Constraints on Association of Single-pulse Gamma-ray Bursts and Supernovae
我们探讨的假设，类似于最近提出的布卢姆和同事，一些附近的超新星与平滑，单脉冲伽马射线暴，可能没有超过300千电子伏的发射。我们研究BATSE突发的持续时间长于2秒，拟合那些可以直观地描述为单脉冲事件与对数正态脉冲模型。可以可靠地确定与样本GRB 980425（可能与SN 1998 bw相关）在时间和光谱上相似的事件比例为4/1573或0.25%。如果包括最暗的爆发，该分数可能高达8/1573（0.5%）。大约2%的爆发在形态上类似于GRB 980425，但发射能量超过300 keV。在BATSE的生命周期中，对包含630次探测的超新星目录的搜索显示，在3个月的时间窗口内，只有一次爆发（GRB 980425），并且在总的3-sigma BATSE误差半径内，可能与Ib/c型超新星有关。单脉冲伽玛暴的任何子集都没有落在超银道面附近的趋势，而Ib/c型超新星则有这种趋势。假设的经济性使我们得出结论，附近的超新星通常与平滑的单脉冲伽马射线暴无关。
1998-07-30 astro-ph
Testing the Invariance of Cooling Rate in Gamma-Ray Burst Pulses
最近的研究发现，伽马射线暴（GRB）中脉冲的光谱演化与简单的辐射冷却是一致的。也许更有趣的是，一些突发可能有一个单一的冷却率的多个脉冲发生在it. We确定的概率，观察到的“冷却率不变性”是纯粹的巧合，从观察到的冷却率分布的采样值。我们发现，基于各种脉冲选择方法和脉冲比较统计，我们将随机观察到类似程度的不变性的概率为0.1-26%。这个概率足够高，足以让人怀疑冷却速率的任何内在不变性。
1997-11-10 astro-ph
Repeated Bifurcation of Relativistic Magnetic Pulse and Cosmic Gamma-Ray Bursts
伽马射线暴（GRB）多样而复杂的光变曲线一直是天体物理学的一个未解之谜。在这里，我们报告的结果2-1/2维粒子在细胞（PIC）模拟的磁化电子-正电子等离子体的相对论膨胀。当模拟进行到初始等离子体的>150个光交叉时间时，等离子体脉冲再现了许多GRB特征。值得注意的是，等离子体脉冲分叉反复，导致一个复杂的，多峰的结构在后期，类似于伽玛射线暴的配置文件。
2003-08-18 astro-ph
Explaining the Gamma Ray Burst Lag/Luminosity and Variability/Luminosity Relations
最近提出了两种不同的亮度指标用于伽马射线暴，它们使用硬光子和软光子的光曲线峰值之间的滞后以及暴光曲线的可变性（“尖峰”）。Schaefer、Deng和Band通过找到112个BATSE爆发的滞后/变化关系证明了这两个光度指标都是有效的。在这里，我对这两个指标进行简单和一般性的解释。当辐射冷却占主导地位时，滞后/光度关系是能量能量守恒的结果。高光度爆发冷却迅速，因此硬光子和软光子峰值之间的滞后很短，而低光度爆发冷却缓慢，因此滞后很长。内激波模型中出现了变率/光度关系，因为光度和变率都是喷流伽玛的相对论运动的强函数。在光度大致与伽玛^[5]成正比，变率标度为伽玛^[2]的情况下，我们得到的光度与变率的相关性与观测到的幂律一致。
2001-01-25 astro-ph
Revisiting the characteristics of the spectral lags in short gamma-ray bursts
本文利用一个包括65个单脉冲暴的BATSE时间标记事件（TTE）样本，重新研究了短亮伽马射线暴（T90 < 2.6s）的光谱滞后特征。我们还研究了脉冲的光谱滞后与脉冲半高全宽（$FWHM$）之比的特性，称为相对光谱滞后。结果表明：1）短暴的谱滞后服从正态分布，且集中在0.014附近，其中40%的谱滞后为负滞后。通过K-S检验，我们发现滞后分布与白噪声引起的正态分布一致，这表明绝大多数短爆发的滞后都很小，可以忽略不计。
2006-10-27 astro-ph
On the Hardness-Intensity Correlation in Gamma-Ray Burst Pulses
研究了伽马射线暴（GRB）中的硬度-强度关联（HIC）。特别地，我们分析了脉冲结构在其光变曲线中的衰减相位。该研究包括从BATSE在康普顿伽马射线天文台观测到的66个长脉冲中选出的82个长脉冲样本。我们发现，这些脉冲中至少有57%的HIC，可以很好地描述了幂律。幂律指数的分布，通过模拟HIC的脉冲从不同的突发，是广泛的平均值为1.9和0.7的标准偏差。我们还比较了来自相同爆发的脉冲之间的指数，发现它们的分布显着较窄。随机巧合的概率是非常小的。在大多数情况下，这些指数在不确定性范围内相等。在比较外部冲击模型和内部冲击模型时，这一点尤其重要。在我们的分析中，我们还使用了一种新的方法来研究HIC，其中强度由E-F_E谱的峰值来表示。这种新的方法给出了更强的相关性，是有用的研究的各个方面的HIC。特别是，它在同一突发内的不同脉冲的指数之间产生更好的一致性。此外，我们还发现一些脉冲在它们的HIC中表现出“轨道跳跃”，即具有相同指数的两个幂律之间的相关跳跃。我们讨论的可能性，“轨道跳跃”是由强烈重叠的脉冲。基于我们的研究结果，常数的指标，建议作为一种工具，脉冲识别重叠脉冲。
2000-09-11 astro-ph
Burst Statistics Using the Lag-Luminosity Relationship
利用滞后光度关系和各种BATSE目录，我们创建了一个大的爆发红移，峰值亮度和发射能量的目录。这些星表使我们能够评估滞后光度关系，并研究爆发的能量分布。我们发现，这种分布可以被描述为一个指数为α =1.76 +/- 0.05（95%置信度）的幂律，接近原始准通用射流模型预测的α =2。
2003-12-12 astro-ph
On the Shape of Pulse Spectra in Gamma-Ray Bursts
Liang和Kargatis（1996）发现，伽马射线暴（GRB）脉冲的时间分辨谱的峰值能量随注量呈指数衰减，这一发现解析地表明，脉冲的时间积分光子数谱应该具有独特的形状，由潜在的E^-1行为给出。我们还证明了时间积分谱的渐近低能归一化等于指数衰减常数。我们研究分析如何在更现实的情况下，这种一般的行为被修改，并显示多样性，然后引入时间积分伽玛射线暴脉冲谱的属性。我们认为，进一步的多样性将发生在时间积分的多脉冲（复杂）伽玛射线暴光谱。每平方厘米接收到的总能量大约是衰减常数乘以脉冲的最大峰值能量。我们的分析结果将时间积分脉冲谱的性质与时间分辨谱的性质联系起来，从而可用于研究观测到的伽玛暴脉冲谱。本文以GRB 910807为例，对GRB 910525和GRB 921207作了评述。
1998-08-20 astro-ph
Interpretations of gamma-ray burst spectroscopy. II. Bright BATSE bursts
我们分析了CGRO BATSE观测到的一个明亮的伽马射线暴脉冲样本的光谱滞后，并将其与高分辨率光谱研究的结果进行了比较。我们发现，硬光谱的脉冲有最大的滞后，有一个类似的，但较弱的硬度强度相关指数，η和滞后之间的相关性。我们还发现，滞后显着不同的脉冲在一个突发。此外，峰值能量主要随着滞后的增加而减小。假设如诺里斯等人所建议的滞后-光度关系，因此将存在正的光度-峰值-能量相关性。我们还发现，硬度比，在两个通道中的总流量，只有弱相关的光谱演化参数。这些结果与文献I中的解析和数值分析结果一致。最后，我们发现，对于这些爆发，由一个单一的脉冲为主，有一个相关性之间的观测到的能量通量，F，和滞后的倒数，t_lag：F propto t_lag^{-1}。我们解释这个流量滞后关系发现的滞后光度关系的结果，这些爆发必须是相对狭窄的分布在z。然而，它们仍然必须主要位于z ~ 0.01之外，因为它们与本地超星系团不一致。我们讨论了观测到的相关性内的Bracksar模型，其中准直的流出变化。无论是热光球发射，以及非热，光学薄同步辐射应该是重要的。
2004-11-09 astro-ph
Low Frequency Radio Pulses from Gamma-Ray Bursts?
伽马射线暴如果是在相对论性强磁化风与周围介质相互作用的过程中产生的，可能伴随着低频无线电发射的非常短的脉冲。预计大部分发射的频率为$\sim 0.1-1$ MHz，无法观察到。然而，低频无线电发射的高频尾部可能达到几十MHz并被检测到，特别是如果风的磁场强度非常高。
2000-02-17 astro-ph
Statistical Shapes of the Highest Pulses in Gamma--Ray Bursts
用排列法研究了最高脉冲的统计形状。小波包分析技术和一个开发的脉冲-发现算法已被应用到选择最高的脉冲从突发剖面观测到的BATSE船上CGRO从1991年4月21日至1999年1月26日。这项工作的结果表明，最高脉冲的统计形状与能量有关：能量越高，脉冲越窄。然而，脉冲的特征结构与能量无关，这有力地支持了先前的结论，即不同通道中的时间轮廓是自相似的。脉冲的特征结构可以用Norris等人（1996）提出的模型很好地描述。拟合参数为：$t_r$ =0.12，$t_d$ =0.16，$\upsilon =1.09$，脉冲的$t_r$与$t_d$的比值为0.75。这一结果使我们推测，不同γ射线带的爆发机制可能是相同的。产生脉冲的冲击，无论是内部的还是外部的，都可能以同样的方式在四个能量通道上发射光子。
2002-09-29 astro-ph
Hardness ratio evolutionary curves of gamma-ray bursts expected by the curvature effect
我们已经研究了假设来自相对论膨胀火球的伽马射线暴脉冲。我们发现，由于曲率效应，原始硬度比的演化曲线（当包括背景计数时）变化显着，这取决于爆裂的硬度。对于软爆破，其原始硬度比曲线（HRC）将被观察到倒置脉冲;对于硬爆破，其原始HRC在其衰减阶段显示出具有下沉的脉冲状轮廓;对于非常硬的爆破，原始HRC在其衰减阶段具有没有下沉的脉冲状轮廓。对于硬爆发和非常硬爆发的脉冲状原始HRC，其峰值将出现在相应光变曲线的峰值之前。本文详细研究了GRB 920216、GRB 920830和GRB 990816的HRC。在这些爆发中观察到硬爆炸中预期的原始HRC的特征。对这三个爆发的拟合表明，曲率效应本身确实可以解释HRC的预测特征。此外，我们发现，所观察到的硬度比往往是更硬的开始时的脉冲比曲率效应可以预测和更软的脉冲的后期时间。我们认为这是一个证据，表明存在固有的硬到软辐射。
2007-01-04 astro-ph
The FWHM of local pulses and the corresponding power-law index of gamma-ray burst FRED pulses
伽马射线暴（GRB）脉冲的半高宽与能量之间存在幂律关系。我们想知道幂律指数$α$是否与相应的局部脉冲宽度$FWHM_0$有关。利用7个FRED（fast rise and exponential decay）脉冲γ暴研究了这一问题，其中6个是最近用相对论曲率效应（火球的多普勒效应）解释的，并对相应的局部脉冲进行了深入研究。回归分析显示$log α$和$log FWHM_0$之间的反相关性，斜率为$-0.37\pm0.13$。这表明，对于曲率效应的伽玛暴脉冲，局部脉冲宽度的不同可能导致幂律指数的变化，脉冲宽度越小，$α$值越大。由于本分析所用的源数量较少，我们的结果只是一个初步的结果，需要通过更大的样本来证实。
2005-08-05 astro-ph
Investigation on the Bimodal Distribution of the Duration of Gamma-ray Bursts from BATSE Light Curves
通过分析64 ms时间分辨率的光变曲线，研究了BATSE伽马射线暴（GRB）持续时间的双峰分布。我们从伽玛暴剖面的自关联函数定义了伽玛暴的平均脉宽。伽玛暴的平均脉宽分布呈双峰型，表明伽玛暴由长脉冲和短脉冲组成。长脉冲伽玛暴的平均脉冲宽度似乎与峰值通量相关，与伽玛暴宇宙学起源所预期的时间膨胀效应一致。而短脉冲伽玛暴的平均脉宽与峰值通量之间的相关性并没有表现出这种趋势，这需要进一步利用更高的时间分辨率资料进行研究。
1999-03-09 astro-ph
Intrinsic and Cosmological Signatures in Gamma-Ray Burst Time Profiles: Time Dilation
许多伽马射线暴的时间剖面由不同的脉冲组成，这提供了使用相对较小的脉冲形状参数来表征这些暴的时间结构的可能性。我们已经使用了一个脉冲分解程序来分析的时间溢出（TTS）数据的所有突发观测到的BATSE通过触发数2000，在所有的能源渠道，TTS数据是可用的。我们得到的幅度，上升和衰减的时间尺度，脉冲形状参数，和在所有的突发的个人脉冲的注量。我们调查的亮度措施（幅度和通量）和时间尺度措施（脉冲宽度和分离），这可能会导致宇宙学的时间膨胀的爆发，或从内在属性的爆发源或从选择效应之间的相关性。选择偏差的影响进行了评估，通过模拟。这些参数之间的相关性在单个脉冲内的脉冲给出了一个措施的内在效应，而爆发之间的相关性可能会导致从内在和宇宙学效应。我们发现，时间尺度往往更短的爆发与更高的峰值流量，预期从宇宙学的时间膨胀效应，但也发现，有非宇宙学的影响有助于这种逆相关。我们发现，时间尺度往往是更长的爆发与更高的总注量，从宇宙学效应的预期相反。我们还发现，峰值通量和总通量的爆发是不相关的，这表明它们不能都是很好的距离指标的爆发。
2000-02-10 astro-ph
A Burst and Simultaneous Short-Term Pulsed Flux Enhancement from the Magnetar Candidate 1E 1048.1-5937
我们报告了2004年6月29日从异常X射线脉冲星（AXP）1 E 1048.1-5937的方向使用罗西X射线定时探测器（RXTE）检测到的爆发。我们发现，在2-10 keV的脉冲通量1 E 1048.1-5937的同时增加的静态值的3.5倍，在尾部的突发确定的AXP作为突发的起源。这次爆发总体上与2001年从该来源方向报告的另外两次非常相似。1 E 1048.1-5937的明确识别确认了它也是2001年爆发的起源。爆发峰值的出现时间非常接近1 E 1048.1-5937的脉冲峰值的到达时间。爆发表现出显着的频谱演变的趋势，从硬到软。在爆发后的11天内，用RXTE、XMM-Newton和Chandra进一步观察了AXP。爆发前和爆发后的观测结果显示，静态发射的总通量或光谱没有变化。比较迄今为止从该源探测到的所有三个爆发，我们发现该事件是最流畅的（在2-20 keV波段> 3.3 × 10 ^-8 erg/cm ^2），具有最高的峰值通量（在2-20 keV波段为59+/-9 × 10 ^-10 erg/s/cm ^2）和最长的持续时间（>699 s）。爆发的长持续时间将其与软伽马重复（SGR）爆发区分开来，后者的典型持续时间为~0.1 s。优先发生在脉冲最大值的爆发，具有快速上升和包含大部分总爆发能量的长X尾，这是AXP独有的。AXP和SGRs爆发之间的显着差异可能会提供新的线索，以…
2005-07-02 astro-ph
Short Gamma-Ray Bursts Are Different
我们分析了短伽马射线暴（T90持续时间< 2.6 s）的BATSE时间标记事件（TTE）数据，研究了光谱滞后与峰值通量和持续时间，以及每个暴的不同脉冲结构的数量。在两个能带之间执行互相关，我们测量到比长爆发短约20-40倍的平均滞后，以及接近于关于零对称的滞后分布-不像长爆发。使用“贝叶斯块”的方法来识别明显不同的脉冲峰值，我们发现一个数量级的脉冲比长脉冲的研究中发现的。在长、短爆发之间的~ 2-s山谷中，滞后幅度的差异是不连续的。因此，短爆发似乎不能表示为长爆发的时间特征的延续。
2001-05-07 astro-ph
Compton Electrons and Electromagnetic Pulse in Supernovae and Gamma-Ray Bursts
当伽马射线从中心源发出时，它们可能在周围物质中经历康普顿散射。由此产生的康普顿散射电子辐射。这种康普顿电子的相干辐射发生在地球大气层上方的核爆炸之后。康普顿电子流产生的不稳定性中的粒子加速可以解释SN 1998 bw的射电辐射。对于超新星和伽马射线暴，人们提出了相干辐射的界限;这些界限非常高，但不知道这些物体中是否存在相干辐射。
1999-08-19 astro-ph
Discovery of a tight correlation between pulse lag/luminosity and jet-break times: a connection between gamma-ray burst and afterglow properties
本文给出了七个已知红移的BATSE伽马射线暴的脉冲滞后与喷流破裂时间之间的关系。据我们所知，这是伽马射线暴阶段（脉冲滞后）和余辉阶段（喷流中断时间）之间的第一个已知的直接紧密相关性。由于已经发现脉冲滞后和亮度是相关的，这也代表了峰值亮度和喷流中断时间之间的相关性。观测到的时间尺度（变化或光谱滞后）以及峰值亮度自然有很强的依赖于流出的洛伦兹因子，所以我们建议，伽玛暴之间的变化有一个纯粹的运动学起源（流出的速度或方向）。我们探讨了一个模型，其中伽玛暴之间的变化是由于喷流开口角的变化，并发现，最西端的喷流有最快的流出。我们还探讨了模型中的射流具有相似的形态和大小，和突发之间的变化是由视角的变化和/或由于速度分布。光度，可变性，光谱滞后和喷流中断时间之间的关系，可以定性地理解从模型中，其中的洛伦兹因子作为一个函数，从喷流轴的角度减少。人们期望看到高亮度，短脉冲滞后和高可变性，以及轴上观察到的爆发的早期喷流中断时间，而较高的观察倾角将产生较低的亮度，较长的脉冲滞后，较平滑的爆发和较晚的喷流中断时间。
2002-02-26 astro-ph
Temporal properties of gamma-ray bursts as signatures of jets from the central engine
本文对BATSE流表中T90>2s的319个最亮γ暴进行了全面的时间分析。测量了脉冲的上升时间、下降时间、半高宽、脉冲幅度和脉冲面积，给出了脉冲的频率分布。脉冲之间的时间间隔的分布不是随机的，而是与对数正态分布相容的，当允许64 ms的时间分辨率和通常被称为Pareto-Levy尾的长持续时间间隔的小过量（5%）时。一系列的脉冲和突发特性的相关性。脉冲的上升和下降时间、半高宽和面积彼此高度相关。脉冲之间的时间间隔和相邻脉冲的脉冲幅度彼此相关。研究还发现，伽玛暴中的脉冲数N与注量和持续时间密切相关，这可以解释众所周知的持续时间和注量之间的相关性。根据N的大小将伽玛暴分为3类，即3<=N<=12，13<=N<=24，N>=25。比较了三类爆发的最强脉冲前后的脉冲特性。分析表明，脉冲数多的伽玛暴比脉冲数少的伽玛暴具有更窄、更快的脉冲，更大的注量、更长的持续时间和更高的硬度比。
2001-12-21 astro-ph
Canonical Timescales In GRBs--199
了解$γ$射线爆发的双峰持续时间分布（动态范围$>$ 10 $^{4}$）对于确定这种现象是否实际上是一种奇异现象至关重要。除了这两组的各向同性和不均匀性之外，一个统一的概念是爆发由脉冲组成，在时间和能量上组织：较宽的脉冲更不对称，它们的质心在较低的能量下移动到较晚的时间，而较短，更对称的脉冲往往在光谱上更难。长爆发往往有许多脉冲，而短爆发通常有很少的，相对较窄的脉冲。两个因素，视角和光束，可以解释脉冲不对称性和脉冲宽度的大动态范围（$\sim$ 200）。宇宙学的时间膨胀特征，预期的动态范围为二阶，将很难测量这些大的内在变化和低信噪比的暗爆发。某些统计数据（$T_{\rm 90}$、脉冲间隔）对亮度偏差、噪声和清晰度的明显微小变化特别敏感。此外，光谱红移会将来自昏暗爆发的较窄的高能量发射移动到观测波段，构成对时间膨胀的对抗效果。由于分析仅限于长于$\sim$ 2 s的脉冲群，因此，对构造成不含亮度偏差的时间膨胀进行的试验，对于脉冲结构、结构之间的间隔和持续时间，得出了时间膨胀因子$\sim$ 2- 3。
1996-01-30 astro-ph
A Simple Two-Parameter Characterization of Gamma-Ray Burst Time Histories
一个简单的方案描绘长伽玛暴相似的时间历史使用的内光度函数幂律指数和光谱滞后。关于时间历史形态的几个概括是：1）长谱滞后的伽玛暴比短谱滞后的伽玛暴包含的脉冲更少，脉冲更宽; 2）ILF幂律指数小的短滞后伽玛暴有许多窄脉冲，变化很大;而ILF幂律指数小的长滞后伽玛暴的特征是脉冲宽，平滑，变化很小。伽玛射线暴的时间历史形态主要是根据伽玛射线光度、余辉光度和脉冲数的相关性来识别内在的而不是外在的特征。这些特征的结果，因为内部相对论效应由于体积洛伦兹因子大于宇宙学效应，因为脉冲的数量和形状表明不同的效率和形式的伽玛射线暴能量释放。单脉冲GRB的特征是大的ILF功率指数（指示喷流开度角和洛伦兹因子的范围，具有FRED脉冲形状），或者它们具有长滞后（大喷流开度角和低洛伦兹因子，具有FRED脉冲形状或无峰的平滑脉冲形状）。它们的余辉亮度也比多脉冲伽玛暴低。具有简单时间历史的伽玛暴通常与Ibc型超新星有关。这表明，一些单脉冲伽马射线暴包含单一的，波束冲击波，类似于许多超新星，并具有重叠的特征。这种联系可能不存在于多脉冲伽玛暴和超新星之间。
2006-04-06 astro-ph
Interpretations of gamma-ray burst spectroscopy. I. Analytical and numerical study of spectral lags
我们描述了强烈的光谱演变过程中发生的伽马射线暴脉冲和手段，它可以被分析。基于观测到的经验相关性，构造了一个分析模型，用于描述脉冲形状和描述光谱滞后及其对光谱演化参数的依赖性。我们发现，光谱滞后主要取决于脉冲衰减的时间尺度和硬光谱（具有大的光谱幂律指数α）给最大的滞后。类似地，大的初始峰值能量Eo导致大的滞后，除了在非常软的光谱的情况下。发现硬度比仅弱地依赖于α和HIC指数η。特别地，对于低Eo，它实际上是独立的，并且主要由Eo决定。硬度比和滞后之间的关系，对于一定的Eo的幂律描述，随着α的变化。我们还讨论了硬光谱脉冲（例如热或小螺距角同步辐射）与软光谱脉冲（例如光学薄同步辐射）的样本的预期签名。还讨论了低能量爆发（如X射线闪光）和高能量爆发（经典爆发）样本之间的预期差异。
2004-11-08 astro-ph
Test for Time Dilation of Intervals Between Pulse Structures in GRBs
如果$γ$射线爆发在宇宙学距离上，那么不仅它们的组成脉冲，而且脉冲之间的间隔都应该是时间膨胀的。与脉冲发射的时间膨胀测量不同，间隔似乎需要对从较高能量到观测带的较窄时间结构的红移进行可忽略的校正。然而，脉冲间隔的拉伸本质上难以在不引起时间尺度依赖性偏差的情况下测量，因为随着时间分布被拉伸，更多的结构可以出现在分辨率的极限附近。这个问题在较暗的突发中变得复杂，因为重要结构的识别变得更成问题。我们试图通过均衡所有突发的信噪比（S/N）水平来最大限度地减少亮度偏差。我们分析小波去噪突发配置文件装箱到几个决议，确定脉冲结构和interjumping谷之间的显着波动。当突发按峰值流量排序时，间隔时间膨胀签名是明显的，但其幅度和意义取决于时间分辨率和信噪比水平。
1996-01-30 astro-ph
Distribution of Spectral Lags in Gamma Ray Bursts
利用康普顿伽玛射线天文台（BATSE/CGRO）的暴源和瞬变源实验（BTL）在时间溢出（TTS）模式下采集的长伽马射线暴（GRB）数据，我们仔细测量了64个多峰GRB中单个脉冲的低（25-55 keV）和高（110-320 keV）能带之间的光谱时滞。我们发现，高能量伽马射线光子（即，正滞后）是这一选定的长伽玛暴样本集中的标准。虽然数量相对较少，但几个长伽玛暴的一些脉冲确实显示出负滞后。长伽玛暴的这种谱滞后分布与短伽玛暴的谱滞后分布相反。这种明显的差异对产生长和短伽玛暴的物理机制提出了挑战和限制。脉冲峰值计数率和光谱滞后之间的关系也检查。在观测上，似乎没有明确的证据表明，在一个给定的长伽玛暴脉冲系统的光谱滞后光度连接。
2004-10-16 astro-ph
Physical implication of the Kocevski Ryde Liang pulse function of gamma ray bursts
本文通过对比伽马射线暴的经验脉冲函数和理论模型，对KRL函数的参数提供了一种物理解释，并将两种模型中的参数直接联系起来。我们发现的上升指数r的衰减指数d，来自拟合时的KRL函数的比率，迅速增加，然后保持几乎不变的相对宽度的局部脉冲时，宽度超过2。发现脉冲的上升时间和衰减时间与洛伦兹因子呈幂律关系，上升时间的幂律指数小于衰减时间的幂律指数，两者均接近-2。此外，平均不对称性显示出随洛伦兹因子减小的轻微趋势。在衰减指数与不对称性的曲线图中，有一个下降阶段，在这个阶段之后，有一个上升部分。我们发现KRL样品的这些长爆发主要与相对宽度大于0.1的同向脉冲产生的光变曲线有关。我们发现，共同移动的脉冲形状对所产生的脉冲的KRL函数参数的影响是相当大的，可以区分的衰减指数d时，相对共同移动的脉冲宽度小于2。
2005-10-08 astro-ph
Temporal properties of the short gamma-ray bursts
对BATSE电流表中100个T90<2s的亮伽马射线暴样本进行了时间分析。伽玛射线暴使用中值滤波器去噪，并进行自动脉冲选择算法，作为一种客观的方式来消除相邻脉冲的影响。测量了上升时间、下降时间、半高宽、脉冲幅度和面积，并给出了频率分布。均符合对数正态分布。脉冲之间的时间间隔的分布不是随机的，而是符合对数正态分布。脉冲之间的时间间隔和脉冲幅度彼此高度相关。这些结果与类似的分析非常一致，该分析揭示了T90>2s的明亮伽玛暴中脉冲特性和脉冲之间相关时间间隔的对数正态分布。这两类伽玛暴似乎具有相同的发射机制，可能是由内部冲击引起的。由于火球模型的一般性质，它们可能没有相同的祖先。
2001-12-21 astro-ph
Relationship between the rise width and the full width of gamma-ray burst pulses and its implications in terms of the fireball model
Kocevski等人（2003）根据经验函数发现，BATSE仪器探测到的伽马射线暴脉冲的上升宽度和全宽之间存在线性关系。受此启发，我们基于Qin et al.（2004）模型研究了这种关系。理论分析表明，观测脉冲的上升宽度和全宽都与$Γ^{-2}Δτ_{θ,\rm FWHM}\frac{R_c}{c}$成正比，其中$Γ$是体运动的洛伦兹因子，$Δτ_{θ,\rm FWHM}$是局部脉冲的宽度，$R_{c}$是火球的半径，c是光速.我们利用四个样品的观测脉冲研究了这一关系，发现：（1）仅曲率效应就可以产生与Qin等（2004）模型相同斜率的上升宽度与全宽面板的关系。(2)伽马射线暴脉冲，长脉冲或短脉冲（从短和长伽玛暴中选择），在上升宽度与全宽面板中遵循相同的序列，较短的脉冲在该序列的末尾。(3)所有的伽玛暴本质上都可能是局部高斯脉冲的结果。这些特征限制了产生长和短伽玛暴的物理机制。
2005-10-11 astro-ph
Connection Between Energy-dependent Lags And Peak Luminosity In Gamma-ray Bursts
我们建议在伽玛射线能量的脉冲范例和最近证明的亮度分布在伽马射线暴之间的连接：脉冲结构的光谱演化时间尺度与峰值亮度，并与数量，这可能是预期的，以反映体相对论洛伦兹因子，如光谱硬度比。我们在两个重要的爆发样本中使用低（25-50 keV）和高（100-300 keV和> 300 keV）能带之间的互相关滞后建立这种关系。对于CGRO/BATSE和BeppoSAX观测到的一组七个爆发（六个有红移），它们也有光学或射电对应物，伽马/X峰值通量比和峰值亮度与光谱滞后反相关。对于174个最亮的BATSE爆发，持续时间超过2秒，显着的发射超过300千电子伏，一个类似的反相关性是显而易见的伽马射线硬度比或峰值通量，和光谱滞后。对于六个红移的爆发，峰值亮度和光谱滞后之间的关系很好地拟合的幂律。GRB 980425（如果与SN 1998 bw缔合）似乎在性质上扩展了这一趋势，但由于滞后约4-5 s，光度约为1.3 × 10^47尔格·秒^-1，它比幂律关系低约460倍。正如班德之前所指出的，大多数滞后都集中在滞后分布的短端，接近100 ms，这表明伽玛暴光度分布在其高端达到峰值，例如N（L）与L^beta成正比，具有正beta。
1999-10-12 astro-ph
Spectral Lags of Gamma-Ray Burst From Ginga and BATSE
能带间的谱滞后分析结合了时间分析和谱分析，可以给伽马射线暴（GRB）模型增加严格的约束条件。在以前的研究中，滞后分析集中在突发和瞬态源实验（BATSE）的通道1（25-57 keV）和通道3（115-320 keV）之间的滞后。本文分析了Ginga探测到的19个事件和BATSE探测到的109个事件的两个GRB样本的能带间互相关平均滞后（包括近似不确定性）。我们特别关注了具有已知红移的BATSE伽玛暴，因为有报道说滞后和光度之间存在联系。这将我们对光谱滞后的了解扩展到较低能量（$\sim 2$ keV）。我们发现能带之间的滞后很小。$\sim 50$ keV光子的峰值与$\sim 200$ keV光子的峰值之间的滞后为$\sim 0.08$秒。$\sim 9$ keV光子和$\sim 90$ keV光子之间的滞后的上限是$\sim 0.5$ sec。因此，在低能量下没有大的位移。我们发现，大约20%的Ginga和BATSE样本中的伽玛暴的能带之间有可检测的滞后。根据内激波模型，伽玛暴脉冲的时间结构有三个来源：冷却效应、流体动力学效应和角度效应。我们认为，冷却是太快，占我们观察到的滞后和角度效应是能量无关的。因此，只有流体动力学才能产生这些滞后。也许辐射过程随着反向激波穿过壳层而变化。
2000-04-06 astro-ph
Lag of Low-Energy Photons in an X-ray Burst Oscillation: Doppler Delays
许多X射线爆发显示出强烈的振荡，在其流量在几百赫兹揭示的RXTE。通过对X射线双星Aql X-1的一次振荡的分析，我们发现低能光子（3.5-5.7 keV）滞后高能光子（>5.7 keV）约1弧度。振荡被认为是由旋转的中子星上的热点产生的。这种滞后现象可以用热点辐射的多普勒频移来解释;当热点接近观测者时，在自旋阶段更早发射出更高能量的光子。这个简单的模型的定量测试显示出显着的协议与数据。类似的低能量滞后已经在千赫兹准周期振荡和吸积毫秒脉冲星SAX J1808.4-3658中测量到。多普勒延迟机制也可能在那里起作用。
1999-04-28 astro-ph
Search for Relativistic Curvature Effects in Gamma-Ray Burst Pulses
我们分析的时间剖面的个人伽马射线暴（GRB）脉冲，这是长于2秒，建模与分析功能，是基于经验描述的GRB光谱演化。这些分析的配置文件是独立的发射机制，并可用于建模的上升和衰减配置文件使用这种方法，我们已经研究了一个样本的77个单独的伽玛射线暴脉冲，使我们能够检查的注量，脉冲宽度，不对称性，上升和衰减幂律分布。我们发现，上升阶段是最好的平均指数$r = 1.31 \pm 0.11$的幂律建模和平均衰减阶段的指数f $d = 2.39 \pm 0.12$。我们还发现，上升和衰减时间之间的比例（脉冲不对称性）所表现出的伽玛暴脉冲形状的平均值为0.47，从脉冲到脉冲变化不大，是独立的脉冲宽度或强度。我们将这些参数与预测发生的那些参数进行比较，如果单独的脉冲形状纯粹是由相对论曲率效应在火球模型的上下文中创建的，这个过程使得对GRB脉冲形状的具体预测。从我们的样品中获得的衰变指数分布表明，平均伽玛射线暴脉冲衰减速度比曲率效应预测的值，只有39%的样品是一致的曲率模型。我们讨论了相对论曲率的情况下，自然可以解释这些观察到的偏差的几个改进。
2003-05-23 astro-ph
On the Time Evolution of Gamma-Ray Burst Pulses: A Self-Consistent Description
第一次，结合两个行之有效的经验关系，描述不同方面的观测到的伽马射线暴（GRB）脉冲的光谱演化的后果进行了探讨。这些经验关系是：i）硬度-强度相关性，和ii）硬度-光子注量相关性。从这些，我们发现一个自洽的，定量的，紧凑的描述脉冲衰变阶段的时间演化内的伽玛射线暴光变曲线。特别地，我们证明了在两个经验关系都有效的情况下，瞬时光子通量（强度）必须表现为1/（1+ t/τ），其中τ是可以用两个经验关系的参数表示的时间常数。时间演化完全由两个初始常数和两个参数定义。我们研究了康普顿伽玛射线天文台观测到的83个明亮的伽玛暴脉冲的完整样本，并确定了一个主要的伽玛暴脉冲群（约45%），满足上述的光谱-时间行为。特别是，衰变阶段遵循时间倒数定律。目前还不清楚是什么物理原因导致了这样的衰变阶段。
1999-12-16 astro-ph
Timing diagrams and correlations in gamma-ray bursts signal jets from accretion into black holes
本文分析了498个亮伽马射线暴（GRB）的时间特性。持续时间（T90）的大范围伴随着脉冲定时特性（包括上升时间、下降时间、FWHM和脉冲之间的间隔）的中值的类似大范围。四个时序图，这些脉冲特性T90的，并显示4个脉冲时序特性和T90的中值之间的幂律关系，而且幂律依赖于在一个一致的方式上的脉冲数每伽玛射线暴。时序图是由脉冲群中脉冲的相关特性引起的，并且可以通过包括多普勒增强因子γ、由射流和不同的祖先引起的观看效应的因素的组合来解释。具有类似T90值的伽玛暴在脉冲数上有很宽的范围。具有大量短脉冲和光谱硬脉冲的伽玛暴可能发生在具有较高平均伽玛值的均匀喷流中，也可能发生在靠近旋转轴的具有较高伽玛值的非均匀喷流的轴附近。具有较少脉冲的较不明亮的伽玛暴可能起源于更远离不均匀喷流的轴。伽玛暴中的脉冲具有六个独特的统计特性，包括时间间隔之间的相关性，脉冲幅度之间的相关性，脉冲幅度和时间间隔之间的相关性，以及与GRS 1915+105中的不稳定性的联系。时序图和相关脉冲表明，伽马射线暴是由吸积过程提供动力的，吸积过程发出了黑洞形成的信号。
2002-06-17 astro-ph
A test of the power law relationship between gamma-ray burst pulse width ratio and energy expected in fireballs or uniform jets
最近，秦等人在相对论膨胀火球表面的多普勒效应很重要的假设下，证明了在大多数情况下，在一定的能量范围内，伽马射线暴（GRB）的脉冲宽度与能量之间存在幂律关系。我们检查这个预测与两个GRB样本，其中包含很好地识别脉冲。在BATSE的能量范围内，两个样品的大部分（约65%）爆发的光变曲线中可以看到全脉冲宽度与能量之间的幂律反相关以及脉冲宽度比与能量之间的幂律相关，这表明这些爆发很可能是由相对论膨胀的火球表面上发生的冲击波相关的发射引起的。对于其余的爆发，这些量之间的关系以前没有预测过。我们建议考虑其他光谱演化模式或其他辐射机制，如变化的同步加速器或康普顿光谱，以检查这些静止爆发的观测关系是否也可以通过多普勒模型来解释。此外，我们还发现两个样本的宽度比的上限不超过0.9，这与以前由多普勒模型预测的结果一致。Qin等人先前预测和检测到的平台/幂律/平台和峰值特征通常被观察到，只有在少数情况下才注意到例外。根据半高宽、比值和能量这两个幂律指标的不同值，将爆发分为三个子集，分别位于两个指标平面的不同区域。我们猜想，这两个指数的不同位置可能对应不同的机制。
2006-02-17 astro-ph
A Search for Single Radio Pulses and Bursts from Southern AXPs
1999年，我们用Parkes 64米射电望远镜在1400 MHz附近观测了4个南半球AXP，以寻找周期性射电辐射。在最初的分析中没有发现傅立叶候选者，但最近观察到的AXP XTE J1810-197的无线电活动促使我们重新审视这些数据，以寻找单个无线电脉冲和爆发。在广泛的分散措施下，对持续和突发无线电发射的数据进行了搜索，但没有检测到任何一种。这些结果进一步削弱了旋转无线电瞬变源和磁星之间的联系。然而，鉴于XTE J1810-197的无线电发射的瞬态性质，在不同时期继续对这些和其他AXP进行无线电搜索是有必要的，直到最近，XTE J1810-197才是唯一已知的无线电发射AXP。
2007-10-13 astro-ph
GRB 050717: A Long, Short-Lag, High Peak Energy Burst Observed by Swift and Konus
长暴GRB 050717是由雨燕上的暴发警报望远镜（BAT）和风号上的Konus仪器同时观测到的。观察到显著的硬到软光谱演变。早期的伽马射线和X射线发射是由BAT和Swift上的X射线望远镜（XRT）探测到的。XRT继续观察了7.1天的爆发，并检测了1.4天。X射线光变曲线显示出典型的衰变模式;余辉太微弱，无法检测到喷流破裂。尽管在爆发后14小时内进行了深入的搜索，但没有发现光学，红外或紫外对应物。瞬发辐射的两个特殊特征使GRB 050717成为一个非常不寻常的爆发。首先，观察到nu Fnu谱的峰为主峰的2401（-568/+781）keV，这是有史以来观察到的Epeak的最高值。其次，GRB 050717的光谱延迟被确定为2.5 +- 2.6 ms，与零一致，并且对于长爆发来说异常短。这个滞后的测量表明这个爆发有很高的内在光度，因此是在高红移（z > 2.7）。尽管有这些不寻常的特征，GRB 050717还是表现出伽马射线暴的经典瞬发和余辉行为。
2006-05-19 astro-ph
Peak Luminosity-Spectral Lag Relation Caused by the Viewing Angle of the Collimated Gamma-Ray Bursts
我们计算了峰值亮度、脉冲宽度和峰值亮度的光谱滞后与喷流视角$θ_v$的运动学关系。对于适当的模型参数，我们得到的峰值亮度光谱滞后关系类似于观察到的一个包括GRB 980425。具有短（长）光谱滞后的亮（暗）峰对应于具有小（大）视角的喷流。这表明，喷流的视角可能导致伽玛暴的各种关系，如峰值亮度-变率关系和亮度-宽度关系。我们的模型还表明，富含X射线的伽玛暴（或X射线冲洗或快速X射线瞬变）是从大的$θ_v$中观察到的典型伽玛暴，具有大的光谱滞后和低的变异性。
2003-01-15 astro-ph
The Cooling Behavior of Thermal Pulses in Gamma-Ray Bursts
我们讨论的伽马射线暴，有很硬的光谱，一致的黑体辐射，在其整个持续时间。我们发现，在脉冲过程中的温度衰减可以很好地描述了一个打破幂律的时间，初始常数或弱衰减。在中断之后，大多数情况下与指数为-2/3的衰减一致。一些脉冲具有覆盖热分量的弱非热分量，并且用热分量和非热分量的组合来更好地建模。这样一个双分量模型可以解释其他爆发的整个时间演化，这些爆发最初只是热的，后来变成非热的。这两个组件之间的相对强度随时间而变化，这是建议，除其他事项外，占模拟的低能量幂律斜率的变化，经常观察到的爆发。我们解释内的光学厚壳，膨胀螺旋模型的观察。缓慢或恒定的温度降低来自加速阶段，在加速阶段期间，体积洛伦兹因子增加，并且当流动饱和并开始以恒定速度滑行时达到更快的温度衰减。我们还讨论了坡印廷通量模型，其中饱和半径接近光球。
2004-11-09 astro-ph
Redshift Dependent Lag-Luminosity Relation in 565 BASTE Gamma Ray Bursts
我们比较了565个BASTE伽玛暴的由Yonetoku关系得到的红移$z_Y$和由滞后光度关系得到的红移$z_{lag}$，惊奇地发现它们的相关性很低。假设光度是$z_Y$和内禀光谱滞后$τ_{lag}$的函数，我们得到了一个新的红移相关的滞后-光度关系式$L=7.5\times 10^{50}{\rm erg/s}(1+z)^{2.53}τ_{lag}^{-0.282}$，其相关系数为0.77，机会概率为$7.9\times 10^{-75}$ .为了验证该方法的有效性，我们用$z_Y$和观测到的注量检验了另一个光度指标Amati关系，发现相关系数为0.92，并得到了$5.2\times 10^{-106}$的机会概率。虽然光谱滞后是从BATSE的两个通道计算的，我们的新的滞后光度关系表明，一个可能的滞后光度关系在\swift时代也应该取决于红移。
2007-10-31 astro-ph
Study of time lags in HETE-2 Gamma-Ray Bursts with redshift: search for astrophysical effects and Quantum Gravity signature
研究不同能带的伽马射线暴光变曲线中尖峰之间的时间滞后作为红移的函数，可能会导致对量子引力效应的探测。我们分析了HETE-2在2001年至2006年期间探测到的15个具有测量红移的伽马射线暴，以测量与天体物理效应相关的时间滞后，并在额外维度弦模型的框架下寻找量子引力特征。光子标记数据的使用使我们能够考虑各种能量范围。系统的影响，由于选择和削减进行了评估。从光变曲线最大值的研究中未检测到显著的量子引力效应，并将量子引力标度参数的下限设定为3.2x10**15 GeV，置信水平为95%。
2007-10-16 astro-ph
A Variety of Decays of Gamma-Ray Burst Pulses
我们发现并研究了伽马射线暴中长而亮的脉冲结构在光变曲线衰减阶段的各种谱时行为。早先发现，对于这些衰变中的大约一半，瞬时光子通量与时间上的幂律一致，其中光子通量$\propto$ 1/时间。这种衰减行为是幂律硬度强度相关性（HIC）和指数硬度通量相关性（HFC）的有效性的结果。除此之外，我们发现其他情况下近似表现为1/（时间）$^3$。对于后者的一些衰变，这两个相关性（HIC和HFC）的约束，并发现是一致的光变曲线的行为。对于这些情况，HIC仍然是幂律，而HFC由广义函数描述。我们研究和描述这些行为的分析和检查实际的爆裂数据从完整的目录上的CGRO的BATSE。
2001-02-23 astro-ph
Is pulsar B0656+14 a very nearby RRAT source?
最近发现的RRAT源的特点是非常明亮的无线电爆发，而周期性相关，很少发生。我们发现已知脉冲星B0656+14的爆发具有相同的特征。这些爆发代表了来自扩展的平滑脉冲能量分布的亮端的脉冲，并且被证明不同于巨脉冲、巨微脉冲或正常的脉冲星。这些脉冲中最亮的脉冲的极端峰值通量表明，PSR B0656+14，如果不是如此接近，只能被发现为RRAT源。对RRAT的长期观测可能会揭示，它们和PSR B0656+14一样，除了爆发外，还会发出较弱的辐射。
2006-06-14 astro-ph
Spectral lags and the energy dependence of pulse width in gamma-ray bursts: contributions from the relativistic curvature effect
我们计算了伽马射线暴脉冲在四个暴和瞬变源实验（BATSE）大面积探测器（LAD）的能量通道的时间轮廓，与膨胀火球的相对论曲率效应进行了明确的调查。假设一个内在的“带”形光谱和一个内在的能量无关的发射轮廓，我们表明，仅仅曲率效应可以产生可检测的光谱滞后，如果内在的脉冲轮廓有一个逐渐衰减的阶段。我们研究了谱滞后与一些物理参数的关系，如洛伦兹因子、内禀谱的低能谱指数α、内禀辐射持续时间t_d'和火球半径R。结果表明，滞后\propto r ^{-1}和\propto t_d '近似，并且具有更突出形状（更大的α）的谱引起更大的滞后。我们发现滞后对R没有依赖性。从数量上看，曲率效应产生的滞后与观测到的滞后略微接近，而较大的滞后需要极端的物理参数值，例如，r < 50，或α>-0.5。曲率效应导致了脉冲宽度的能量依赖性分布，但我们得到的脉冲宽度的能量依赖性比观察到的W \propto E^{-0.4}弱得多。这表明除了曲率效应之外，还有一些内在机制控制着伽玛暴脉冲的窄化。
2005-08-20 astro-ph
On the Variety of the Spectral and Temporal Behaviors of Long Gamma-Ray Burst Pulses
我们发现并研究了长而亮的伽玛暴脉冲在衰变阶段的各种谱时行为。尽管只有一小部分观测到的爆发表现出这样的脉冲，这些都是感兴趣的研究，因为它们反映了个人的发射发作期间的爆发。我们先前已经发现，对于这些衰变的大约一半，瞬时光子通量约为1/时间，这是幂律硬度-强度相关性（HIC）和指数硬度-通量相关性（HFC）有效性的结果。在这里，我们研究了25个BATSE脉冲的完整样本（在1 s分辨率下的峰值通量> 5 photons/s/cm^2，在至少8个时间仓中的信噪比为30），特别是，寻找其他类型的衰变行为。首先，我们发现，幂律给出了一个更好的描述的脉冲衰减比拉伸指数，最常见的假设脉冲形状到目前为止。然后我们发现，大约一半的衰变近似表现为1/时间，另一半近似表现为1/时间^[3]。对于后者的几个衰变，两个相关性，HIC和HFC，被约束，并发现是一致的光变曲线行为。对于这些情况，HIC仍然是幂律，而HFC由广义函数描述。最后，我们简要讨论了我们的结果在物理环境中。
2001-10-09 astro-ph
The 2001 April Burst Activation of SGR 1900+14: Pulse Properties and Torque
我们报告的观测SGR 1900+14与罗西X射线定时探测器（RXTE）和BeppoSAX在2001年4月爆发激活的源。使用这些数据，我们测量的自旋扭矩的明星，并确认早期的研究结果，扭矩和爆发活动没有直接相关。我们比较了4月18日中间耀斑期间的X射线脉冲轮廓和伽马射线轮廓，并表明：（i）它们的形状相似，（ii）伽马射线轮廓与X射线脉冲密切一致。伽马射线和X射线轮廓的良好相位对准表明，在8月27日的巨型耀斑中推断的这种耀斑之后没有快速的自旋下降。我们讨论了这些意见如何进一步约束磁场重构模型的大型耀斑的SGRs。
2003-06-04 astro-ph
Spectral Hardness Decay with Respect to Fluence in BATSE Gamma-Ray Bursts
我们分析了伽马射线暴中谱硬度参数Epk随注量的演化。我们用Liang和Kargatis（1996）报告的趋势拟合了26个爆发中的41个脉冲，该趋势发现Epk相对于光子注量呈指数衰减。我们还将这些脉冲与这种趋势进行了轻微的修改，其中Epk随能量注量线性衰减。在这两种情况下，我们发现41个脉冲的集合与趋势一致。对于后一种趋势，我们认为它更具物理性，衰减常数的分布大致为对数正态分布，平均值为1.75 +/- 0.07，半高宽为1.0 +/- 0.1。关于早期报道的在一个单一的突发不同的脉冲之间的衰减常数的不变性，我们发现的概率为0.49至0.84（取决于所使用的测试），这种不变性会发生的巧合，最有可能是由于脉冲之间的衰减常数值的窄分布。
1998-10-20 astro-ph
The physics of pulses in gamma-ray bursts: emission processes, temporal profiles and time lags
我们提出了一个简单的，半解析模型来解释伽玛暴的时间和光谱特性的背景下，内部冲击模型。时间剖面中的每一个单独的脉冲是由相对论风中相对较慢的层对快速移动的物质进行减速而产生的。首先用标准均分假设得到合成脉冲的谱演化，以估计冲击后的磁场和电子洛伦兹因子。我们得到Ep propto t^-delta，delta=7/2，比观测到的斜率delta（obs）<= 1.5要陡得多。因此，我们考虑的可能性，均分参数取决于冲击强度和冲击后的密度。然后，我们得到一个更好的协议与观察和我们的合成脉冲满足硬度强度和硬度通量相关。我们还计算了在不同的能量通道的配置文件之间的时间滞后，我们发现，它们随着硬度的增加而减少。最后，我们将我们预测的时滞-光度关系与Norris等人（2000）从6个已知红移的爆发中得到的结果进行了比较。
2003-03-13 astro-ph
Study of time lags in HETE-2 Gamma-Ray Bursts with redshift: search for astrophysical effects and Quantum Gravity signature
研究不同能带的伽马射线暴光变曲线中尖峰之间的时间滞后作为红移的函数，可能会导致对量子引力效应的探测。我们分析了HETE-2探测到的15个具有测量红移的伽马射线暴，以测量与天体物理效应相关的时间滞后，并在额外维弦模型的框架内寻找量子引力特征。小波变换的方法被用于去噪的光变曲线和尖锐的过渡的检测。光子标记数据的使用使我们能够考虑各种能量范围，并评估由于选择和切割而产生的系统效应。对光变曲线的最大值和最小值的分析没有导致显著的量子引力效应。将量子引力尺度参数的95%置信水平下限设置为2 × 10 **15 GeV。
2007-10-16 astro-ph
Soft Phase Lags of Pulsed Emission from the Millisecond X-ray Pulsar SAX J1808.4-3658
我们报道了在新发现的毫秒（ms）X射线脉冲星SAXJ1808.4 -3658中发现的不同能量的X射线脉冲之间的相移。结果表明，低能量脉冲滞后高能量脉冲多达$\sim$ 0.2 ms（或脉冲周期的$\sim$ 8%）。采用两种不同的方法进行测量：（1）计算不同能带之间的互功率谱;（2）对不同能带中的折叠脉冲轮廓进行互相关，得到了一致的结果。我们推测，所观察到的软滞后可能与中子星表面上的“热点”的横向膨胀和随后的冷却有关，脉冲X射线发射起源于该热点。还提出了通过硬X射线光子从冷的周围大气中的热点的康普顿向下散射产生软滞后的可能性。我们将讨论可能的X射线生产机制的SAX J1808.4-3658和限制的排放环境，根据所观察到的软滞后，脉冲轮廓，和能谱。
1998-07-08 astro-ph
Temporal properties of short and long gamma-ray bursts
对同一星表中100个T90 2 s的亮短伽玛暴样品进行了时间分析< 2s from the BATSE Current Catalog along with a similar analysis on 319 long bright GRBs with T90 >。采用中值滤波对短暴进行去噪，采用小波方法对长暴进行去噪。两个样品都经过自动脉冲选择算法，以客观地确定相邻脉冲的影响。测量了上升时间、下降时间、半高宽、脉冲幅度和面积，并给出了它们的频率分布。还测量了脉冲之间的时间间隔。脉冲特性的频率分布被发现是相似的，并符合对数正态分布的短和长的伽玛暴。脉冲之间的时间间隔和相邻脉冲的脉冲幅度被发现是相互关联的。相同的发射机制可以解释这两类伽玛暴。
2002-06-17 astro-ph
Deviation of light curves of gamma-ray burst pulses from standard forms due to the curvature effect of spherical fireballs or uniform jets
如前所述，假设某些伽马射线暴脉冲是由球形火球或大开度均匀喷流中的激波产生的，则由于相对论曲率效应（球壳表面上的多普勒效应），由非常窄或突然变暗的局部（或本征）脉冲产生的脉冲轮廓存在标准衰减形式。从其他本地脉冲所产生的脉冲的配置文件先前被发现拥有从标准衰变形式的反向S-功能偏差。我们在这篇论文中表明，除了在秦等（2004）中所示的标准衰变形式，存在一个边缘衰变曲线与本地$δ$函数脉冲单色辐射。我们使用Kocevski等人（2003）的样本来检验这一预测，发现与标准衰变形式和边缘衰变曲线相比，反S特征的现象很常见。因此，我们建议以边缘衰减曲线（其功能是简单的）作为一个标准，以检查是否观察到的脉冲可以作为一个候选人遭受的曲率效应。我们引入两个量$A_1$和$A_2$来描述所提到的偏差内和超出$FWHM$的衰变相的位置，分别。计算了样品脉冲的$A_1$和$A_2$值，结果表明，对于大多数脉冲，其对应的局部脉冲可能包含相对于曲率效应时标较长的衰减时间。
2005-08-25 astro-ph
Inferring the emission regions for different kinds of gamma-ray bursts
利用一个描述脉冲形状的理论模型，我们阐明了所观测到的脉冲与其对应的时间尺度（如角扩展时间、动态时间以及冷却时间）之间的关系。我们发现，在辐射时间可以忽略的情况下，由火球表面曲率效应引起的角扩展时标只对脉冲的下降部分有贡献，而在壳层同动坐标系中的动力学时标只对脉冲的上升部分有贡献。此外，由相对论电子的纯辐射冷却时间产生的脉冲呈现出快升慢衰（准FRED）轮廓和平滑的峰值。此外，我们解释了更宽的脉冲倾向于更不对称的现象是发射区域的差异的结果。同时，我们发现内禀发射时间取决于短爆和长爆之间的洛伦兹因子和壳层半径的比值。基于不对称性的分析，我们的结果表明，长暴可能发生在半径较大的区域，而短暴可能发生在距离中心引擎较近的区域。
2006-10-27 astro-ph
Black holes and gamma ray bursts: background for the theoretical model
进一步发展了具有电磁结构的黑洞（EMBH）引力坍缩过程中真空极化过程可能是伽马射线暴（GRB）起源的观点。EMBH在3.2 - 10 $^6$太阳质量的范围内被认为是。这样的EMBH的形成，提取其质量和能量的可逆变换和扩展的对电磁脉冲（PEM脉冲）都在广义相对论检查。PEM脉冲被证明可以将粒子加速到洛伦兹伽马因子的速度，远远超过地球上现有的任何实验。详细的预期突发结构和其他可观察到的属性进行检查。
2002-09-13 astro-ph
