Relevance of ferromagnetic correlations for the Electron Spin Resonance in Kondo lattice systems
电子自旋共振（ESR）测量的铁磁近藤晶格系统CeRuPO显示出一个定义良好的ESR信号，这是相关的Ce3+磁矩的磁性。相反，在反铁磁同系物CeOsPO中没有观察到ESR信号。此外，我们检测到的ESR信号在进一步的铁磁性Yb化合物，YbRh，而它是不存在的一些Ce或Yb金属间化合物与占主导地位的反铁磁性交换，独立的存在下，一个强大的近藤相互作用或接近（量子）临界点。因此，在近藤晶格中观察到的ESR信号既不是特定于Yb，也不是量子临界点附近，但似乎与铁磁波动的存在有关。这些结论不仅提供了一个基本概念，以了解近藤晶格系统，甚至远低于近藤温度观察到的重费米子金属YbRh_2Si_2的ESR，但指出ESR作为一个主要的方法，直接调查的自旋动力学的近藤离子。
2008-01-08 cond-mat.str-el
Hole doping and weak quenched disorder effects on the 1D Kondo lattice for ferromagnetic Kondo couplings
利用玻色化方法研究了铁磁近藤耦合的一维近藤晶格模型。铁磁2-腿自旋梯和S=1反铁磁发生作为新的一维近藤绝缘体，半填充带。第一，一个非常小的空穴掺杂使电荷扇区无质量，它可以根据铁磁近藤耦合的强度产生无公度的RKKY相互作用或S=1的铁磁体。其次，我们研究了弱的和淬火无序对这两个Kondo绝缘体的影响，通过应用重整化群方法：安德森局域化仅在强铁磁Kondo耦合的情况下被抑制。
1997-06-06 cond-mat.str-el
Ferromagnetic state in the one-dimensional Kondo lattice model
在我们最近的研究中，Phys. Rev. Lett. 108 086402（2012）中，我们揭示了在无限维反铁磁耦合的近藤晶格模型中铁磁状态的有趣特性：在铁磁金属相中，少数传导电子在费米能处形成间隙，并且不参与传输，而不管相互作用强度和填充。这种半金属态被称为自旋选择性近藤绝缘体。本文通过对一维Kondo晶格模型中的静态和动态量的密度矩阵重整化群研究，证明了自旋选择性Kondo绝缘体也可以在一维Kondo晶格模型中实现.自旋选择性Kondo绝缘体在一维和无限维中的出现无疑表明，无论系统的维数如何，这种机制对于Kondo晶格模型中的铁磁态都是非常普遍和普遍的。
2012-10-09 cond-mat.str-el
Spin dynamics in the generalized ferromagnetic Kondo model for manganites
用广义铁磁Kondo模型计算了$e_{g}$电子与局域$t_{2g}$电子反铁磁相互作用的动态自旋磁化率.在平均场近似下的计算表明，铁磁态系统的自旋波谱有两个分支，即声学和光学。自能修正的频谱被认为是声学自旋波阻尼的评价。
1999-01-14 cond-mat.str-el
Model for Ferromagnetic Quantum Critical Point in a 1D Kondo Lattice
受最近实验的启发，我们研究了自旋间存在铁磁耦合的近藤晶格的准一维模型。使用玻色化和动态大N技术，我们建立了费米液体和磁相分离的局部量子临界点，由近藤击穿图片的存在。热力学性质进行了研究，并强调了在量子临界点的无隙荷电模式。
2017-12-04 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Kondo Effect at Nanocontacts
磁性杂质桥接纳米接触和近磁性金属的断裂结可能导致永久力矩，类似于在体材料情况下众所周知的巨力矩。数值重整化群（NRG）的研究表明，与平均场为基础的预期，一个永久的时刻从来没有出现在安德森模型，这总是导致强近藤屏蔽。通过在模型中包括引线和杂质之间的附加铁磁交换耦合，NRG可以替代地通过铁磁近藤效应稳定永久力矩。由此产生的状态是一个旋转不变的自旋，这与平均场有很大的不同。一个符号反转的零偏置异常和其他光谱特征的开关从定期铁磁近藤概述。
2009-02-02 cond-mat.str-el
Continuous ferromagnetic quantum phase transition on an anisotropic Kondo lattice
基于最近在重费米子化合物CeRh $_6$ Ge $_4$中发现的铁磁量子临界性，我们发展了二维各向异性铁磁Kondo-Heisenberg模型的无限投射纠缠对态的数值算法，研究了具有不同磁各向异性和跳跃各向异性的铁磁量子相变.我们的计算揭示了一个连续的铁磁量子相变在大的各向异性区域和一级量子相变较小的各向异性。我们的结果突出了磁各向异性对近藤晶格系统铁磁量子临界性的重要性，并为CeRh $_6$ Ge $_4$的准一维磁结构的实验观察提供了可能的解释.我们的工作为未来使用最先进的张量网络方法研究丰富的近藤晶格物理开辟了途径。
2022-08-05 cond-mat.str-el
Two-orbital Kondo effect in quantum dot coupled to ferromagnetic leads
采用运动方程方法研究了垂直双轨道量子点与两个铁磁引线耦合的近藤效应。当铁磁导线与平行自旋极化耦合时，我们发现单粒子激发谱中有三个峰。中间一个是由轨道自由度引起的近藤共振。在磁场中，近藤效应消失。然而，在一定的磁场下，会产生新的二重简并态，并出现近藤效应。相反，当铁磁引线与反平行自旋极化耦合时，由自旋（轨道）自由度引起的近藤效应在磁场中存活（被抑制）。我们研究了平行和反平行自旋极化下的电导随磁场的变化，发现电导随磁场的变化很明显。
2011-04-16 cond-mat.str-el
Local Density of States in the Antiferromagnetic and Ferromagnetic Kondo Models
基于一个简单的近似方案，我们计算了反铁磁和铁磁近藤模型的局域态密度（LDOS）的全部范围内的带占领和耦合强度。对于这两个模型的LDOS与其完整的能量依赖性还没有计算过。参数给出的结果是定性可靠的，尽管简单的近似方案。
2002-09-27 cond-mat.str-el
The quantum ferromagnetic transition in a clean Kondo lattice is discontinuous
近藤晶格模型将局域磁矩晶格与传导电子耦合，常用于描述重费米子系统。由于近藤物理和磁序之间的相互作用，它显示出非常复杂的行为，并且非常难以解决。铁磁Kondo晶格模型，与铁磁耦合之间的本地时刻，描述了一个相变从顺磁相到铁磁一个作为温度或铁磁本地矩耦合的函数。在零温度下，这是一种受到相当关注的量子相变。它在理论上被描述为连续的或二阶的。在这里，我们表明，这种信念是错误的，在没有淬火无序的量子相变是一级，与实验一致，是在其他金属铁磁体相应的过渡。
2016-03-29 cond-mat.str-el
Magnons in the ferromagnetic Kondo-lattice model
研究了铁磁近藤晶格模型（FKLM）的磁性。从自旋波制度中的磁振子谱的分析，我们研究的铁磁稳定性作为一个功能的占领的导带$n$和强度$J$的本地化时刻和传导电子之间的耦合。从自旋波刚度$D$的性质导出了零温铁磁相。使用近似公式计算临界温度$T_c$作为$J$和$n$的函数。
2000-12-06 cond-mat.str-el
Interacting spin waves in the ferromagnetic Kondo lattice model
我们提出了一种新的方法，铁磁，三维，对称的近藤晶格模型，使我们能够获得两个磁振子的能量和线宽（寿命），并研究在有限的温度下的铁磁相的属性。得到并讨论了“反常软化”和“反常阻尼”现象。我们的方法包括通过“修正的RKKY相互作用”和“内插自能方法”将Kondo晶格模型映射到一个有效的Heisenberg模型上。通过应用戴森-马列夫变换并使用具有加宽磁振子谱密度的“谱密度方法”来近似求解海森堡模型。
2009-12-14 cond-mat.str-el
Hole doping and disorder effects on the one-dimensional Kondo lattice, for ferromagnetic Kondo couplings
研究了铁磁近藤耦合的一维近藤晶格模型。所谓的铁磁2-腿自旋梯和S=1反铁磁体作为新的一维近藤绝缘体出现。两者都表现出自旋间隙。但是，与强耦合极限相反，表征2-腿自旋梯形近藤绝缘体的Haldom态不能对抗非常弱的外部扰动。首先，利用标准玻色化技术，我们证明了在少量空穴掺杂下会出现反铁磁基态，其特征在于自旋-自旋关联函数的形状因子分别在$q=π$和$q=2k_F$处呈现两种结构.其次，我们用重整化群方法精确地证明了，在弱耦合的Half系统中，通过引入猝灭的无规性，Anderson局域化不可避免地发生;自旋不动点更确切地说对应于一个“玻璃”态。最后，弱耦合的S=1反铁磁近藤绝缘体的“类比”提出，我们表明，到安德森局域化状态的过渡，可以避免在这种不寻常的弱耦合Halfenstein系统。
1997-10-16 cond-mat.str-el
Enhancement of spin stiffness with dilution in a ferromagnetic Kondo lattice model
在稀释铁磁近藤晶格模型中研究了正方形和立方晶格上几种有序杂质排列的载流子诱导铁磁性，并与不同的理论图像进行了定量比较。自旋刚度被发现是优化相对于空穴掺杂浓度，交换相互作用强度，以及自旋稀释由于涉及的载流子自旋极化的大小和振荡长度尺度的竞争。自旋涨落理论中确定的铁磁转变温度与$\rm Ga_{1-x}Mn_xAs$的实验值符合得很好。
2005-07-21 cond-mat.str-el
Polaronic Aspects of the two-dimensional Ferromagnetic Kondo Model
通过无偏蒙特卡罗（MC）模拟，研究了空穴掺杂x = 0.125时具有经典核自旋的二维铁磁Kondo模型.发展了有限温度的正则算法。我们表明，与现实的参数的锰氧化物和在低温下，双交换机制不会导致相分离的二维晶格，而是稳定个人的铁磁极化子。无偏MC结果的详细分析表明，极化子可以被视为独立的粒子。结果表明，一个简单的极化子模型可以很好地描述FM Kondo模型的物理性质。铁磁极化子图像提供了一个明显的解释赝隙的FM近藤模型中观察到的单粒子光谱函数$A_k(ω)$。
2004-08-05 cond-mat.str-el
Absence of overscreened Kondo effect in ferromagnetic host
本文研究了开放铁磁Takhatajian-Babujian自旋S链中边界磁性杂质S '= 1/2的低温行为。对于反铁磁近藤耦合，Bethe近似解表明杂质自旋总是锁定在体的临界行为中。在低温下，在杂质位附近形成自旋S-1/2的局域复合，其对比热的贡献符合简单的幂律T^{1/2}。过屏蔽近藤效应的不存在是由于宿主自旋的关联长度很大，在量子临界点附近是发散的。
2000-06-05 cond-mat.str-el
High Temperature Thermodynamics of the Ferromagnetic Kondo-Lattice Model
提出了一种用于模拟CMR钙钛矿的铁磁Kondo晶格模型在大耦合极限下的高温级数展开式。我们的研究结果表明，预期的交叉居里-韦氏行为的温度相关的带宽。磁转变温度的估计是在实验观察到的范围。压缩性表明，高温电荷激发可以用无自旋费米子来模拟。然而，CMR效应本身保证包括动态效应，并且不能通过静态计算来解释。
1997-03-14 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Fixed Point of the Kondo Model in a Luttinger Liquid
用重整化群方法研究了Luttinger液体中的近藤效应。通过重整化玻色子场，得到了任意Luttinger相互作用的二阶标度方程。对于铁磁近藤耦合，自旋束缚态（三重态）可以实现，而不调用最近的邻居自旋相互作用与最近的Bethe anomaly计算一致。标度势条件下的标度理论表明，磁相互作用和非磁相互作用之间没有相互影响。此外，近藤温度之间的指数和幂律类型的交叉行为的研究。
2001-03-07 cond-mat.str-el
Possible Manipulation of Kondo Effect by Transition between Antiferromagnetic and Ferromagnetic s-d Coupling
近藤效应起源于磁性杂质与导电电子之间的反铁磁（AFM）s-d耦合，而在铁磁（FM）区，由于自旋反转失效，近藤效应将被完全猝灭。以Au（111）表面的3d金属酞菁分子（MPc）为模型体系，研究了AFM/FM s-d耦合跃迁开关近藤效应的可能性.根据MPc分子的特点，建立了一个描述AFM/FM s-d耦合条件的哈密顿模型。原子力显微镜的s-d耦合可以转化为FM s-d耦合，如果最低未占轨道的自旋状态的变化。
2012-11-29 cond-mat.str-el
Lifshitz phase transitions in the ferromagnetic regime of the Kondo lattice model
在铁磁有效交换作用区（n ~< 0.5），建立了自旋为1/2和自旋为1的近藤晶格模型的低温相图.我们发现，这两种模型有几个不同的铁磁相分离的费米口袋消失或出现类型的连续Lifshitz过渡：一个阶段有一个真正的间隙在少数带（半金属），其他人只有一个pseudogap。它们可以通过其磁化曲线进行实验区分;只有带隙相具有磁化刚性。我们发现，相当普遍，铁磁性和近藤屏蔽共存，而不是竞争，无论是在自旋1/2和自旋1模型。我们计算了居里温度，并建立了“铁磁Doniach图”的两个模型。
2013-07-02 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Polarons, Phase Separation, Stripes and Polaron Lattice: The two- and three-dimensional ferromagnetic Kondo Model
我们采用无偏蒙特卡罗模拟研究了二维和三维铁磁Kondo晶格模型。给出了二维模型的相图，考察了磁序和铁磁极化子随反铁磁超交换J'和温度的稳定性。蒙特卡罗模拟表明，J' > 0.02时，单个极化子得到增强，而J' < 0.02时，除少量掺杂外，有利于团簇的长大和相分离.降低温度使铁磁极化子在实际的J' > 0.01时稳定，而相分离仅在非常小的J' < 0.01时有利.我们的蒙特卡罗模拟表明，低温可导致取决于J '的对角线或垂直条纹。对三维系统的模拟产生铁磁极化子，当独立的极化子不再适合系统时，铁磁极化子在较高的掺杂水平0.2 < x < 0.23时形成“极化子晶格”。在三维中没有观察到相分离的趋势。
2004-10-12 cond-mat.str-el
Ferromagnetic ordering along the hard axis in the Kondo lattice YbIr3Ge7
铁磁近藤晶格化合物远不如它们的反铁磁类似物常见。在这项工作中，我们报告了一个新的铁磁近藤晶格化合物，YbIr3Ge7的发现。像几乎所有的铁磁Kondo晶格系统，YbIr3Ge7显示出与晶体电场（CEF）易轴正交的磁矩排列的磁序。YbIr3Ge7的独特之处在于，它是这类化合物中唯一一个在磁性位点具有三角点对称性的菱形结构中结晶的成员，并且它在局部磁矩位点缺乏破缺的反转对称性。交流磁化率、磁化强度和比热测量表明，YbIr3Ge7的近藤温度TK = 14K，居里温度TC = 2.4K。尽管基态Kramers双重态的CEF各向异性很大，但铁磁有序沿着晶体学[100]硬CEF轴发生，沿着[001]的饱和矩几乎是沿着[100]的饱和矩的四倍。这意味着，一个机制，认为在交换相互作用的各向异性来解释难轴排序是不可能的。另一方面，TC处的宽的二级相变有利于涨落诱导的机制。
2019-01-08 cond-mat.str-el
Transport Properties of the One Dimensional Ferromagnetic Kondo Lattice Model : A Qualitative Approach to Oxide Manganites
利用玻色化方法研究了一维铁磁Kondo晶格模型的输运性质。反铁磁波动，这通常是因为RKKY相互作用出现，明确考虑作为一个“核心”自旋之间的直接交换。结果表明，在具有局部反铁磁涨落的顺磁区，电阻率随温度的升高呈指数衰减，而在铁磁区，系统几乎是理想导体.在顺磁区的局域自旋极化子的非微扰描述。弱外加场的影响进行了讨论，以减少到铁磁态的情况下，导致带分裂。的氧化物锰氧化物的问题的结果的定性相关性被强调。
1998-09-23 cond-mat.str-el
Inelastic Neutron scattering in CeSi_{2-x}Ga_x ferromagnetic Kondo lattice compounds
本文报道了属于CeSi_{2-x} Ga_{x}（x = 0.7，1.0和1.3）系统的铁磁近藤晶格化合物的非弹性中子散射研究。准弹性响应的热演化表明，近藤相互作用占主导地位的RKKY相互作用的Ga浓度从0.7增加到1.3。这与随着Ga浓度的增加，k-f杂化增加有关。高能响应表明三种化合物的基态都被晶场分裂。利用实验结果，我们已经计算出在所有三个化合物的晶体场参数在这里研究。
1997-04-22 cond-mat.str-el
Ferromagnetic quantum critical point in a locally noncentrosymmetric and nonsymmorphic Kondo metal
本文报道在CeSi$_{2-δ}$中通过Ag替代调控近藤耦合，发现由局域非中心对称自旋轨道耦合与非简单空间群对称性保护的铁磁量子临界点及奇异金属行为，为寻找新型铁磁QCPs提供指导。
2023-09-21 cond-mat.str-el
Observation of orbital two-channel Kondo effect in a ferromagnetic L10-MnGa film
近藤（2CK）效应的量子临界点在实验上的存在性和稳定性是一个奇异的非费米液体物理现象。在这里，我们报告的实验实现的两个能级系统的散射诱导轨道2CK效应的铁磁L10-MnGa薄膜，这是由一个磁场无关的电阻率上升，具有对数和平方根温度依赖性超过和低于近藤温度的~14.5 K，分别表示。我们的结果不仅证明了轨道2CK效应的存在，即使在强磁场和长程铁磁有序的存在下，但也扩展了2CK主体材料的范围从纳米级点接触的无序合金的扩散导体。
2016-11-12 cond-mat.str-el
Magnetic Polarons in the 1D FM Kondo Model
利用无偏蒙特卡罗模拟研究了具有经典核自旋的铁磁Kondo模型.我们表明，与现实的参数的锰氧化物和在低温下，双交换机制不会导致相分离的一维链，而是稳定个人的铁磁极化子。在铁磁极化子图象中，单粒子谱函数A_k（ω）中的赝能隙可以很容易地解释。铁磁极化子还澄清了双交换机制在解释铁磁和顺磁相的可比带宽方面的一个看似失败的问题。对于我们的分析，我们扩展了一个简化的模型，有限温度均匀跳跃的方法（UHA），包括极化子。它可以很容易地进行数值计算，并提供了一个简单的定量理解的铁磁近藤模型的物理特征。
2003-01-23 cond-mat.str-el
Weak ferromagnetism with the Kondo screening effect in the Kondo lattice systems
我们仔细考虑了在有限温度下传统的近藤晶格系统中铁磁性和近藤屏蔽效应之间的相互作用。在有效平均场论中，对小的传导电子密度，确定了一个完整的相图.在铁磁有序相中，存在一个特征温标，表明近藤屏蔽效应的存在。我们进一步发现了两种不同的铁磁长程有序相共存的近藤屏蔽效应：自旋完全极化和部分极化状态。存在连续的相变以将部分极化的铁磁有序相与顺磁重费米液相分离。这些结果可以用来解释最近在近藤晶格材料中观察到的弱铁磁性。
2013-04-11 cond-mat.str-el
Charge and spin inhomogeneous phases in the Ferromagnetic Kondo Lattice Model
我们数值研究了一维铁磁近藤晶格。该模型被广泛用于描述镍和锰钙钛矿。由于双交换和超交换的竞争，我们发现了一个磁极化子的形成诱导电荷有序态的区域。即使在没有任何位点间库仑排斥的情况下，这种有序也存在。存在与电荷结构形成相关联的绝缘间隙。我们还研究了绝缘体-金属的转变所引起的磁场，同时删除电荷和自旋有序。
2003-03-15 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Kondo effect in a triple quantum dot system
我们提出了一个简单的设备的三个横向耦合的量子点，中间的一个金属导线接触，可以实现铁磁近藤模型，其特征在于有趣的属性，如非解析的反向零偏置异常和极端的灵敏度磁场。此外，通过调节横向点的栅极电压，该器件可以允许研究从铁磁到反铁磁的近藤效应的转变，这是Berezinskiii-Kosterlitz-无铁磁转变的简单情况。我们用数值重整化群研究了三个耦合的安德森杂质来模拟器件。我们计算的单粒子谱函数的中心点，这在零频率是成比例的零偏置电导，跨越过渡，无论是在存在和不存在的磁场。
2013-07-24 cond-mat.str-el
Fermionic representation for the ferromagnetic Kondo lattice model -- diagrammatic study of spin-charge coupling effects on magnon excitations
一个纯粹的费米子表示介绍了铁磁近藤晶格模型，它允许采用传统的图形工具来研究相关效应。量子1/S修正磁振子激发进行了研究，使用系统的逆简并扩展计划，其中包括自能和顶点修正的形式的相关效应，同时明确地保持连续的自旋旋转对称性。磁振子自能的研究在整个范围内的相互作用强度，并示出导致强磁振子阻尼和异常软化的区域边界模式，这占最近的自旋波测量的铁磁锰氧化物中观察到的几个区域边界异常。
2007-10-15 cond-mat.str-el
The ground state magnetic phase diagram of the ferromagnetic Kondo-lattice model
通过明确计算简单立方晶格所有可能的二分磁组态的内能，构造了铁磁近藤晶格模型的磁基态相图。对于S = 3/2的局部力矩，在一维（1D）、2D和3D中进行。通过假定局部矩系中的饱和，我们能够精确地处理运动方程方法中出现的所有较高的局部关联函数。一个简单的解释所获得的相图的带宽减少。相分离的区域由明确的Maxwell构造从内能曲线确定。
2009-01-19 cond-mat.str-el
Two-band ferromagnetic Kondo-lattice model for local-moment half-metals
我们引入了一个双带Kondo晶格模型来描述具有局域磁矩的铁磁半金属。在模型研究中，电子和磁性的温度依赖的磁化曲线，能带结构，自旋极化和等离子体频率。这些是从数值计算方程，单电子格林函数的基础上获得的。我们发现巡游电子和局域磁矩之间的相互影响是半金属的几个相变的原因，即一级和二级磁相变，以及半金属到半导体和半金属到半金属的转变。
2007-12-06 cond-mat.str-el
Spin wave dispersion softening in the ferromagnetic Kondo lattice model for manganites
考虑到e_g电子之间的强在位关联和t_{2g}自旋之间的反铁磁交换（AFM），在广义Kondo晶格模型的铁磁（FM）态下计算了自旋动力学.我们的研究表明，竞争FM双交换和AFM超交换相互作用导致一个相当不平凡的自旋波谱。虽然自旋激发在长波长范围内具有传统的Dq^2谱，但在靠近带边界的地方，自旋激发与各向同性海森堡模型的自旋波谱有很大的偏离。我们的结果的相关性的实验数据进行了讨论。
2000-11-28 cond-mat.str-el
Enhanced Anomalous Nernst Effect in the Ferromagnetic Kondo Lattice CeCo2As2
International Center for Quantum Materials, School of Physics, Peking University（北京大学物理学院量子材料国际中心）；State Key Laboratory of Quantum Functional Materials, Department of Physics, and Guangdong Basic Research Center of Excellence for Quantum Science, Southern University of Science and Technology（南方科技大学物理学院量子功能材料国家重点实验室及广东省量子科学基础研究中心）；Department of Chemistry, Michigan State University（密歇根州立大学化学系）
研究揭示铁磁性CeCo2As2中异常纽曼效应增强现象，归因于f轨道主导的平坦带中强 Berry 曲率，体现拓扑平坦带内费米能钉扎与科恩晶格关联拓扑特性。
2026-04-20 cond-mat.str-el
Orbital two-channel Kondo effect in epitaxial ferromagnetic L10-MnAl films
我们报道了在具有巨大垂直磁各向异性的外延L10-MnAl薄膜中首次实验实现了来自二能级系统（TLS）的轨道双通道近藤（2CK）效应。电阻率表现出一个明显的过渡，从lnT-依赖T1/2-依赖和偏离它在三个不同的T制度，这是独立于所施加的磁场的低温（T）上弯。近藤温度和能量分裂的TLS的幅度大大增强相比，在其他系统中表现出轨道2CK，这表明强耦合的隧穿中心与传导电子通过共振散射。这些结果表明，即使在铁磁有序和显着的自旋极化的传导电子的存在下，轨道2CK效应的相当大的鲁棒性。
2015-07-21 cond-mat.str-el
Magnetic phase diagram of the Kondo lattice model with quantum localized spins
铁磁Kondo晶格模型的磁相图确定在T=0的1D，2D和3D的各种幅度的量子力学局域自旋范围从S=1/2到经典自旋。我们认为铁磁相，顺磁相，和铁磁/反铁磁相分离制度。自旋量子数对相界没有显著的影响，除了S=1/2的情况，在这种情况下，模型表现出铁磁相相对于自旋无序的不稳定性。我们的研究结果支持，至少就低温磁性而言，在深入研究的锰氧化物中的S=3/2-自旋的经典处理，其中铁磁Kondo晶格模型通常用于解释磁性。
2006-06-19 cond-mat.str-el
Magnon self energy in the correlated ferromagnetic Kondo lattice model: spin-charge coupling effects on magnon excitations in manganites
利用图解展开法计算了关联铁磁Kondo晶格模型中自旋-电荷耦合引起的磁振子自能。系统地将自能和顶点校正形式的相关效应，扩展计划明确地保留了连续的自旋旋转对称性，因此戈德斯通模式。由于在中等耦合和铁磁锰氧化物相关的最佳带填充下，关联FKLM的重整化磁振子能量几乎与关联项无关。即使在更高的能带填充下，尽管表现出整体的非海森堡行为，但在Γ-X方向上的磁振子色散仍然保持接近海森堡形式。因此，实验观察到的掺杂依赖区界磁振子软化必须归因于自旋轨道耦合效应。
2013-06-12 cond-mat.str-el
New Type of Charge and Magnetic order in the Ferromagnetic Kondo Lattice
我们数值研究了一维铁磁近藤晶格，广泛用于描述镍和锰钙钛矿模型。通过引入最近邻库仑相互作用（V）和局域矩之间的超交换相互作用（K），我们得到了几种掺杂在T=0时的参数空间相图。由于双交换和超交换之间的竞争，我们发现一个区域的磁极化子的形成诱导的电荷有序（CO）的状态也生存为V=0。在涉及自旋自由度的电荷有序理论中应考虑这种机制。
1999-12-19 cond-mat.str-el
Kondo dynamics in one-dimensional doped ferromagnetic insulators
一维巡游电子铁磁性的一些公认的例子发生在莫特绝缘相。我们研究了掺杂铁磁绝缘体和耦合磁振子无带隙电荷波动的后果。利用强相互作用电子的玻色化方案，我们导出了磁振子-holon相互作用的有效场论。当磁振子的动量与完整子的费米动量相匹配时，磁振子在低能量下的反向散射会产生由手征自由度（向右或向左运动的粒子）定义的赝自旋的近藤效应。利用数值重整化群方法研究了有效迁移杂质模型的弱耦合和强耦合不动点之间的交叉。
2015-01-17 cond-mat.str-el
Competing magnetic correlations across the ferromagnetic quantum critical point in the Kondo system CeTi$_{1-x}$V$_x$Ge$_3$: $^{51}$V NMR as a local probe
对CeTi $_{1-x}$ V $_x$ Ge $_3$进行了$^{51}$ V核磁共振（NMR）和磁化强度的研究，以探索从铁磁（$x = 0.113$）到反铁磁近藤晶格态（$x = 1$）的演化，重点关注在$x_c \approx 0.4$处可能出现的铁磁量子临界点（FMQCP）.从核自旋-晶格弛豫速率$1/T_1T$和Knight位移\textit{K}的温度依赖关系中发现，在$x=0.113$和$x=1$的临界浓度（$x = 0.35, 0.405$）附近，量子临界自旋涨落伴随着弱的反铁磁自旋涨落和铁磁自旋涨落.因此，CeTi $_{1-x}$ V $_x$ Ge $_3$中的FMQCP本质上不是纯铁磁的。
2019-10-08 cond-mat.str-el
Kondo behavior, ferromagnetic correlations, and crystal fields in the heavy Fermion compounds Ce3X (X=In, Sn)
本文报道了重费米子化合物Ce $_3$ In和Ce $_3$ Sn的非弹性中子散射、磁化率、磁化强度和比热随磁场变化的测量结果。中子散射结果表明，Ce的晶场能级为$E_1$ = 13.2 meV，$E_2$ = 44.8 meV; Ce的晶场能级为$_3$ $E_1$ = 18.5 meV，$E_2$ = 36.1 meV。由准弹性线宽推导出Ce $_3$ In和Ce $_3$ Sn的近藤温度分别为17 K和40 K。比热、磁化强度和磁化率的低温行为不能单独用J=1/2 Kondo物理学很好地描述，而是需要包括近藤效应、加宽的晶体场和铁磁相关性的贡献的计算，所有这些都是已知的在这些化合物中很重要的。我们发现在Ce $_3$中，铁磁涨落对基态二重态熵和磁化强度的贡献为10- 15%.因此，在这个重费米子系统中，大的比热系数$γ$更多地来自铁磁关联而不是近藤行为。
2010-03-17 cond-mat.str-el
Quantum effects in the quasiparticle structure of the ferromagnetic Kondo lattice model
介绍了一种新的基于“动力学平均场论”的量子自旋Kondo晶格模型的计算方法.检查完全可解的极限情况和几个已知的近似方法，即二阶摄动理论，自洽CPA和最后的时刻守恒解耦的运动方程有助于评估新的方法。这种全面的研究为我们的结果提供了一定的确定性：虽然我们的方法在J<0模型的研究中受到一定的限制，但J>0的结果揭示了模型物理的重要方面：能量最低的状态不是完全自旋极化的。对于相对低的相互作用强度已经发生的带分裂可以与不同的元激发有关，即磁振子发射（吸收）和磁极化子的形成。我们证明了铁磁近藤晶格模型的谱密度和准粒子态密度的性质。
2001-02-12 cond-mat.str-el
Kondo effect and STM spectra through ferromagnetic nanoclusters
受最近关于吸附在单壁金属纳米管上的钴簇的扫描隧道显微镜（STM）实验的启发[Odom { \em et al.}，Science { \bf 290}，1549（2000）]中，我们从理论上研究了STM光谱的尺寸依赖性和吸附在金属表面上的有限尺寸铁磁团簇的电子自旋翻转散射。我们研究了两种纳米尺寸的铁磁体模型：（i）具有离域s，p和d电子的巡游模型和（ii）具有定域d能级自旋和离域团簇电子的局域矩模型。团簇的自旋与金属衬底的传导电子之间的有效交换耦合取决于团簇上单粒子态密度的具体细节。计算出的近藤耦合是成反比的铁磁集团在这两个模型中的总自旋，因此近藤温度迅速抑制集群的大小增加。纳米团簇的充电能量和磁化强度的介观波动会导致近藤温度的大波动和STM光谱的非常不对称的电压依赖性。我们将我们的结果与实验进行了比较。
2002-04-15 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Kondo-Lattice Model
我们提出了一个多体方法的电子和磁性的（多带）Kondo晶格模型与铁磁带间交换。巡游传导电子和局域磁矩之间的耦合一方面导致电子准粒子谱的明显温度依赖性，另一方面导致磁性，如e.~例如居里温度T_C或磁振子色散，它们受到带电子自能的强烈影响，特别是受到载流子密度的影响。我们给出了单带近藤晶格模型的准粒子态密度和准粒子能带结构的结果，并证明了自洽导出的居里温度的密度依赖性。从弱耦合（RKKY）到强耦合（双交换）行为的过渡。多带模型结合紧束缚LMTO能带结构计算来描述真实的磁性材料。作为一个例子，我们提出的原型铁磁局部矩系统EuO和EuS的结果。该方法避免了相关相互作用的重复计算，并考虑了原子轨道的正确对称性。
2003-04-15 cond-mat.str-el
Phase Diagram of the 1D Kondo Lattice Model
在一维Kondo晶格模型中，利用一种新发展的保持总自旋量子数不变的无限尺寸DMRG方法，确定了部分传导电子带填充时全极化铁磁基态的边界.得到的顺磁铁磁相界是低于$J \approx 3.5$的整个范围内的带填充。通过这一点，我们解决了在相图中的铁磁区域接近半填充的程度的争议。
1999-08-27 cond-mat.str-el
Optical conductivity of doped manganites: Comparison of ferromagnetic Kondo Lattice Models with and without orbital degeneracy
利用有限温度对角化方法研究了不同掺杂浓度下双交换的光学电导率和轨道简并Kondo晶格哈密顿量（轨道t-J模型）.研究了求和规则、动能和Drude重量的温度依赖性。特别是，它表明，双交换模型不能解释的锰氧化物的均匀铁磁相发现Okimoto等人的异常吸收。75，109（1995）]。轨道t-J模型解释了反常吸收随温度、能级（~1 eV）和强度的降低而增加。这也解释了在低温下出现额外的窄Drude峰。
2001-04-23 cond-mat.str-el
Ferromagnetic polarons in the one-dimensional ferromagnetic Kondo model with quantum mechanical S=3/2 core spins
我们提出了一个广泛的数值研究的铁磁Kondo晶格模型与量子力学S=3/2的核心自旋。我们处理一个轨道，每个网站在一个维度上使用的密度矩阵重整化群，并包括现场库仑排斥之间的电子。我们检查与锰氧化物相关的参数，处理低到中等掺杂的范围，0<x<0.5。特别是，我们研究量子涨落是否有利于相分离的铁磁极化子中观察到的模型与经典的核心自旋。我们得到的量子模型与以前经典模型的结果非常一致，找到了分离的极化子，它们在有限t_2g超交换J '的短距离上是排斥的。考虑到现场库仑排斥，我们观察到相分离的小，但有限的超交换J '，而较大的J'极化子的青睐，根据简单的能量考虑以前适用于经典自旋。本文讨论了压缩效应的解释，并给出了掺杂和t_2g超交换参数J'在有和无库仑排斥时的相图。
2005-12-02 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Kondo lattice behavior in Ce11Pd4In9
本文报道了一种新型化合物Ce $_{11}$ Pd $_4$ In $_9$的低温物理性质，该化合物与正交晶系的Nd $_{11}$ Pd $_4$ In $_9$型晶体结构（空间群$Cmmm$）一起结晶。该化合物在$T_{\rm {C}}$ = 18.6 K时呈现铁磁有序，在$T_{\rm {t}}$ $\sim$ ~1.6 K时呈现有序-有序转变.在顺磁区，Ce $_{11}$ Pd $_4$ In $_9$的电输运主要由近藤效应控制。在$T_{\rm {C}}$以下，由于铁磁自旋波的明显贡献主导电阻率数据，而在最低温度下，电输运和热力学性质由强电子-电子相关性支配。结合观察到的特征暗示在Ce $_{11}$ Pd $_4$ In $_9$中的强关联基态。
2019-01-21 cond-mat.str-el
The nature of 4f electron magnetism in the diluted ferromagnetic Kondo lattice, CeIr2B2
本文报道了Ce_（1-x）La_xIr_2B_2（xD 0-0.9）系列化合物的磁化强度、比热容和电阻率随温度的变化（后两种测量值低至0.7K）。CeIr_2B_2（？）5 K）的降低是由于La的替代，正如预期的那样。然而，没有量子临界点或“非费米液体”的行为，即使在x D 0：9的稀释极限观察。有趣的是，即使对于Ce 0：1 La 0：9 Ir 2 B2，低于0.8 K，铁磁有序也持续存在。在Ce体系中，CeIr_2B_2是其中直接的4f-4f相互作用似乎在磁性中不起任何作用的化合物之一，其磁性仅由间接交换相互作用控制。在该化合物中，近藤效应在铁磁有序状态下持续存在，如从熵数据推断的。
2012-06-13 cond-mat.str-el
Ferromagnetic Mixed-Valence and Kondo-Lattice State in TmTe at High Pressure
报道了TmTe在7GPa压力下的中子衍射实验。在该化合物中，在2GPa下发生的超导体到金属的转变伴随着强铁磁交换相互作用的出现，产生高达14K的居里温度。这种行为的特点是初期的混合价态制度刚刚高于过渡压力，并追溯到一个小浓度的自由载流子在材料中的释放。居里温度和有序磁矩的急剧下降发生在较高的压力强调了近藤波动的作用，并提出了有趣的可能性，量子临界跃迁到非磁性的混合价Tm的基态可能发生在6 GPa左右。
1997-11-13 cond-mat.str-el
Ce-site dilution in the ferromagnetic Kondo lattice CeRh$_6$Ge$_4$
重费米子铁磁体CeRh $_6$ Ge $_4$是干净的化学计量系统的第一个例子，在这个系统中，铁磁转变可以被流体静压连续抑制到量子临界点。为了揭示CeRh $_6$ Ge $_4$的磁性晶格被非磁性原子稀释时的结果，本研究报告了La $_x$ Ce $_{1-x}$ Rh $_6$ Ge $_4$的单晶和多晶样品的物理性质的全面测量。随着$x$的增加，居里温度降低，并且对于$x$ $>$ 0.25没有观察到转变，而系统从在低$x$下表现出相干的近藤晶格行为演变为在大$x$下表现出近藤杂质的情况。此外，在很宽的掺杂范围内观察到非费米液体行为（NFL），这与0.52 $\leq$ $x$ $\leq$ 0.66的无序近藤模型一致，而奇怪的金属行为在$x_c$ = 0.26附近被揭示。
2021-07-28 cond-mat.str-el
Cascade of magnetic field induced Lifshitz transitions in the ferromagnetic Kondo lattice material YbNi4P2
铁磁量子临界点被认为不存在于二维和三维金属系统中，但在近藤晶格化合物YbNi 4（P，As）2中实现，可能是由于其一维性。YbNi_4P_2的费米面维数的实验研究是非常重要的，但缺乏常用的探针，如ARPES和量子振荡测量。在这里，我们研究了磁场依赖的输运和热力学性质的YbNi 4 P2。连续抑制近藤效应，此外，我们确定了9个Lifshitz过渡0.4和18 T之间。我们详细分析了输运系数，并确定了颈部或空洞型的Lifshitz转变的类型，以获得有关YbNi4P2费米表面的信息。在这个小能量窗口内观察到的大量Lifshitz跃迁是前所未有的，并且是由具有由近藤晶格效应塑造的强4f电子特征的特定平坦重整化能带结构引起的。
2017-10-04 cond-mat.str-el
Magnetic and transport properties of the one-dimensional ferromagnetic Kondo lattice model with an impurity
用数值方法研究了有限长链上含Anderson杂质的铁磁Kondo晶格模型。我们对FKLM的金属铁磁相特别感兴趣。该模型可以描述耦合到由锰氧化物制成的一维铁磁引线的量子点或MnO链中的替代过渡金属杂质。我们确定了参数空间中杂质为空、半满或双满的区域，因此确定了杂质为磁性或非磁性的区域。最重要的结果是，我们发现，对于一个广泛的杂质参数和电子密度的杂质是磁性的，位于两个饱和铁磁相之间的一个单线相，这大致对应于空的和双占用的杂质状态。输运性质的行为一般预期作为杂质占用的函数，它们提供了一个测试最近开发的数值方法来计算的电导。所获得的结果可以在原则上在已经存在的相关的纳米器件或掺杂的MnO纳米管实验重现。
2007-12-02 cond-mat.str-el
