两个双端相固溶体的磁感应。据发现，铁磁转变是观察到低于15 K的范围内的x从0.1到0.4。在室温附近，由磁化率的温度依赖性计算的有效玻尔磁矩与x无关，0 < x < 0.5（每个公式单位约3 μB），在x = 0.5以上迅速减小。在详细的磁化强度测量的基础上，讨论了LaCo_（1-x）Rh_xO_3的自旋态和磁有序性。
2011-07-25 cond-mat.str-el
Parameters of the Dzyaloshinsky-Moriya type weak ferromagnetism for some perovskite compounds
具有4-f和3-d过渡金属的畸变钙钛矿结构的化合物，具有共同的化学式LnTO 3（其中Ln是稀土元素，T是来自Fe族的元素），是这两个族元素的最多重的二元氧化物。该结构的宽范围稳定性允许实现镧系元素与除镍之外的所有过渡金属的组合。在这些氧化物中存在着一些有趣的物理现象，如电荷和轨道有序、两种金属相对独立的磁晶格、特殊的磁结构、高的光学指示性、巨磁电阻、磁电阻效应等。我们研究了纯铁氧体和铬基材料以及混合型氧化物如HoxTb_（1-x）O_3，HoMn_xFe_（1-x）O_3，HoMnxCr 1-xO 3和DyFexCr 1-xO 3。
2007-01-29 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism and other instabilities of the two-dimensional t-t' Hubbard model at Van Hove fillings
本文用两粒子自洽方法研究了范霍夫密度下正方晶格上二维t-t'哈伯德模型从弱耦合到中等耦合的磁不稳定性和超导不稳定性。我们发现，作为次近邻跳跃，|t'|当不稳定性从零开始增加时，主要的不稳定性朝向无公度自旋密度波，其波矢量缓慢地远离（pi，pi）。对于中间值，|t'|的主要不稳定性是朝向d_{x2-y2}波超导性。对于较大|t'|>0.33t，在极低的温度下有交叉到铁磁性的迹象。交叉温度的抑制是由Kanamori筛选驱动的，Kanamori筛选强烈地使有效相互作用重正化，并且还导致交叉温度仅弱地依赖于t '。电子自能效应|t'|导致在温度高达T<0.1t时，零能量下的单粒子光谱权重显著降低，这种效应可能对弱耦合下铁磁基态的存在有害。
2003-12-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity on the border of weak itinerant ferromagnetism in UCoGe
我们报道了常压下UCoGe中铁磁有序和超导电性的共存。磁化强度测量表明，UCoGe是一种弱铁磁体，居里温度T_{C} = 3 K，有序矩$m_{0}$ = 0.03 $μ_B$ .观察到超导性的电阻转变温度T_{s} = 0.8 K的最佳样品。热膨胀和比热测量为体磁性和超导性提供了坚实的证据。接近铁磁不稳定性，缺陷的灵敏度T_{s}，和泡利限制的情况下，建议介导的临界铁磁波动的三重态超导性。
2007-08-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The nature of Itinerant Ferromagnetism of SrRuO3 : A DFT+DMFT Study
采用密度泛函理论和动力学平均场论（DFT+DMFT）相结合的方法，研究了巡游铁磁体SrRuO 3的电子结构和磁性随温度的演化.包含有限的动力学相关效应超出DFT以及描述不仅在光电子实验中观察到的非相干驼峰结构，但也根据实验T依赖的磁性。我们已经表明，SrRuO3的磁化演变与Stoner行为低于居里温度（Tc），反映了弱巡回铁磁行为，但局部剩余磁矩持续甚至高于Tc，表明局部磁矩行为。我们认为，SrRuO_3的铁磁性具有弱磁矩极限和局域磁矩极限的双重性质，尽管SrRuO_3的磁性比Fe的磁性更巡游。
2015-02-23 cond-mat.str-el
Curvature-driven homogeneous Dzyaloshinskii-Moriya interaction and emergent weak ferromagnetism in anisotropic antiferromagnetic spin chains
手征反铁磁体在自旋电子学、自旋轨道电子学和磁振子学中有着广泛的应用。与依赖于材料筛选的既定方法相比，低维反铁磁材料的各向异性和手征响应可以依赖于几何曲率来定制。在这里，我们考虑一个非手性的，各向异性的反铁磁自旋链，并证明这些系统具有几何驱动的影响，不仅来自交换相互作用，但也从各向异性。特别地，各向异性驱动的效应与来自交换相互作用的曲率效应是互补的，并且相当强，因为它们是线性曲率。这些效应导致了矢量序参量平衡方向的倾斜和齐次Dzyaloshinskiii-Moriya相互作用的出现。后者是曲线反铁磁自旋链中出现的几何驱动的弱铁磁性的来源。我们的研究结果提供了一个更深层次的基本洞察到曲线反铁磁体的物理超越了$σ$模型，并提供了一个额外的自由度的自旋电子和磁振子器件的设计。
2021-02-27 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Weak Ferromagnetism in NiS$_2$ under Nanocrystallization
Saga University（佐贺大学）；Institute for Solid State Physics, University of Tokyo（东京大学固体物理研究所）；National Synchrotron Radiation Research Center（国家同步辐射研究中心）；Kyushu University（九州大学）；Kumamoto University（熊本大学）；Pioneering Research Institute, The Institute of Physical and Chemical Research (RIKEN)（理化学研究所先驱研究所）；RIKEN Nishina Center for Accelerator-Based Science (RNC)（理化学研究所西村加速器科学中心）
通过磁化和热容测量，发现结构有序的NiS$_2$纳米晶保持体材料的两步反铁磁转变，并在低温下表现出矫顽力、交换偏置和垂直回线位移的滞后铁磁响应，归因于纳米晶表面未补偿磁矩。
2026-09-17 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Weak Itinerant Ferromagnetism (WIFM) in MAX phase compound Cr$_{1.9}$Fe$_{0.1}$GeC
本文通过在Cr$_2$GeC中掺杂Fe诱导出弱巡游铁磁态，实验证实磁矩源于Fe原子且磁相变遵循平均场理论。
2025-04-03 cond-mat.str-el
Nano-pattern induced ferromagnetism in strongly correlated electrons
强关联电子系统的能带铁磁性是当今凝聚态物理中最具挑战性的问题之一。在这篇理论工作中，我们研究了各种晶格几何中动力学项、库仑排斥和在位关联无序之间的竞争。非常规的和复杂的铁磁相图：宽的稳定区域，级联的过渡，重入，高灵敏度的载流子浓度和强烈的不均匀基态相对较弱的现场电位。与精确对角化方法的直接和系统的比较表明，无限制Hartree-Fock方法对于这样的系统是出乎意料的准确，它允许大尺寸的集群计算。一个匹配的顺序为99.9%的弱和中间耦合被发现，稍微减少到约95%的大排斥制度。随着生长和自组织技术的巨大进步，纳米图案化晶格似乎是特别有前途的候选者，可以在不久的将来合成。
2013-03-12 cond-mat.str-el
Structural, Electronic and Magnetic Properties of Bulk and Epitaxial LaCoO$_3$ through Diffusion Monte Carlo
钴酸镧（LCO，LaCoO $_3$）中的磁性似乎强烈依赖于应变、缺陷和纳米结构。钛酸锶上的LCO（STO，SrTiO $_3$）是具有产生晶格调制的有趣的应变弛豫机制的铁磁体。然而，铁磁性的驱动力仍然存在争议。实验争论空位驱动或应变驱动机制的外延LCO的铁磁性。我们发现，一个弱的横向调制的超结构是足以促进铁磁性。我们发现在单轴压缩和膨胀下都出现了铁磁性。虽然早期的实验表明，散装LCO是铁磁的，我们发现一个反铁磁基态散装LCO。我们讨论了最近的实验表明一个更复杂的图片体磁性和更接近我们的计算。通过激发态计算讨论了缺陷的作用。
2019-08-28 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Crystal growth engineering and origin of the weak ferromagnetism in antiferromagnetic matrix of orthochromates from $t$-$e$ orbital hybridization
本文报道了准铁电原铬酸盐磁性的实验和理论研究。成功地生长了RECrO $_3$（RE = Y、Eu、Gd、Tb、Dy、Ho、Er、Tm、Yb和Lu）化合物家族的大单晶。中子劳厄研究表明，所获得的单晶质量良好。外加磁场和温度相关的磁化强度测量揭示了它们的内禀磁性，特别是反铁磁（AFM）转变温度。采用Perdew-Burke-Ernzerhof泛函加Hubbard $U$方法进行了电子结构的密度泛函理论研究。对晶体信息和磁性进行了系统的理论优化。当RE $^{3+}$阳离子从Y $^{3+}$和Eu $^{3+}$变化到Lu $^{3+}$离子时，计算的$t$ - $e$轨道杂化度和Néel温度的行为与实验确定的AFM转变温度相似，具有阳离子半径的变化。我们发现$t$ - $e$杂化是各向异性的，导致了Cr $^{3+}$亚晶格的磁各向异性.这用最近邻$J_1$ - $J_2$模型进行了评价。我们的研究提供了$t$ - $e$杂化过程中的电子结构的图片，而改变RE离子和揭示的性质的弱铁磁性共存占主导地位的反铁磁性。大尺寸RECrO $_3$单晶的出现为正铬酸盐的进一步研究奠定了基础。
2022-03-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el physics.app-ph
Heavy Fermion Behavior, Crystalline Electric Field Effects, and Weak Ferromagnetism in SmOs_{4}Sb_{12}
以单晶形式制备填充方钴矿化合物SmOs_{4} Sb_{12}并表征。该SmOs_{4} Sb_{12}晶体具有LaFe_{4} P_{12}型结构，晶格参数a = 9.3085埃。比热测量表明其电子比热系数很大，约为880 mJ/mol K^{2}，由此估算出增强的有效质量m^{*}约为170 m_{e}。比热数据还表明，Sm^{3+} J = 5/2多重态在晶体电场（CEF）作用下分裂为Gamma_{7}双重基态和Gamma_{8}四重激发态，二者之间的距离为37 K。电阻率ρ（T）的测量表明ρ（T）在~50 K以下降低，这与γ_（7）双重态基态和Gamma_{8}四重态激发态之间~33 K的CEF分裂一致。比热和磁化率的测量显示一个可能的弱铁磁转变在~2.6 K，这可能是一个内在的属性SmOs_4 Sb_{12}或可能是由于一个未知的杂质相。
2004-12-19 cond-mat.str-el
Magnetism in superconducting EuFe$_2$As$_{1.4}$P$_{0.6}$ single crystals studied by local probes
本文用零场μ子自旋旋转/弛豫局域探测技术和151 Eu/57 Fe穆斯堡尔谱研究了EuFe_2As_（1.4）P_（0.6）超导单晶的磁性。所有这些测量揭示低于磁有序温度TM = 18 K的Eu 2+的时刻磁超精细场。对数据的分析表明，在低于TSC \approx 15 K的温度下，存在由Eu 2+磁矩沿晶体学c轴有序排列引起的铁磁性和超导性共存。我们发现了在超导开始时小Fe磁矩（\sim 0.07 μB）的动力学变化的迹象：低于TSC，Fe的磁矩似乎被“冻结”在ab平面内。
2011-05-06 cond-mat.str-el
SU(3) Quantum Hall Ferromagnetism in SnTe
SnTe的（111）面具有一个各向同性的$\barΓ$中心Dirac表面态和三个简并的各向异性的$\bar{M}$中心Dirac表面态.我们预测，当$N=0$ $\bar{M}$朗道能级被$1/3$或$2/3$填充时，在外加磁场的存在下，将发生具有自发破缺的$C_3$对称性的相变。谷内库仑相互作用，有利于谷极化状态，和较弱的谷间散射过程中，增加与磁场的相对强度之间的竞争，控制的双态相边界。面内塞曼场通过提升三重$\bar{M}$朗道能级简并来改变相图，产生具有作为塞曼场取向角的函数的$2π/3$周期性的基态能量。
2015-07-12 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Coexistence of Ferromagnetism with Spin Triplet Superconductivity
对ZrZn $_{2}$、URhGe以及在一定压力范围内对UGe $_{2}$的实验结果表明，铁磁超导体是弱巡游铁磁体。在这些结果的指导下，我们采用扩展的Stoner模型描述了等自旋三重态配对超导（SC）和铁磁性（F）共存的现象，该模型在哈密顿量中包含了在位库仑相互作用、$U$和与占据相关的跳跃积分.我们使用Hartree-Fock（H-F）近似和格林函数技术。在H-F近似中，在位库仑相互作用扮演在位交换（Hund's）场的角色。所有部位间相互作用将包括H-F近似中的部位间动力学相关性$<c_{iσ}^{+}c_{jσ}>$。我们引入压力依赖的跳跃积分。数值计算结果与ZrZn $_{2}$的实验数据进行了比较。动力学相关性在没有库仑相互作用负值的帮助下产生了超导电性。该模型可以解释弱巡游铁磁性对三重态SC的激发。在ZrZn $_{2}$中实验观察到这种效应。数值分析也证实了实验结果的临界温度（居里和超导）随着外部压力的增加而降低。
2008-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Weak Ferromagnetism and Time-Stable Remanence in Hematite: Effect of Shape, Size and Morphology
我们最近已经确定，一些Dzyaloshinskiii-Moriya相互作用驱动的倾斜反铁磁体或弱铁磁体（WFM）（包括赤铁矿）表现出超慢的磁化弛豫现象，导致观察到时间稳定的剩磁（Phys. Rev. B 96，104422（2017））。在这项工作中，我们的努力是优化的大小，这个时间稳定的剩磁的赤铁矿微晶，作为一个功能的形状尺寸和形态。在多孔赤铁矿中观察到这种独特剩磁的幅度的大幅增强，所述多孔赤铁矿由超小纳米颗粒组成，与以规则形态生长的微晶相比，如长方体或六边形板。这种时间稳定的剩磁在磁场下呈现出峰状图案，这在多孔样品中明显更尖锐。与WFM相关联的自旋倾斜的程度和幅度可以通过这种剩磁的存在及其不寻常的磁场依赖性来最好地测量。晶格参数的温度变化带来的应变效应，改变键长和键角与主超交换路径，这反过来又系统地改变的时间稳定的剩磁的大小之间的相关性。这项研究提供了关于长期存在的问题的异常磁化强度的反复冷却的情况下，赤铁矿。我们的数据上限，这些异常，我们认为，出现由于自发自旋倾斜与WFM阶段。我们的研究结果还阐明了为什么在批量磁化测量过程中的热循环协议是更重要的赤铁矿，表现出倾斜以及纯反铁磁相。
2018-11-13 cond-mat.str-el
Temperature-dependent electronic structure and ferromagnetism in the d=oo Hubbard model studied by a modfied perturbation theory
本文用修正的微扰理论研究了无限维哈伯德模型。该方法减少到弱耦合的迭代摄动理论。它是精确的原子极限，并正确地再现色散和任意填充的强耦合制度的哈伯德带的重量。超立方和fcc型晶格的结果。对于后者，我们发现铁磁解决方案。的填充依赖的居里温度进行比较，最近的量子蒙特卡罗研究的结果。
1997-12-15 cond-mat.str-el
Non-perturbative $J_{pd}$ model and ferromagnetism in dilute magnets
我们计算磁耦合的$J_{pd}$模型的稀磁体，以确定控制铁磁性的相关参数，也弥合第一原理计算和模型方法之间的差距。磁交换相互作用的非微扰计算和无序的杂质的配置被精确地处理，使我们能够测试有效介质理论的有效性。结果与弱耦合的结果有质的不同。与平均场论相反，增加$J_{pd}$可能不利于高居里温度：$T_C$主要与带宽成比例。高温铁磁性在小的稀释与共振结构的p带。与稀磁半导体的比较表明Ga（Mn）As具有这样的共振结构，因此这种材料已经接近最佳。
2006-07-25 cond-mat.dis-nn cond-mat.str-el
Emergence of ferromagnetism and Jahn-Teller distortion in low Cr-substituted LaMnO3
通过X射线吸收光谱和X射线磁性圆二色性研究了低Cr取代的$LaMnO_{3}$中Mn和Cr K边缘铁磁组分的出现。Mn和Cr的局部磁矩强度彼此成比例，并且遵循宏观磁化强度。发现$Cr^{3+}$和$Mn^{3+}$的净铁磁分量是反铁磁耦合的。与通过La位取代的空穴掺杂不同，包含高达x = 0.15的$Cr^{3+}$离子不会降低Jahn-Teller（JT）畸变，因此不会显著影响轨道有序。这表明铁磁性的出现与JT弱化无关，可能是由复杂的轨道混合引起的。
2013-05-28 cond-mat.str-el
Why RKKY exchange integrals are inappropriate to describe ferromagnetism in diluted magnetic semiconductors
以阻尼Ruderman-Kittel-Kasuya-Yosida（RKKY）相互作用和代表超交换效应的短程项作为磁性杂质间交换的模型，计算了稀磁材料的居里温度，研究了稀磁材料的铁磁性稳定性.为了适当地包括自旋和热涨落以及几何无序的影响，我们解决了有效的海森堡哈密顿量的装置最近开发的半解析方法。这种方法，“自洽局部随机相位近似（SC-L RPA）”，解释。我们表明，以前的平均场处理，这已被广泛应用于文献中，在很大程度上高估了居里温度和铁磁性的稳定性作为载流子密度的函数。与目前的方法相比，这种简单的平均场论大大低估了RKKY振荡中的阻挫效应。我们认为，经常使用的弱无序的RKKY交换模型铁磁性在稀释的III-V系统是不一致的观察铁磁性在一个广泛的区域的巡回载流子密度。这可能是令人困惑的，当比较明显的成功的计算的基础上的耦合的{ \it从头计算}估计，我们提出了一个解决方案，这个问题采取RKKY的共振态之间的相互作用接近费米能级。
2005-12-21 cond-mat.str-el
Relationship between charge redistribution and ferromagnetism at the heterointerface between perovskite oxides LaNiO$_3$ and LaMnO$_3$
为了研究钙钛矿型过渡金属氧化物LaNiO $_3$（LNO）和LaMnO $_3$（LMO）异质界面的电荷再分布与铁磁性之间的关系，我们进行了X射线吸收光谱和X射线磁性圆二色性（XMCD）测量。在LNO/LMO异质结构中，由于电荷的不对称分布，Mn离子给Ni离子的电子被限制在LNO的一个单层内，而空穴分布在LMO一侧的3-4个单层内。对Ni- $L_{2,3}$和Mn- $L_{2,3}$的XMCD谱的详细分析表明，Ni磁化仅由邻近界面的1 ML LNO中的Ni $^{2+}$离子诱导，而Mn离子的磁化在界面区域的3-4 ML LMO中增加。LNO（LMO）层的出现（增加）界面铁磁性的特征长度尺度与整个界面的电荷分布的特征长度尺度很好地一致，表明由于界面电荷转移引起的电荷再分布与LNO/LMO界面的铁磁性之间存在密切关系。此外，XMCD光谱清楚地表明，两种离子的感应磁化矢量是铁磁性对齐的，这表明每层内部和界面上发生的交换相互作用之间的微妙平衡可能会诱导Ni $^{2+}$离子的倾斜铁磁性，导致界面附近的1 ML LNO中的弱磁化。
2019-04-02 cond-mat.str-el
Ferromagnetism, paramagnetism and a Curie-Weiss metal in an electron doped Hubbard model on a triangular lattice
受NaxCoO 2非常规性质和丰富相图的启发，我们考虑了在远离半填充的电子掺杂的各向同性三角晶格上的二维哈伯德模型的电子和磁性.动力学平均场论（DMFT）计算预测，对于负的位间跳跃振幅（t<0）和与带宽相当的在位库仑排斥U，系统显示出弱相关金属的典型性质。与此相反，对于t>0的一个大的增强的有效质量，铁磁性和居里-外斯磁化率被发现在一个广泛的电子掺杂范围。我们的观察长冈铁磁性是一致的A型反铁磁性（即铁磁层堆叠反铁磁性）中子散射实验中观察到的NaxCoO 2。我们提出，在NaxCoO 2中观察到的“Curie-Weiss金属”相是在温度T>T* 下与非相干准粒子的“坏金属”交叉的结果，以及在T* 以下具有增强参数的费米液体行为，其中T* 是由强局部库仑电子相关引起的低能相干尺度。我们提出了一个模型，其中包含在系统中观察到的电荷排序现象，我们建议，驱动系统接近莫特绝缘相，即使在大掺杂。
2006-05-04 cond-mat.str-el
Spontaneous vortex phase in ErNi2B2C
在T_{WFM} ~ 2.75K温度范围内，ErNi_2B_2C具有弱的铁磁性和超导电性。本文用中子小角散射技术直接研究了自发涡旋相的可能性。施加外部磁场以对齐铁磁畴，使得由弱铁磁性引起的内部磁场在体样品上变得均匀且单轴。当去除磁场时，磁通线晶格在T_{WFM}下方存在，而在其上方消失，并讨论了钉扎效应。结果表明，ErNi_2B_2C中实现了自发涡旋态。
2001-06-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Manipulation of ferromagnetism with a light-driven nonlinear Edelstein-Zeeman field
University of Illinois Urbana-Champaign（伊利诺伊大学厄巴纳-香槟分校）
通过共振非线性埃德尔施特林效应，在中心对称范德瓦尔半导体Cr₂Ge₂Te₆中实现非热超快光学控制铁磁性。
2026-03-05 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
